红外二向色性法测量取向膜表面液晶界面层的取向度

液晶分子的取向排列通常需取向膜诱导引发,但实验发现强摩擦处理的取向膜表面的液晶分子有序度远低于液晶体内部的有序度,大约为体内部的1／2。实验中采用楔形液晶盒,用较严谨的红外二向色性吸收定量分析了液晶层厚方向上的平均有序度随液晶层厚的变化,并通过这一结果的理论拟合,获得了取向膜表面的液晶分子取向有序度,同时获得了液晶界面层厚大约为7nm。这些结果说明液晶具有抵制外界微扰、自我修复分子取向度的能力,有利于对液晶排列机理的理解,也为研究新的取向方法提供了参照依据。     

摩擦强度对取向膜表面液晶取向度的影响

利用红外二向色性吸收实验,定量分析了不同摩擦强度的取向处理后取向膜表面的液晶分子取向度。实验结果表明,取向膜表面的液晶分子取向度随摩擦强度的增加而增加,最后达到饱和。取向膜表面的液晶分子取向度饱和值仍低于体内部,大约为体内部的1／2。液晶界面层的厚度不随摩擦强度变化,均为7nm左右,此值具有分子相干长度的物理意义。     

用偏光显微镜解析界面层分子有序度

阐述了用偏光显微镜测量液晶盒中分子有序度分布的方法。采用楔形液盒获得了仅有十几个ｎｍ的界面层信息,并提出具有创意性的偏光解析方法。通过这一工作得出以下结论：在高分子膜表面通过摩擦过程获得的液晶取向排列,其界面子有序度为体内部序度的６０％以下,有序度远低于体内部;由于固体界面对液晶排列的影响,产生一个有序度连续变化的界面层,其厚度大约于体内部;由于固体界面对液晶排列的影响,产生一个有序度连续变化的界     

表面极化的二粒子集团理论

应用二粒子集团理论研究了基板对极性分子构成向列相液晶的作用。假定分子质心固定在简单立方晶格的格点上,分子间存在色散作用和偶极相互作用,与基板相接触的一层分子受到表面作用,在二粒集团近似下导出了分子取向分布函数所满足的方程,并用迭代方法求解,得到如下结论：在向列相液晶与固体基板相接触的界面上,会出现极化层,当基板的表面作用足够强时,界面极性序几乎独立于温度,不受体液晶相变影响。     

磁场作用下液晶材料参数和锚定能的测试

介绍了在磁场作用下液晶材料的介电常数各向异性，磁化率各向异性，展曲弹性常数，扭曲弹性常数，弯曲弹性常数，以及在不同锚定强度下液晶分子与取向基板间的极化锚定能，方位锚定能的测试原理和测试技术。同时简单介绍了液晶材料的取向有序度，易取向轴和磁相干长度的磁场测试方法。     

极性自组装单层膜取向铁电液晶器件

采用极性自组装单层膜和摩擦的方法制备了非对称的液晶盒.在铁电液晶相变的过程中不施加电场,得到了排列均一的铁电液晶器件.实验表明:极性自组装单层膜极性越大器件的对比度越高.经过分析得出该器件液晶分子取向机理为:基板附近的铁电液晶通过偶极和极性自组装膜的作用,使得靠近自组装膜表面处的偶极和靠近摩擦表面的偶极的指向相同,通过分子的相互作用使得体内分子排列方向一致.     

液晶分子的光控取向

1 前言 不加电场而通过光化学方法使液晶分子取向发生变化,一般有以下三种途径:1、在液晶中掺入光反应性分子,通过光照引起相变;2、光反应性分子与高分子液晶材料相结合,用线偏振光照射引起再取向;3、通过光化学反应使基板表面的分子结构发生变化,利用这种变化,控制液晶相的取向。本文主要讨论第三种方式。 液晶的开关功能是通过表面作用先均匀取向,然后在电场作用下使取向发生变化而实现的。也就是说,是通过基板表面对液晶分子的取向限制作用和变化的电场实现再取向的。如果基板表面在电场以外的外界作用下,其结构发生变化的话,那么有可能只依靠这个外界的作用实现开关功能。1988年有人提出上述建议,并把对液晶具有光控取向功能的表面称为指令表面（command一surface）。     

表面混合排列取向对全息聚合物分散液晶光栅电光特性的影响

在液晶盒的上下基板表面分别旋涂平行和垂直取向剂形成HAN液晶盒,将具有光敏特性的预聚物与向列相液晶按一定比例混合,注入液晶盒,进行全息曝光,形成布拉格光栅.实验结果表明,光栅的驱动电压从9.2 V/μm降到5.7 V/μm,同时衍射效率也从83%上升到98.4%.分析认为,上下基板取向剂对液晶分子进行了取向,在提高相分离程度的同时也改善了富液晶区域的分子排列,从而实现了光栅电光特性的改善.     

STN-LCD制造摩擦工艺及静电消除工艺探讨

定向层（PI层）是STN－LCD合铁一个重要组成部分。因为简单地把液晶夹在两片玻璃基板之间，很难获得均匀的液晶分子排列，只有在基板作上定向层并作摩擦处理后，液晶的物性常数因分子排列状态才会发生变化，液晶分子对于电场等外力的响应也会变得有序。所以，研究液晶分子的排列定向技术，在液晶显示元件构成技术上具有重要意义。     

晶体与微声材料

0306983用最佳偏振角泵浦光提高晶体中两波耦合增益[刊]/刘宏利//光电子·激光.—2002,13(11).—1135～1137(C) 摩擦强度对取向膜表面液晶取向度的影响[刊]/乌日娜//液晶与显示.—2002,17(6).—450～454(C)利用红外二向色性吸收实验,定量分析了不同摩擦强度的取向处理后取向膜表面的流晶分子取向度。实验结果表明,取向膜表面的液晶分子取向度随摩擦     

基于向列相液晶形变研究空间各向异性两体势

基于分子两体势研究向列相液晶的形变。该两体势是空间各向异性的并且依赖于液晶的弹性常数。理论处理中假定具有理想向列序,这意味着分子长轴取向方向与液晶指向矢是重合的,而总自由能等于总相互作用能。通过解析形式研究3种基本的弗雷德里克兹转变,得到了势参数与弹性常数的又一关系。通过MonteCarlo模拟方法研究了新两体作用势所描写向列相的热力学性质。     

含有全氟辛基的小分子液晶与聚合物液晶混合Langmuir及Langmuir-Blodgett膜

研究了含有全氟辛基的小分子液晶与聚合物液晶混合Langmuir膜的表面压-面积等温线，结果表明在混合膜中分子间相互作用依赖于聚合物液晶的结构，这些相互作用导致在LB膜中聚合物液晶固有层结构的消失并且影响小分子液晶的层结构。     

自组装法制备新型液晶垂直取向膜

用硅烷偶联剂3-氨丙基-三乙氧基硅烷,通过自组装反应在石英基板表面制备了含有二苯乙炔基的自组装单层膜。用该自组装膜作为向列相液晶的取向层制成液晶器件,在偏光显微镜下观察,发现向列相液晶获得了均匀、稳定的垂直取向效果。热稳定性试验表明,用自组装方法制备的液晶垂直取向膜有良好的热稳定性,在250℃条件下取向仍可保持。     

用强化环硅氧烷使液晶取向

首次研究了用带平面和立体结构以及分子中张紧键的环硅氧烷来获得使液晶取向的膜。研究了取向膜的制备条件及其特性。确定了获得指定液晶排列的最佳参数。     

胆甾相液晶双轴特性的计算

采用自洽模拟方法计算了胆甾相液晶双轴序参数随温度和分子手征作用强度的变化,并与实验进行了比较。结果表明,双轴特性与液晶物质和温度有关,但主要产生于胆甾相液晶的螺旋结构、分子的手征特性和取向的有序性     

液晶物理

前言 为了满足广大读者的要求,帮助从事液晶学科研究、开发工作的科技人员学习液晶物理,提高专业知识水平,特将李伯符教授近期给中国科学院长春光学精密机械与物理研究所的硕士、博士生讲授的"液晶物理"在本刊连续发表.     

同心柱筒中混合排列向列相液晶中的挠曲电效应

本文研究径向电场作用下同心柱筒中混合排列向列相液晶的指向矢分布,重点研究挠曲电效应对指向矢分布的影响。向列相液晶处于同心圆柱构成的薄层间,内表面径向锚定、外表面轴向锚定以及内表面轴向锚定、外表面径向锚定构成两种同心柱筒混合排列模型。基于向列相液晶Frank弹性理论,通过差分迭代方法,分别在强锚定及弱锚定边界条件下,研究了两种模型中挠曲电效应对指向矢分布的影响。研究结果表明:挠曲电效应在薄层内边界、外边界以及薄层内部对指向矢分布有着不同的影响;同心柱筒中指向矢分布由柱对称性、边界锚定作用、介电耦合作用、挠曲电效应的综合作用所决定。     

Laser‐Induced Localized Growth of Methylammonium Lead Halide Perovskite Nano‐ and Microcrystals on Substrates

Perovskite‐based optoelectronic devices have shown remarkable performances, especially in the field of photovoltaics. Still, a rapid solution‐processing approach able to produce localized stable perovskite crystals remains a general challenge, and is a key step toward the miniaturization of such materials in on‐chip components. This study presents the confined growth of methylammonium (MA) lead halide perovskite crystals that is thermally induced through localized laser irradiation. Importantly, such structures remain stable over time; that is, they neither dissolve back into the surrounding liquid nor detach from the substrate. This is attributed to a chemical reaction locally triggered by the induced heat on the substrate surface that is transferred to the perovskite precursors (liquid) layer, thus generating “on‐demand” MA ions from the N‐methylformamide solvent. By tuning the laser parameters, such as power density or irradiation time, variations in shape and size of the crystals, from microcrystals of ≈50 µm to nanocuboids of ≈500 nm, are observed. This study also demonstrates that with an optimized distance between the irradiated regions and by controlling the relative laser displacement speed, luminescent and photoconductive MAPbBr₃ wires and microplates can be generated.     

Reflective spectrum broadened by nano-particle-network in chiral liquid crystals

Based on the analytical expression of the electromagnetic field solution of a helical symmetric dielectric material, the relationship between spectral reflectivity and birefringence of a chiral liquid crystal and the blue shift of the Bragg reflection in the condition of oblique incidence are presented in this paper. The theoretical results indicated that: 1) If birefringence (An)of the liquid crystal is greater than 0.2 and the thickness of the liquid crystal layer reaches 3μm, the liquid crystal layer will reflect more than 90% of the incident light; 2)To reflect the whole visible spectrum by Bragg reflection,An of the liquid crystals in plane alignment state should exceed 0.6; 3) When the incident beam inclines to 60°from the normal direction, the blue shift of the reflective spectrum will reach to 100 nm. On the other hand, since the An of the commercial chiral liquid crystals is not larger than 0.2, to get the entire visible reflective spectrum, it needs to introduce a polymer network into the liquid crystals and make a sagging structure on the surface of substrates. The contribution of the network is to establish random anchorage that makes the pitch varied, hence broadening the Bragg reflection spectra.The random distribution of the sagging structure on the surface substrate is used to induce random screw axes of the chiral liquid crystal, which not only causes a blue shift of Bragg reflection but also further stretches the reflection spectra. Experiments demonstrated that the Bragg reflection spectrum could be broadened from by introducing both polymer network and sagging structure on the substrate surface cell.