天博光电专栏DWDM双波长1550nm光纤CATV传输系统载噪比的性能研究

本文对CATV 1550nm双波长合成传输多路有线电视信号的系统中光拍频噪声（OBI）造成的载噪比劣化（CNR）问题进行了理论和实验分析,证明了△λ＞0.8nm时OBI的影响可以忽略.     

光纤色散效应对脉冲展宽的影响

为了研究光通信系统中光纤色散特性对通信系统传输性能的影响,基于单模光纤和多模光纤的色散特性,采用数值模拟计算的方法,对脉冲展宽、光纤内部的偏振模色散、色度色散、波导色散和模间色散的物理机制进行了分析,分别得到了折射率n=1.516和n=1.458的标准单模光纤经过10km传输距离后色散导致脉冲展宽的结果,比较了传输波长在850nm和1310nm时多模光纤的色散效应,通过对不同光源LD(Δλ=1nm)和LED(Δλ=70nm)的比较,分析了光谱宽度对脉冲展宽的影响。结果表明,纯石英光纤在系统传输波长为1.27μm处群速度色散等于0;折射率渐变多模光纤工作在常见的850nm以及1310nm通信窗口时,其模内色散表现为负色散;色度色散和模间色散引起的脉冲展宽随光纤的数值孔径、材料折射率和光源光谱线宽的增大而增大。     

一种40 Gbit/s光纤通信系统中的动态色度色散补偿技术

提出了一种用于40 Gbit/s单信道光纤通信系统的动态色度色散(CD)补偿方法.该方法通过检测线路中的色散值,以此作为反馈信号控制动态可调节色散补偿器(TCDC)实现系统的动态CD补偿.TCDC主要由2×2光开关、色散补偿光纤(DCF)和掺铒光纤放大器(EDFA)组成.设计中,增加光开关的数量可以提高色散补偿器件的补偿范围和精度;通过探测传输光信号某一频率(12 GHz)周围窄带范围内的电功率值可实现线路中CD的即时检测.系统的理论补偿量最大可达124 ps/nm.     

基于非线性色散补偿光栅的可调谐光电振荡器

为实现光电振荡器(OEO)输出频率的连续可调,提出一种新型的基于非线性色散补偿光栅(FBG)实现可调谐OEO方案。本文方案不需要电滤波器,且振荡频率随着光源的波长变化而变化。其中,三阶色散补偿FBG可以采用FBG重构算法设计。当光源波长从1 550.6nm变化到1 551.4nm时,相应的色散为340～1 460ps/nm,输出频率的调谐范围为6.5～13.5GHz,实现了振荡频率的大范围可调谐。     

DWDM系统中光纤的重要参数及优化

本文首先讨论了高速大容量光通信系统对光纤各种参数的新要求 ,从系统的角度分析如何优化非零色散位移光纤 (NZDSF)的三个重要参数 :色度色散、色散斜率和有效面积。然后介绍了阿尔卡特TeraLight光纤是如何优化设计上述三个参数来支持极小的信道频率间隔 (25GHz) ,用商用化的色散补偿模块(DCM)实现100%的色散斜率补偿 ,并且率先实现在S波段支持DWDM。最后 ,得出结论 :1550nm的色度色散值取8ps/(nm·km)是一个较理想的选择 ,较低的RDS(相对色散斜率)值使色散斜率补偿更容易实现 ,有效面积应当适中 ,兼顾非线性和喇曼放大的要求     

皮秒脉冲在色散位移光纤中产生的超连续谱

利用1.5ps高峰值功率脉冲泵浦色散位移光纤(DSF)得到的超连续(SC)谱实验结果:大于泵浦波长一侧的20dB带宽大于266.8nm,其中200nm范围内不平坦度<±2dB,1690～1780nm的不平坦度<±0.25dB;小于泵浦波长一侧的10dB带宽232nm,其中145nm范围内不平坦度<±2dB,1306nm～1368nm的不平坦度<±0.25dB。利用F P滤波器进行谱切片,在大于泵浦波长一侧和小于泵浦波长一侧分别得到顶部平坦的间隔2.52nm的95和57个波长输出。     

基于光子晶体光纤的宽带色散补偿光纤的设计

采用矢量光束传输法(VBPM)对小纤芯光子晶体光纤(PCF)的色散特性进行了数值分析,研究发现通过调节光子晶体光纤的结构参数可以灵活的对其色散补偿值进行调整,能够实现C L波段(1 530～1 565 nm)的宽带色散补偿功能,并且对标准单模光纤的色散斜率有很好的补偿.在∧=1.0μm,d/∧=0.7时,1 550 nm处的色散值可以达到-339.1 ps/(km×nm),相关色散斜率(RDS)可以达到0.003 2 nm-1,能够有效的对标准单模光纤进行色散斜率补偿.     

利用10GHz主动锁模光纤激光器在DSF中产生超连续谱

报道利用色散位移光纤 (DSF)中的复合非线性效应得到重复频率 10 GHz,谱宽大于 50 nm的超连续 (SC)光谱 ,研究了抽运光功率、波长与生成的 SC光谱宽度和平坦度、光脉冲质量的关系。     

色散补偿器在1550nm超长干线系统中的应用

模拟CATV 1550 nm光纤超长距离传输中会造成CSO指标的恶化,造成的原因是在1550 nm处有17 ps/(nm.km)左右的色散,采用啁啾光纤光栅进行色散补偿是一种最好的解决办法。     

具有不同色散分布链路的高速CO-OFDM系统中非线性损伤的研究

由于相干光正交频分复用(CO-OFDM)系统很高的峰均功率比(PAPR)以及非常近的子载波间隔,使得链路色散导致的子载波走离对光纤非线性损伤的影响更加明显。研究了不同色散分布、不同残余色散情况下,无色散补偿光纤(DCF)和有色散补偿光纤的光纤链路时CO-OFDM系统的非线性损伤以及系统性能。针对单信道40 Gb/s CO-OFDM系统,无DCF链路比完全补偿DCF链路,Q因子高5.1 dB;对于DCF链路,当残余色散从0变为到1200ps/nm时,最大Q因子提高了4dB,非线性阈值提高了4 dBm,1200ps/nm时性能几乎和无色散补偿系统相同。     

Supercontinuum generation in a Bragg fiber：a novel proposal

Nonlinear optical effects such as self-phase modula-tion,four-wave mixing,cross-phase modulation,sti mula-ted Raman scattering,together with appropriate tempo-ral dispersion profileinan optical fiber couldsignificant-ly broaden ( >100 nm) the spectrumof a…     

基于正负色散FBG的TODC技术分析和设计

改变啁啾光栅轴向温度场的梯度,可使得该非周期光栅轴向上不同位置的反射波长发生相应的变化,从而改变光栅的啁啾量,达到调节色散的目的.文章通过在可调色散补偿器中封装两个分别具有正、负色散的光纤布拉格光栅(FBG),实现了色散调节范围达到-900-700 ps/nm的可调色散补偿(TODC)技术.这种方式具有无机械调节运动装...     

新型光子晶体光纤近零平坦色散的研究

文章作者设计了一种新型的光子晶体光纤(PCF),在纤芯引入了一个小空气孔形成缺陷,并改变第一层空气孔的直径.采用平面波法研究了该PCF的色散特性,结果表明,该光纤能够得到比传统的PCF更低、更平坦的色散曲线;通过优化该光纤的结构参数,可以设计在1 350～2 010 nm波长范围内近于零的平坦色散PCF,其色散变化△D＜0.5 ps/(km·nm),在1 320～2 040 nm波长范围内色散斜率变化△D<,slope>＜0.02 ps/(km·nm<'2>).     

基于方形孔线缺陷的新型光子晶体零色散慢光结构研究

为了获得最优化的光子晶体零色散慢光结构,在传统的光子晶体线缺陷波导结构的基础上,进一步在线缺陷上下两侧各引入了两排方形空气孔,并进一步优化了这两排方形孔的结构参数。通过平面波展开法(PWE)与时域有限差分法(FDTD)进行数值分析表明,这种新型结构的光子晶体波导能够在中心波长1550 nm处实现带宽为8.34 nm、平均群折射率为61、群速度色散(GVD)为104量级的理想宽带慢光。     

黑河市1550nm长距离市县联网

本文利用1550nm光纤放大技术与光电转换相结合的模式,避免长距离传输中的二阶失真(CSO)的急剧劣化,保证MER指标.     

波分复用光纤通信中的光学计量学

1 引言为响应光纤技术的快速发展，美国国家标准技术研究院（NIST）的光电子学分部已研制成许多技术和标准，以支持用于波分复用光纤通信系统中的光学元件和子系统的测量。现行项目包括波长校正传递标准的研制和光纤及元件的光谱响应、色散和偏振关系的准确测量。宽带光纤通信系统的快速增长已大大增加对光纤及元件的光谱、偏振和色散性质精确测量的需求。波分复用（WDM）利用许多波长通道来增加带宽。在1540~1560 nm波长范围里，大多数系统采用50 GHz(0.4 nm)或100 GHz (0.8 nm)的通道间隔，但将来能实施更窄的通道间隔。系统也将用于…     

用于10Gb／s WDM系统色散补偿的波长取样啁啾光纤光栅

研制出一种新型色散补偿光纤光栅--波长取样啁啾光纤光栅,它具有10个周期性为0.8nm的波长结构,每个周期的反射特性和色散特性都基本相同,其带宽为0.6nm、峰值反射率为90%、色散量为1300ps/nm、时延抖动小于50ps,光栅长度为10cm.利用此波长取样啁啾光纤光栅,在8×10Gb/s波分复用(WDM)系统中,进行了NRZ码140km标准单模光纤的色散补偿实验,补偿效果良好.     

基于FDTD方法的光子晶体光纤色散特性分析

基于电磁场时域有限差分法(FDTD)计算光子晶体光纤(PCF)的方法, 分析了运用该方法时需要注意的一些问题, 特别是关于晶格位置、晶格上各个电磁场分量的分布以及完全匹配层(PML)中在边界处的电磁场的处理。以此为理论依据分析了一种纯石英材料双层芯PCF, 对这种光纤的传输特性进行了详细的数值模拟。通过调整光纤的结构参数, 设计出大负色散值的宽带色散补偿光子晶体光纤(DCPCF)。数值模拟结果显示在1530～1565 nm波长范围内其色散值在-400和-600 ps/(km·nm)之间变化, 达到了具有相同有效模面积的普通色散补偿光纤(DCF)的5倍。在整个C波段可以有效补偿长度25倍以上的标准单模光纤(SMF), 其色散剩余量在±1.0 ps/nm·km以内。该种结构的PCF对于制作高增益和宽带色散补偿于一体的集中式光纤放大器具有十分重要的意义。     

基于悬臂梁啁啾调谐的光纤光栅滤波器

提出并发展了一种基于悬臂梁结构的啁啾光纤Bragg光栅(CFBG)啁啾调谐方案,获得了一系列性能优异的可调谐CFBG滤波器,包括调谐范围达到36 nm(1.8～37.8 nm)的带宽可变反射滤波器、色散在178～2 100ps/nm范围内可调的色散补偿器、基于取样CFBG或重叠写入CFBG的信道间隔可调谐滤波器等。这些FBG滤波器不但能维持较高的反射率,还能保持中心波长基本不变。     

掺灰黄霉素PMMA凝胶的制备及旋光色散特性

利用溶胶-凝胶合成非晶态技术,将手性分子灰黄霉素(C17H17ClO6)均匀地掺入到甲基丙烯酸甲脂(MMA)溶胶-凝胶体系中,成功地研制出长5 cm的聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)手性凝胶块体,测量了它的偏振响应。用自制的实验测试装置测量了3根总长为15 cm PMMA手性凝胶块体的旋光色散特性,发现在450~700 nm的波长范围内其结果与玻耳兹曼公式拟合的结果基本符合,手性PMMA块体在450 nm时的旋光角为69°,在700 nm时的旋光角为17°。