用G(E)函数法计算γ射线空气吸收剂量率

基于φ75 mmx75 mm NaI(T1)多道能谱仪实验测量结果,采用全谱法测定空气吸收剂量率,从理论和实验入手建立能谱剂量转换函数G(E).选取铀、钍、钾模型和铀、钍、钾混合模型,以及人工放射性核素60Co、137Cs获取标准能谱N(E),用最小二乘法拟合得到G(E)函数的系数,并用G(E)函数法和贝克公式法估算剂...     

用NaI(Tl)探测器测量γ辐射场剂量特性的加权积分法研究

辐射场剂量特性的测量可以通过剂量率仪或谱 剂量转换的方法来实现。其中一种谱 剂量转换的方法是通过一个G(E)函数 ,把测得的结果直接换算成剂量而不需解谱。本文采用这种方法 ,对一个75mm× 75mm的NaI(Tl)探测器的能谱特性进行测量与分析 ,算出了该晶体的G(E)函数值及估计的误差 ,并用此方法与高气压电离室作了比对测量     

F-系固氮模拟物的穆斯堡尔谱研究

实验测定F-系固氮模拟物的穆斯堡尔参数,总误差小于±1％。确定了该化合物的分子式是(Et_4N)_2[Mo_xFe_(4-x)S_4(SR)_4]。从穆斯堡尔谱可以看出化学位移和四极裂距是X的线性函数,阐明Mo与Fe类质同象替代。从我们的实验结果推论合成的F-系固氮模拟物是单类立方烷构型。     

基于Monte-Carlo模拟和峰形拟合的CdZnTe探测器G(E)函数简便计算方法研究

提出了一种简便的CdZnTe探测器能谱-剂量转换函数(G(E)函数)的计算方法。峰形拟合函数被用于表征CdZnTe探测器对γ射线的低能拖尾,峰形拟合函数的参数通过实验测量获取,并通过拟合得到其随能量变化的关系。Monte-Carlo模拟计算得到的探测器理想沉积谱,经峰形拟合函数卷积得到了修正的模拟能谱,修正的模拟能谱与实际测量能谱吻合较好。基于修正的模拟能谱计算得到了CdZnTe探测器的G(E)函数。标准辐射场中的实验结果表明,用G(E)函数加权积分计算的周围剂量当量率与约定真值基本一致。     

γ全谱法测定空气吸收剂量率的M-C法应用

γ辐射场剂量的测量可以通过γ剂量率仪或谱-剂量转换的方法来实现.其中一种谱-剂量转换方法为γ全谱法(G(E)函数),即通过建立能谱转换函数G(E),把测得的能谱直接换算成剂量,G(E)函数的系数可通过标准源刻度获得,但标准源及其能量分布会受实际条件限制.采用蒙特卡罗方法,在0.1-2.5 MeV能量范围内较均匀地选择了...     

G(E)函数在高能γ射线剂量测量中的应用

利用蒙特卡罗方法模拟了一个Φ7.62 cm×7.62 cm的Na I(Tl)探测器的响应特性,计算了测量系统的脉冲幅度加权函数G(E),由此改善了探测器的能量响应;利用238Pu+13C源的验证实验表明,探测器对高能γ射线探测效率的实测值和计算值的相对偏差在±10%以内。在核电厂功率运行期间,测量了反应堆厂房内的γ能谱,并基于G(E)函数计算了高能γ射线的剂量。G(E)函数法与解谱方法的计算结果对比说明,将G(E)函数法应用于高能γ剂量测量是可行的。     

G(E)函数法能谱-剂量转换计算

采用Nal(Tl)闪烁体探测器在已知剂量率的辐射场内测定探测器的吸收剂量率,利用获得的实验数据建立NaI(Tl)闪烁体探测器的能谱—剂量转换G(E)函数.在已知剂量率的X光机和137Cs、60Co放射源辐射场中获取建立转换函数的标准能谱,并采用最小二乘法拟合得到不同阶数情况下的G(E)函数.通过G(E)函数计算得到的剂...     

中子输运问题中的共振自屏效应研究

1引言反应堆物理设计的基础是求解中子通量所满足的输运方程: 小二价+艺:.,(芬,E)笋·丁厂丁。艺,‘千,E”了‘·‘亏‘一E,“‘一“,,(芬,E’,“‘,dE’d“‘+s‘子,E,云,“’式中争为中子角通量, 口为中子速度矢量方向的单位矢量, 艺t.sN为宏观总截面(即通常的艺t,加角标sN是为了便于下文讨论), 了(二,E‘一卜E,。‘~口)为散射几率函数, S(r,E,口)为源项(包括裂变源和独立源)。 输运方程的一级近似为扩散方程: 甲,D(芬,E)甲价一艺(于,E)笋十s一式中小为中子通量, S为源项(包括散射源、裂变源和独立源), D(r,E)为扩散系数,在各向同…     

~(17)F质子皮结构研究

本工作利用自洽的Hartree-Fock计算及考虑了Skyrme相互作用的无规相位近似(RPA)计算,研究了质子滴线核17F的四极相互作用。为了恰当的考虑连续效应,在Green函数坐标空间计算了同时包含了同位旋标量和同位旋矢量相关性的RPA响应函数。RPA强度函数表示为:S(E)≡∑n n Q02δ(E?E n     

泛函展开计数在蒙特卡罗界面流角度谱计算中的应用

传统的蒙特卡罗模拟通常采用计数箱的方式计算界面流的角度谱。粗糙的计数箱划分难以详细描述界面流对角度的依赖关系;细致的计数箱划分则需很大的样本数才能得到满足要求的统计精度。新近发展的泛函展开计数方法将未知的计数量用1组正交函数展开到一定的阶数,通过蒙特卡罗模拟估计相应的展开系数。本文采用泛函展开计数方法计算界面流的角度谱。数值结果表明,这种方法能利用较少的样本给出界面流的角度谱的函数曲线较高精度的近似。对于复杂难算的问题,当需计算详细的界面流角度谱时,泛函展开计数方法是一很好的选择。     

微型中子源反应堆中子谱参数测量

以Au、Zr和Fe为活化探测器,采用裸探测器法测量中国原子能科学研究院微型中子源反应堆的中子谱参数f、α、f_F和φ_th。内辐照座的α、f和f_F分别为－0.007±0.003、20.8±0.4、5.5±0.2。该方法对φ_th的测量结果与4πβ-γ符合法的一致,相对偏差小于2%。与SLOWPOKE相比,微堆有较高的α、f_F值。与已有测量数据的比较表明,微堆中子谱在很长一个时期内是稳定的,利用微堆作为中子源的k₀法中子活化分析不需中子注量率监测器,且比较器一经照射和测量后,可用于其后较长时间内所有分析的计算标准。     

中毒法测量微堆堆芯热中子绝对通量密度

微型中子源反应堆的反应性和中子通量密度有一定的关系。文章提出了用氙中毒法测量微堆堆芯热中子绝对通量密度对原理和测量条件进行了讨论该方法新颖，比活化法简单，不需要外加设备，满足工程对精度的要求。     

能谱变化对239Pu裂变室测量快中子注量的影响

热中子和共振区的中子在快中子临界装置中所占的份额很小,但是由于其相对大的截面,在慢化物存在的情况下,热中子和共振中子份额的微小变化,对^239Pu裂变室测量中子注量的结果影响很大。通过测量^239Pu裂变电离室在包镉和包硼、周围有无慢化物等情况下的反应率,Au、In活化片的镉比,S活化片在能谱变化下与^239。Pu的反应率比等,分析了快中子临界装置中热中子和共振区中子的分布,讨论了中子能谱变化对^239Pu裂变室测量快中子注量的影响及解决办法。     

Development of self-powered neutron detectors for neutron flux monitoring in HCLL and HCPB ITER-TBM

Self powered neutron detectors (SPND) have a number of interesting properties (e.g. small dimensions, capability to operate in harsh environments, absence of external bias), so they are attractive neutron monitors for TBM in ITER. However, commercially available SPNDs are optimized for operation in a thermal nuclear reactor where the neutron spectrum is much softer than that expected in a TBM. This fact can limit the use of SPND in a TBM since the effective cross sections for the production of beta emitters are much lower in a fast neutron spectrum.This work represents the first attempt to study SPNDs as neutron flux monitors for TBM. Three state-of-the-art SPND available on the market were bought and tested using fast neutrons at TAPIRO fast neutron source of ENEA Casaccia and with 14 MeV neutrons at the Frascati neutron generator (FNG).The results clearly indicate that in fast neutron spectra, the response of SPNDs is much lower than in thermal neutron flux. Activation calculations were performed using the FISPACT code to find out possible material candidates for SPND suitable for operation in TBM neutron spectra.     

Design of the thermal neutron beam for neutron radiography at the Syrian MNSR

Neutron beam design was studied at the Syrian reactor (MNSR, 30 kW) with a view to generating thermal neutron beam in the vertical irradiation sites for neutron radiography. The design of the neutron collimator was performed using MCNP4C and the ENDF/B-V cross-section library. Thermal, epithermal and fast neutron energy ranges were selected as <0.4 eV, 0.4 eV–10 keV, >10 keV, respectively. To produce a good neutron beam quality, bismuth was used as photon filter. In this design, the L/D ratio of this facility had the value of 125. The thermal neutron flux at the beam exit was about 2.548 × 10⁵ n/cm² s. If such neutron beam were built into the Syrian MNSR many scientific applications would be available using the neutron radiography.     

医院中子照射器中子束流出口处热中子注量率的测量

医院中子照射器是基于微型反应堆而设计的专门用于硼中子俘获治疗（BNCT）的核反应堆装置,其额定功率为30 kW。在堆芯相对两侧分别设有一条热中子束流和超热中子束流用于病人照射,在热中子束流内引出一条实验用热中子束流,用于瞬发γ法测量病人血硼浓度。本工作利用²³⁵U裂变靶和白云母探测片测量了热、超热和实验用热中子束流出口处的热中子绝对注量率。结果显示,在30 kW额定功率运行时,热、超热和实验用热中子束流出口处的热中子注量率分别为1.67×10⁹、2.44×10⁷和3.03×10⁶ cm^-2•s^-1。以上结果达到了BNCT设计要求,并能满足瞬发γ测量血硼浓度的要求。     

拓宽微堆的应用

针对微堆注量率低 ,运行时间短 ,制备的中短寿命同位素放射性比度低 ,应用困难。从 2 0世纪80年代以来 ,仪器的微量元素分析技术飞速发展 ,造成中子活化分析的市场日益萎缩。深圳大学根据市场的需要 ,不断进行微堆技术改造。将处于微堆侧面铍反射层中的内辐照管改为超热辐照管和添加顶部铍反射层 ,提高了后备反应性。建立超热活化分析和循环活化分析方法 ,制备了医用放射性玻璃微球。在改善微堆运行性能的基础上 ,拓宽微堆的应用 ,摸索一条新的发展道路。     

微型反应堆辐照座内中子温度和超热指标的测定

一、引言对于高浓铀燃料、金属铍反射层,主要作为中子活化分析用的微型反应堆而言,对有关辐照座内的能谱和谱参数必须有所了解,中子温度是重要的谱参数,它基本上反映了反应堆热谱的特征。     

原型微堆辐照座物理特性参数模拟测定

文章给出了原型微堆辐照座同的某些物理特性参数；相对中子通量密度分布，绝对中子通量密度，能谱能数（镉比、超热指标和中子温度），某些样品在辐照座内对反应性的影响以及各辐照座之间的相互关系，实验研究在原型微堆的零功率实验装置上完成。     

Four energy group neutron flux distributions in the Syrian Miniature Neutron Source Reactor using the WIMSD4 and CITATION codes

A 3-D (R, θ, Z) neutronic model for the Miniature Neutron Source Reactor (MNSR) was developed earlier to conduct the reactor neutronic analysis. The group constants for all the reactor components were generated using the WIMSD4 code. The reactor excess reactivity and the four group neutron flux distributions were calculated using the CITATION code. This model is used in this paper to calculate the pointwise four energy group neutron flux distributions in the MNSR versus the radius, angle and reactor axial directions. Good agreement is noticed between the measured and the calculated thermal neutron flux in the inner and the outer irradiation sites with relative differences less than 7% and 5%, respectively.