自锁模Ti∶Al_2O_3激光器的色散补偿分析

本文对自锁模激光器中使用的双棱镜对和四棱镜两种色散补偿系统作了详细的理论分析，给出了二、三阶色散的准确表达式，并且对使用不同材料组成系统所产生的效果作了比较     

自锁模Ti:Al_2O_3激光器腔内脉冲双向啁啾补偿

研究了腔内脉冲双向啁啾补偿方法,实现了Ti:Al_2O_3激光器稳定的低泵浦自锁模运转,将Ar~ 激光泵浦功率降低到2.4W,获得了220mW,36 fs的锁模脉冲输出.     

自锁模Ti:Al_2O_3激光器自启动条件分析

本文分析了Ｔｉ：Ａｌ２Ｏ３激光器的自启动条件，讨论了不同腔参数对锁模产生的影响，计算了自锁模及自启动的调节范围，并在实验中实现了自启动锁模，计算结果与实验相吻合     

自锁模Ti:Al2O3激光器的色散补偿分析

本文对自锁模激光器中使用的双棱镜对和四棱镜两种色散补偿系统作了详细的理论分析,给出了二、三阶色散的准确表达式,并且对使用不同材料组成系统所产生的效果作了比较.     

自锁模Ti:Al2O3激光器自启动条件分析

本文分析了Ti:Al2O3激光器的自启动条件,讨论了不同腔参数对锁模产生的影响,计算了自锁模及自启动的调节范围,并在实验中实现了自启动锁模,计算结果与实验相吻合.     

自锁模陶瓷激光器

自锁模激光腔不需要附加半导体饱和吸收镜（SESAMs）等主动和被动锁模器件，完全靠激光材料的光学和热效应达到锁模。与克尔镜锁模相比，自锁模对激光腔的排列不敏感，锁模区较长。最近第一台高功率自锁模Yb：Y2O3模陶瓷激光器研制成功。该激光器结构简单紧凑，激光腔只使用了3个反射镜和一个陶瓷棒。     

连续钛宝石激光器自锁模实验研究

用本所生长的掺钛宝石晶体和国内的元器件进行钛宝石激光器自锁模实验研究，获得了最窄脉冲宽度５３ｆｓ，谱宽１３ｕｍ，平均功率２００ｍＷ，调谐范围７５０～８５０ｎｍ的稳定激光脉冲序列。     

板条激光器的像散补偿

报道了一种板条激光器的像散补偿方法，分析了板条激光器像散补偿后的高斯光束特性。     

自调Q－自锁模掺钛蓝宝石激光器

报道了自调Ｑ－自锁模掺钛蓝宝石激光器的实验研究结果。     

26fs自锁模掺钛蓝宝石激光器

采用４ｍｍ长的Ｔｉ：Ａｌ２Ｏ３晶体及一对熔石英色散棱镜，在腔内未加硬边光阑等元件的情况下，获得了平均功率５６０Ｗ、中心波长７７４ｎｍ、宽度２６ｆｓ、谱宽２８ｎｍ的锁模激光脉冲，分析了锁模的条件和工作特性。     

飞秒钛宝石激光器Kerr透镜锁模动态的特性研究

研究了Kerr透镜锁模钛宝石激光器中腔内群色散改变时脉冲的动态特性。实验研究了腔内群色散改变时输出脉冲的频谱、中心波长以及脉宽的变化规律;观测和解释了脉冲频谱的双峰结构;给出了脉冲宽度与腔内色散的具体关系式;获得了最短为14.6fs的自锁模脉冲     

自锁模钛宝石激光器的谐振腔设计

对自锁模掺钛宝石激光器的原理作了较详细的描述，指出克尔透镜效应是形成自锁模的主要原因。在自聚焦理论基础上，从无象散近似出发．推导出钛宝石棒的非线性矩阵，由此得出钛宝石激光器的谐振腔设计方法，并且讨论了谐振腔稳定性对自锁模的影响、软光阑与硬光间的不同之处以及腔内的群速度色散补偿。最后，将计算结果与实验作了比较．两者符合得很好。     

自启动、低功率泵浦的自锁模Ti：蓝宝石激光器和它的高效连续运转

报道了一台自启动、长时间稳定、低功率泵浦的自锁模Ｔｉ：蓝宝石激光器和它的高效连续运转的实验结果．实验中观测到５３ｎｍ的光谱带宽（ＦＷＨＭ）．此谱宽可支持１３ｆｓ的激光脉冲．受自相光仪测量仪器的限制．测得的脉宽为２４．６ｆｓ．实际脉冲脉宽可能小于２０ｆｓ．此激光器在自启动锁模、低功率泵浦时．脉宽小于５０ｆｓ．激光器在连续运行时获得０．２Ｗ的泵浦阈值．３５％的斜率效率和１．１Ｗ的激光输出（４Ｗ泵浦）．     

Ti:Al_2O_3晶体色散量的计算

给出了在布氏角切割的情况下，光以布氏角入射时，Ti：Al_2O_3晶体群速度色散量计算的新方法     

掺钛蓝宝石晶体荧光量子效率的脉冲光声测量

利用Nd:YAG脉冲激光器的二倍频光及三倍频光激励的香豆素480染料激光作为激发光源直接测量钛蓝宝石(Ti~(3+):Al_2O_3)晶体的光声信号,确定它的绝对荧光量子效率。     

等离子喷涂Al_2O_3陶瓷涂层的激光重熔处理

用Ｘ 射线衍射、扫描电镜和显微硬度研究了等离子喷涂Ａｌ２Ｏ３ 陶瓷涂层激光重熔处理后陶瓷熔化层的组织结构及硬度变化特征。激光重熔区亚稳相γ－ Ａｌ２Ｏ３ 转变成为稳定相α－ Ａｌ２Ｏ３;陶瓷熔化层致密、无孔隙,但存在裂纹;熔化层硬度有较大提高,且随激光能量密度的增大而增大,而与涂层设计几乎无关。此外,激光重熔能较大地提高Ａｌ２Ｏ３ 陶瓷涂层的耐磨性。