LiF晶体的F_2、F_2~ 、F_2~-色心的形成及激光性能测定的研究

本文报导了LiF晶体中一种缺陷——色心的形成及色心激光性能测试的方法。对辐照损伤赋色的LiF晶体吸收谱和荧光光谱做了分析,并进行了激光振荡的实验。以LiF晶体中F_2,F_2~ 、F_2~-心为激光工作色心,已实现了F_2,F_2~ ,和 F_2~-色心脉冲可调谐激光输出。     

输出能量1.5J的LiF∶F_2~-色心激光振荡

我们用(?)8×160mm钕玻璃激光作为色心激光的纵向泵浦光源,以30×30×2.5mmLiF:F_2~-色心晶体做调Q元件,单脉冲输出时脉宽200ns,多脉冲的脉宽为0.8ms,能量为10J.大块优质LiF:F_2~-色心激光晶体尺寸38×47×73 mm,谐振腔由二块平面介质反射镜构成,在1.1～1.26μm波段范围内其反射率分别为100%和8%.谐振腔长度约为30cm,LiF:F_F~-色心晶体在谐振腔内的安放位置与钕玻璃激光的倾斜角约为4°.LiF:F_2~-色心激光振荡经LN晶体倍频,调至具有明亮的58nm黄色激     

高功率激励LiF:F_2晶体激光器振荡特性

在近红外光谱区,将脉冲固体激光辐射转变成可调谐辐射的效率大大提高的途经之一是采用新型的激活介质。尤其是,具有辐照色心的碱卤晶体乃是这种激活介质。这种介质具有广阔的实际应用前景与LiF:F_2~ 和LiF:F_2~-晶体室温下振荡辐射有关。这种介质激光器可以连续地复盖0.84～1.15μm(F_2~ )和1.08～1.26μm(F_2~-)光谱区。迄今为止,都是采用型工业用激光器作为色心晶体激光器的泵浦源。在此情况下LiF:F_2~-晶体激光器的振荡能量于非选择腔     

室温工作的高效率脉冲LiF色心(F_2~-)的激光输出

目前,工作在室温有实用意义的可实现近红外调谐激光运转的色心激光晶体,主要是LiF晶体中的F_2~-心和F_2~ 心。最近我们对于高效率F_2 心的宽光带脉冲激光输出的研究及其倍频的研究获得了新的进展,在实验室里已获得liF色心(F_2~-)的脉冲激光输出及转化为可见的黄光倍频效应。     

用于红宝石调Q的饱和吸收晶体

众所周知,用γ射线辐照的纯LiF晶体,会产生各种类型的色心——F,F_2,F_2~ 和F_2~-等。其中F_2、F_2~ 和F_2~-具有类似的四能级结构,并已产生可调谐的激光输出。     

LiF晶体中色心的生成及其稳定性

众所周知,含有色心的碱卤晶体是实现可调谐激光的重要固体工作物质。LiF晶体则是这类材料中具有突出优点的一种。首先,LiF晶体中的色心在室温下有较高的荧光量子效率,故可在室温下实现激光振荡,这对很多实际应用无疑有着重要意义。其次,LiF晶体在空气中放置不易潮解,这就不必来用额外的防潮措施。第三,LiF晶体有高的热导率(0.103W/cm.℃)及高的破坏阈值(在1.06μm处为20GW/cm~2),这很适合用在高功率或高重复频率激光系统中。到目前为止,LiF晶体中的F_2、F_2~ 及F_2~-心均已获得可调谐激光振荡。     

LiF晶体色心超辐射的实验研究

在众多的碱卤色心晶体中,LiF晶体色心的光热稳定性是较高的,其室温F_2色心和F_3~+色心激光运转已实现。F_2色心和F_3~+色心吸收带高度重迭,形成了一个单峰的吸收带(室温下测量),用单一波长泵浦,在同一块晶体中实现了F_3~+色心和F_2色心激光运转。文献[4]报道了所观测到的LiF晶体F_3~+色心放大的自发辐射现象,对F_3~+色心的光学增益系数进行了相应的测量。本文中,对LiF晶体F_3~+色心和F_2色心超辐射现象作了进一步的实验研究。     

LiF:F_2~-色心晶体在Nd~(3+):YAG激光器中的锁模特性研究

研究了用LiF:F_2~-色心晶体作为可饱和吸收体的Nd:YAG激光器的锁模特性。     

掺钠的氟化锂晶体色心物理特性研究

一、引言氟化锂色心激光晶体能在室温下实现可调谐色心激光运转,是当前受到人们重视的色心激光品体之一。我们与科学院物理所、北京玻璃研究所、科学院广州电子技术研究所协作,展开对LiF色心激光晶体的研究。1980年7月在国内首次实现了室温下纯LiF晶体F_2心(M心)0.69μm的脉冲激光运转;接着又获得F_2~ 心(M~ 心)0.92μm的脉冲激光输出。本文研究使用的掺钠的氟化锂(LiF:Na~ )单晶和作对照用的纯氟化锂(LiF)单晶,都     

LiF:F_2~-色心激光器

本文报道了钕玻璃激光泵浦的LiF:F_2~-色心激光器的实验结果。讨论了F_2~-心的稳定性。     

连续LiF:F_2~-色心激光器

一、引言 F_2~-色心从基态到第一激发态的吸收带有很高的辐照稳定性,并能在室温下产生近红外宽带振荡。在1978年Gusev实现了短时间工作的LiF:F_2~-心的连续振荡,1981年他和Ronoplin合作用环型谐振腔获得LiF:F_2~-连续输出,但由于未解决晶体的过热问题,不能长时间稳定工作。本实验较好地解决了晶体的过热问题,获得了F_2~-心的连续及准连续宽带振荡。 二、晶体的制备     

新型非线性饱和吸收体——LiF:F_2~-的实验研究

用γ射线辐照的LiF晶体,是一种优质激光材料。我们已用C_o60辐照的LiF晶体中产生的F_2~ 及F_2心,获得了9000(?)及6300(?)激光输出。从实验中还知道,辐照不同的剂量,可以产生不同种类的色心。在高辐照剂量下,可以生成大量的F_2~-心。它在1微米处有强的吸收峰,带宽有上百埃。 F_2~-心在室温下很稳定,长期放置不易退色。为了研究使其增色,我们还初步摸索了还原F_2~-的简单办法。     

LiF色心(F_2~ )频率可调谐脉冲激光输出

我系在纯LiF晶体中实现中心波长在0.69微米的F_2心宽带色心激光振荡,并在数百埃范围内进行了频率调谐后,又观察到该晶体在近红外波段的F_2~ 心宽带色心激光振荡。进一步研究表明,LiF色心(F_2~ )宽带色心激光振荡的带宽达10~3埃,约0.89～1.00微米,在谐振腔内引入色散元件后,实现了F_2~ 心频率调谐的激光输出。     

产生高密度室温稳定F_2~+色心的实验新方法以及有关机理的理论研究

采用新的低温装置,大剂量电子束辐照掺有(OH)~-的LiF晶体,产生了高密度室温稳定的F_2~+色心。这种F_2~+色心的激发谱峰值位置在608nm附近。相对于文献报道的普通LiF晶体F_2~+色心的吸收峰值(645nm)有较大的紫移。这种F_2~+色心的吸收带很宽,并具有良好的室温稳定性和抗光漂白特性。分析了室温辐照与低温辐照样品的不同特点,提出了低温大剂     

LiF:F_2~-晶体分级调Q激光的研究

本文发展了一种LiF:F_2~-晶体分级调Q激光技术,研制成功一台LiF:F_2~-晶体分级调Q红宝石激光器。文中给出了这台激光器的分级调Q激光的特性。     

LiF晶体色心的形成和色心激光振荡的实验研究

本文从实验上研究了用γ射线辐照 LiF 晶体形成色心。用不同剂量形成的色心是不同的。选择10~7伦琴最佳剂量形成高密度的 F_2心,并对 F_2和F_2~ 心激光振荡特性进行了观测。对提高 F_2~ 心激光寿命作了讨论。     

用于紫翠宝石激光器调Q的色心晶体

色心晶体做为被动激光Q开关元件较染料开关有显著的优点:激光束畸变小、破坏阈值高和可在高重复频率条件下工作等。积极探索不同种类的色心调Q晶体适应不同波长激光器是很有意义的。对宽带可调谐紫翠宝石激光器来说,色心晶体有与之匹配的宽吸收带,可在整个调谐区内实现调Q,其优点更为突出。 紫翠宝石(BeAl_2Q_4:Cr~(3+))激光器是室温下运转的终端声子激光器,调谐范围在700～800nm之间,发射中心波长在750nm附近,和棒内温度有关。根据波长匹配原则——激光发射波长和色心吸收带峰相重合,我们选择了两种色心晶体对其进行调Q。一为LiF:F_3~-色心晶体,一为NaF:F_2~+色心晶体。二种基质材料在上述激光波长上的吸收均很小。利用     

LiF晶体M带色心的超发光

在碱卤晶体中F_2色心的发光过程可用四能级系统来描述,且发射截面大,因而有可能成为激光激活中心。在国内外的文献中已报道了室温下LiF晶体F_2色心的可调谐激光作用,激光中心波长约为700nm。本文报道了室温下我们对LiFM带色心超发光的观察。我们用氮分子激光泵浦香豆素染料,输出为中心波长440nm的宽带激光,且与通常色心激光器的纵向泵浦方式不同,我们采用横向泵浦方式,即用一柱透镜将染料激光聚焦在着色LiF     

氟化锂晶体F3^＋色心四波混频研究

利用简并四波混频技术观测到LiF晶体中F_3~+色心的非线性光学相位共轭效应,以脉冲染料激光为泵浦光得到最大相位共轭反射率约为0.1%,根据LiF晶体F_3~+色心的能级特点从理论上阐明了F_3~+色心系统非线性饱和吸收和四波混频的物理起源。     

LiF晶体中F_2~+心的形成和激光振荡研究

本文报导以Y射线辐照纯LiF晶体获得色心,选择4×10Rad剂量辐照产生的高密度F_2心,用二步法光致电离使F_2心转化为高密度F_2~+心,这样获得的F_2~+心近红外脉冲激光输出较稳定。