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~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。 相似文献
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1.中子物理方面 用于测量快中子、堆中子注量率和高能中子谱,如根据~(12)C(n,n′)3α测量快中子能谱;定量地测量堆中子注量(其测量范围为 10~(14)~10~(21)n/cm~2);使用CR-39测量14.7MeV中子引起~(51)V(n,p)和~(51)V(n,a)反应截面。为了给快中子堆设计提供核数据,在13.5-14.8Mev中子能量范围内,已经测量~(233)U/~(235)U、~(233)U/~(237)Np、~(235)U/~(237)Np、~(235)U/ 237/Np和~(239)Pu/~(235)U的裂变截面比以及~(237)Pu、~(238)Pu、~(242)Pu、~(244)Pu和~(241)Am的裂变截面。 相似文献
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计算和测量反应堆芯部可裂变材料的平均裂变截面比,使有可能估算出堆芯部中子能谱的硬化程度。计算和测量~(238)U和~(235)U的平均裂变截面比~(238)■_f/~(235)■_f,就能估算出堆芯部~(238)U裂变阈1.4 MeV以上的中子份额。用固态核径迹探测器法已测得DF-VI堆芯部 相似文献
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一、前言 对~(235)U热中子裂变已经作了充分的研究,裂变产物的产额作了广泛的测量,并对实验数据进行了多次编评。但是对于其它单能中子诱发~(235)U裂变研究还远远不够,尤其是keV能区的中子更是如此。J.G.Cuninghame等测量了130-1700keV中子诱发~(235)U裂变中一些核素的产额。但是低于130keV中子诱发的裂变研究,文献中未见过报道。为了研究产额随中子能 相似文献
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本文分析了最近的两篇主要评价文章,发现了它们之间的矛盾和存在的问题,提出了我们对热中子裂变产物产额评价的意见。目前为了满足使用,在两篇主要评价的基础上,推荐了关于~(233)U,~(235)U,~(239)Pu和~(241)Pu的热中子裂变产物累计产额数据。 相似文献
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一、引言 裂变谱中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额一直存在较大分歧。首先,苏联在五十年代测量的两个结果就相差8%。以后的测量结果虽然差距减小,但仍分为两组,彼此相差5%;一组接近苏联的高值6.4,另一组接近并稍低於热中子诱发~(235)U裂变的~(99)Mo累计产额6.14。在裂变产物产额的测量中,~(99)Mo往往被取作参考核,其产额数据的上述分歧,影响其他裂变产物产额的取值。因此,我们对其进行了测量。 相似文献
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《中国原子能科学研究院年报》2019,(0)
<正>本项目2019年进一步完善了C_6D_6探测系统,开展了多个中子俘获截面测量实验,并完成了全吸收型氟化钡探测装置(GTAF)的升级改造。完成了低气压裂变电离室性能测试~(252)Cf自发裂变碎片质量分布试测量,并开展初级裂变产物电荷鉴别实验。初步掌握了裂变产额唯象模型计算方法,建立了唯象模型计算程序,并通过了验证,计算的中子诱发~(235)U裂变碎片质量分布的结果与JEFF-3.1评 相似文献
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在核材料衡算中,有源井型中子符合测量装置(AWCC)是用于含铀核材料无损测量的主要设备之一。该装置基于核材料中的^235U具有高的热中子诱发裂变截面,采用低中子能量的Am—Li中子源作裂变中子源,诱发^235U裂变,利用^3He计数管阵列探测^235U诱发裂变产生的中子,通过与标准含铀样品的测量结果比较,给出核材料中^235U的量。 相似文献
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本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。 相似文献
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《原子能科学技术》1980,(6)
作能级密度计算伴随蒙特卡罗方法在人工闭探测器有效截面计算中的应用液滴变形能鞍点计算的数值方法14,6兆电子伏中子引起,4lAm裂变截面的测量期页 19八0八勺︸,上OU张百生孙盛芬申本新王连璧14兆电子伏中子引起的,Li核生氖截面的测量虞志康藩堂以宪顾曾一个用于快中子实验的角分布仪装置Nal(Tl)对环状:射线源的光电峰效率及:射线在环状样品 中自吸收的测量裂变位垒的微观计算关于,3阳自发裂变常数14兆电子伏中子引起的朋sU裂变截面的mlJ量廖少华陆志荣石侠民卢兆启章世全祁步嘉董明理江文勉邢进强101113张竞上李安利 2 146卓益忠2 154 … 相似文献
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建立了同位素稀释-多接收电感耦合等离子体质谱法测~(235)U/~(231)Pa原子比得到高浓铀年龄的方法。经过两次TTA萃取-反萃后从母体237 Np中分离得到233Pa稀释剂,Pa中去Np的去污因子均在200以上。在用标准物质CRM U900对233Pa稀释剂的浓度进行标定后,分别以233 U、233 Pa作为~(235)U、231 Pa的稀释剂,质谱测得~(235)U/~(231)Pa原子比计算高浓铀年龄,采用该法对标准物质CRM U850进行年龄测量,其结果与参考值的相对偏差为1.97%。该法可用于核法证与核保障监督中的高浓铀年龄测定。 相似文献