数字频率调制器

本发明是有关使用模拟调频器的相位连续数字调频器(频率键控)。相位连续数字调频与数字调相(相位键控)比较,当采用同步检波或延迟检波的相位面检波时,在误码特性方面,与数字调相一样,但由于调制频谱展宽小,包络线恒定。因此有不受功率放大器非线性影响的优点。要进行相位面检波时,若中心频率为f_c,则码的钟频与调制波的频差〔f_d(Hz)〕和调制波按照码(的状态)形成f_1=f_c-f_(d/2)(Hz)或f_2=f_c f_(d/2)(Hz)才符合所定义的调制指数〔m=(f_1-f_2)/f_b=f_d/f_b〕。这样,就可以利用整数倍钟频频率的脉冲发生器和分频器构成数字式的调制器。     

Nd:YAG激光器谐波的模锁

本文叙述了Nd:YAG激光器的N次谐波模锁的实验和理论结果,本实验用的是内腔相位调制器,该调制器在N=2、3、4和5倍于基频c/2L上工作。得到的模锁光谱带宽取决于调制频率、调制深度和激光谐振腔的损耗,并与资料[5]对高斯型脉冲的分析十分一致。在所有情况下在N(c/2L)上调制时,产生的脉冲重复频率也均为N(c/2L)。     

正交复调制系统包络检测硬件的设计

在雷达、声纳、通信等电子系统中,传输信息的信号通常是窄带信号,即 B(?)f(?)其一般表示式为a(t)=ρ(t)cos[2πf_ct+θ(t)]信号的频谱集中在 f=±f_c 附近,f_c 为载频。带通信号的幅度ρ(t)和相位θ(t)表征了带通信号的调制成分。它们相对于载波周期1/f_c 来说是一个慢变化的函数,但要直接在 f_c 频率上用数字硬件来处理这些信号尚有一定困难。由于信息集中在调制成分中,因此可集中研究它的调制成分。对高分辨率雷达、动目标检测雷达、声纳、数字交换系统,通常只需检测信号振幅ρ(t)的信息。为此可采用正交复调制的方法,把带通信号变换成两个正交的低通信号进行研究。这样研制数字硬件时就有实现的可能。对带通信号作正交展开     

电磁透镜投影镜焦距的计算公式

在电子光学系统的设计中,通常采用一些经验公式来计算电磁透镜的光学参量。对于投影镜焦距f_1的计算,文献[1]给出如下公式: 式中f_m是投影镜最短焦距,NI,(NI)_m分别为投影镜工作状态及最短焦距时的激励安匝数。文献[2][3][4]提出了f_m与透镜几何参量间隙S与孔径D之比S/D之间关系的经验公式。这些公式的形式都是一样的,即为     

1985年南京邮电学院硕士学位研究生入学试题及题解

试题名称:通信原理一、填空或按要求简要回答问题:1.功率谱密度为 S_X(f)的平稳随机过程 X(t)经过传递函数为 H(f)的线性网络后(图1),其输出为 Y(t),则 Y(t)的功率谱密度 S_Y(f)=__,若Y(t)的平均值为 m_y,方差为σ_y~2,则 Y(t)的自相关函数R_Y(τ)在τ=0时为 R_y(0)=__。2.若 g(t)与 G(f)是一对傅里叶变换,用公式写出 g(t)的希尔伯特变换(?)(t)的傅里叶变换(?)(f)与G(f)的关系:(?)(f)=__。3.若狄拉克周期脉冲列δ_T_0(t)的解析式为:δ_T_0(t)=sum from (?) to ∞δ(t-nT_0)式中 T_0为脉冲的重复周期,那么,δ_T_0(t)的傅里叶变换δ_T_0(f)=__。4.用时域表达式为 m(t)的基带信号去调制频率为 f_c 的正弦波 Acos(2πf_(?)t):(1)DSBSC(抑制载波双边带调制)波的时域表     

连续相位调制及其解调在高速跳频系统中的应用

介绍了应用于高速跳频系统中的连续相位调制的调制方法及其差分检测和Viterbi译码解调方法,并对L=2,h=1/4的四进制连续相位调制的误比特率(BER)进行了仿真.对L=1,h=1/2的二进制连续相位调制的同步数据中的相关码的正确检测概率进行了分析,仿真结果和分析表明连续相位调制可以满足高速跳频系统的要求.     

调幅波通过 LC 电路失真的分析

本文主要讨论如何减小已调幅波通过 LC 电路后产生的解调失真及一些有关的问题。一、包络畸变的分析单一频率调制的已调幅波包含载频、上边频、下边频三个频率分量,它可以写成v_i=V_i[1+mcosΩt]cosω_ct=V_i cosω_ct+(m/2)V_icos(ω_c+Ω)i+(m/2)V_i(ω_c-Ω)t (1)式中 V_i 为载波幅度;ω_c 为载波角频率;Ω为调制信号角频率;m 为调制系数。如认为放大器本身无失真,式(1)表示的信号经过 LC 选频放大电路后可表示为v_0=A_iV_icos(ω_ct-(?)_0)+(m/2)A_+V_icos[(ω_c+Ω)t-(?)_+]+(m/2)A_-V_icos[(ω_c-Ω)t-(?)_-] (2)式(2)中 A_0,A_+、A_-及(?)_0、(?)_+、(?)_-分别表示放大电路对载频、上边频、下边频的放大系数及相移。若以ω_ct为基准,则载频、上边频、下边频可用三个矢量分别表     

Tl—Ba—Ca—Cu—O体系超导相的会聚束电子衍射研究

在 Philips EM420上,用会聚束电子衍射(CBED)研究转变温度为114K超导材料 TIBaCaCu_3O_(6.5)。发现了两个超导相,属四方晶系。对应超导相的转变温度120K和90K,其点阵参数分别是a=5.47A,c=36.1A和a=5.47A,c=29.7A。点群4/mmm,空间群14/mmm。图a是c=36.1A相的[001]会聚束带轴图。其对称性为4mm,镜面在[100]和<110>方法,{200}和{400}暗场对称性为含一个二次轴的2mm,这意味着存在一个垂直[001]带轴的镜面,因而点群为4/mmm。第一个劳埃环投影到零层衍射位置,第二个劳埃环投影到零层衍射之间,这说明点阵是有心的.空间群是14/mmm。从高阶劳埃环的半径(G),可测得沿带轴方向的周期(H)。C~2=2KH     

锁模激光调制器驱动源的设计与调试

介绍超高频调制器电源设计的基本思想和调试方法,以及多频功率源的电路原理图。 (一)多频输出:考虑到通常的AM调制锁模方式,选用了50兆赫和100兆赫的调制频率。因为FM调制频率f_m是AM方式的2倍,同时又为消除FM锁模的双解效应的方案之一是需要用f_m和2f_m的正弦电压的合成波来驱动调制器,此外,加以谐波锁模的需要,因此该源做成50兆赫及其谐频100、200、400兆赫的四种单频功率源。加入功率分配器,又可同时输出二组或二组以上     

Kossel技术中的虚晶面理论和透镜理论

对于透射Kossel花样,按虚晶面理论求虚晶面族晶面间距仍然用通常的布喇格方程: 2d.sinθ=λ(1a) 2d.cosθ=λ(1b) 1/|H|=λ/2·1/cosθ (1c)其中d—晶面间距,λ—单色χ—射线波长,θ—布喇格角,Φ—吸收锥半锥角并且Φ=90°-θ,H—倒易矢量并且d=1/|H|。式(1a)为标准方程,(1b)为吸收锥方程,(1c)为矢量方程。在立方晶系中d=1/|H|=1/a。|V|=a/|V|,V是H的坐标矢量,则式(1c)可写成:     

中脉冲重复频率性能分析

一、引言脉冲雷达是利用发射一个脉冲并测定从目标返回的时间来进行测距的。 t=2R/c即R=ct/2 (1) 式中R为雷达目标距离,t为发射脉冲与目标回波信号间的时间。图1所示的脉冲雷达其最大不模糊距离R_(ua)是T(脉冲重复周期)的函数,即:     

NaxCoO2（0．75≤x≤1．0）中超结构的透射电镜研究

近期 ,日本科学家Takada等发现了新型层状水合物超导体Na0 3 CoO2 ·1 3H2 O[1] 。该超导体具有层状结构 ,属于强关联体系 ,由于它在导电性和晶体结构上均类似于高温超导体 ,所以引起了科学界的广泛关注。我们用传统的固态反应法得到其母体NaxCoO2[2 ] ,并对其进行了透射电子显微镜研究。图a和b是Na0 75CoO2 的分别沿 [0 10 ]和 [0 0 1]带轴的电子衍射图 ,所有衍射斑点都能准确地指标化 ,分析表明该化合物为六方晶系 ,其空间群为P6 3 mmc ,晶胞参数为a =0 2 8nm ,c =1 0 92nm。图c和d是温度为 10 0K时所拍摄的电子衍射花样 ,显示…     

Bi系超导体中界面的高分辨电子显微术研究

Bi系超导体是一种类钙钛矿型体心四方结构,元胞参数为:a=b=5.41A,c=30.8A(对应于T_c～85K或c=37.1A(对应于T_c～110K),而且存在无公度调制结构,这种结构可以用两上独立的调制波矢q_1和q_2描述,本文利用高分辨电子显微术对两种界面进行了研究。图1是90°扭转界面的高分辨像。界面上侧不出现超结构调制网格,对应于a-c面,c方向周期为30.8A。界面下侧出现了二维调制网格,对应于b-c面,这种调制可用上述两个独立的调制波矢q_1和q_2     

脉冲和连续激光器中的主动模耦合现象

激光腔内光调制器的激励频率若为谐振腔的c/2L或其谐波时,就会产生许多模耦合短脉冲和调频激光现象。本文探讨连续波的种类和使用主动光调制器,或某些场合使用被动饱和吸收体时,在连续激光器和有选择的低功率脉冲激光器中出现的瞬时模耦合现象。 1.绪言本文要探讨的是周期模耦合的种类。当激光腔内光调制器的激励频率处于激光腔往返重复频率c/2L或其某次谐波附近时,激     

铊—钡—钙—铜—氧超导材料的透射电子显微镜研究

T1—Ba—Ca—Cu—O超导材料问世以来的研究表明,该材料中有Tc约为120K和90K两个超导相,它们皆属于体心四方晶系,晶胞参数分别是a=3.85A,c=35.8A和a=3.85A,c=29.4A,同时还发现该超导材料中有c=35.8A相与c=29.4A相的交生。本工作用高分辨透射电子显微镜JEM—200CX对T1—Ba—Ca—Cu—O超导材料进行了研究。图1和图2分别是该材料的[100]电子衍射花样及晶格条纹象。分析表明,T1—Ba—Ca—Cu—O超导材料中确有c=35.8A相与c=29.4A相的交生。沿[100]方向电镜观察发现,C=35.8A相与C=29.4A相均有面缺陷。     

聚合物被动Q开关钕激光器的高能多峰振荡

1　引言　　在不同金属加工工艺过程中 ,以含钕激活介质为基础的固体激光器用得最广。在一系列应用中 ,例如打孔、标记、表面合金化处理等 ,广泛应用脉冲 -周期激光器 [1 ,2 ]。在加工金属时 ,多半用功率密度高于 10 6 W/cm2和重复频率为几十至几百千赫的激光进行汽化 ,这种激光是对激光腔进行 Q调制时获得的。实际上 ,这种状态也可用其他方法获得 ,例如用声光 Q调制 ,这种方法实现起来比较复杂 ,并需要缩短聚焦辐射在声光盒中的转换时间[3] ,从而限制了束负荷。纳秒脉冲的多峰振荡可较简单地用激光被动 Q调制来获得 ,不管这种激光器是脉…     

安康矿无公度调制结构的研究

安康矿是近年在我国陕西安康发现的一种新矿物,其化学式为Ba_(0.827)(Ti_(5.827)V_(2.294)Cr_(0.053)_(8.174)O_(16)。X射线衍射测定其平均结构属四方晶系,a=10.118A,c=2.956A,空间群为I_4,并发现有沿c方向的一维无公度调制衍射。安康矿晶体结构属柱红石类型,与锰钡矿相类似,而锰钡矿中无公度调制结构的形成通常认为是由Ba原子填充在四方通道所引起的。图1a,b,c是沿安康矿[001]、[100]和[110]带轴的电子衍射图。由此可知安康矿沿c轴方向存在无公度调制结构,其调制波波矢(?)=(?)/2.27。     

亚稳态氪原子饱和吸收光谱无调制激光稳频

利用亚稳态氪原子2P3/25p[5/2]3-2P3/15s[3/2]2饱和吸收光谱,分别使用电光调制器相位调制和声光调制器移频调制的方法,结合相敏检测,实现了钛宝石激光器相对于亚稳态氪原子的811.5 nm饱和吸收线的频率锁定.由获得的鉴频曲线以及误差信号估算,激光频率漂移从稳频回路开路时的超过8 MHz;减小到回路闭合时的约1 MHz,并可实现对激光频率数小时的稳定.该稳频后的激光光源被成功地用于激光冷却亚稳态氪原子各个稳定同位素.     

氟化物和氧化物薄膜对0.26～1.06微米的脉冲激光损伤阈值

测量了CaF2,MgF2,ThF4,MgO,Al2O3,TiO2,SiO2,HfO2和ZrO2薄膜的脉冲式激光引发损伤阈值。测量是在波长1.06微米、0.53微米和0.26微米进行的,脉冲宽度约为5毫微秒和15毫微秒(对1.06微米)。每一种材料的不同厚度的薄膜,都对每种激光波长和脉冲宽度,进行了损伤实验。薄膜厚度为1λ,1/2λ,1/4λ,1/6λ和1/8λ,其中λ=1.06微米。实验发现,对于大多数膜料,击穿与脉冲宽度的关系符合[脉宽]1/2曲线。也发现了一些例外:某些氧化物薄膜对于1.06微米的激光,其击穿能量密度实际与脉宽无关。氟化物薄膜和SiO2薄膜,其损伤阈值随膜厚增加而减小,这与膜层内部的电场变化并无关联(氧化物薄膜并不展现如此明显的厚度关系)。     

高临界温度超导材料BiSrCaCu_2O_y的电子显微镜研究

新的高Tc超导材料B:SrCaCu_2O_y具有两个主要的超导相,它们的超导转变温度分别为89k(称之为A相)和110k(称之为B相)。电子衍射分析得到A相和B相的平均结构都是正交晶胞。A相的晶胞参数为a=0.541nm。b=0.543nmc=3.07nm,B相的晶胞参数为a=0.541nm,b=0.543nm,c=3.68nm。图1 a、b分别是A相沿[001]和[110]方向的高辩象,沿b方向有无公度的调制,调制周期约为2.53nm。这种超导材料具有沿c方向的层状组织,并且A相和B相存在交生(图2)。此外也观察到沿c方向周期为2.48nm的铋锶钙铜氧化物。