广义Lebesgue—Nagell方程x^2-4p^2r=y3

设P是奇素数,运用广义RamanujanNagell方程的性质证明了方程x^2-4p^2r=y3有适合gcd（x,y）=1的正整数解（x,y,r）的充要条件是p=3s^2＋4,其中S是大于1的奇数．当此条件成立时,该方程仅有正整数解（x,y,r）=（s^3＋12s,x^2-4,1）适合gcd（x,y）=1．     

关于丢番图方程ax4+bx2y2+cy4=dz2

针对方程x4±y6=z2与x2 y4=z6求解过程中存在的疑问,证明了丢番图方程3x4-10x2y2 3y4=3z2,(x,y)=1仅有整数解x=0,y2=z2=1和y=0,x2=z2=1.方程x4-14x2y2 y4=z2,(x,y)=1仅有整数解x2=z2=1,y=0和x=0,y2=z2=1.方程x6-y6=2z2,(x,y)=1,z≠0无整数解.方程x6 y6=2z2,(x,y)=1仅有整数解(x2,y2,z2)=(1,1,1).从而更正了文献[1]中的错误.     

决定一个Dirac方程特征值集的整函数的讨论

令y=（y1y2）,B=（0 1 -1 0）,P（x）=（-P（x）0 0 -r（x））,则矩阵方程B dy/dx＋P（x）y=λy,称为一维Dirac方程.利用Dirac方程初值问题解的渐近估计,构造了一个整函数ω（λ）,其零点集合与所讨论的带有非局部边界条件的Dirac方程特征值集重合.     

决定一个Dirac方程特征值集的整函数的讨论

令y=（y1y2）,B=（0 1 -1 0）,P（x）=（-P（x）0 0 -r（x））,则矩阵方程B dy/dx＋P（x）y=λy,称为一维Dirac方程.利用Dirac方程初值问题解的渐近估计,构造了一个整函数ω（λ）,其零点集合与所讨论的带有非局部边界条件的Dirac方程特征值集重合.     

一类孪生素数椭圆曲线上的整数点

设p,q是适合p＋2=q的孪生素数.本文讨论了椭圆曲线E：y^2=x（x-2）（x＋p）上的整数点（x,y）,运用二次和四次D iophantine方程的性质证明：该曲线至多有一对整数点（x,±y）且y≠0.     

具有连续变量的脉冲偏差分方程解的振动性

考虑一类具有连续变量的脉冲偏差分方程A(x+τ,y)+A(x,y+τ)-A(x,y)+p(x,y)A(x-rτ,y-lτ)=0,x≥x0,y≥y0-τ,x≠xk;A(xk+τ,y)+A(xk,y+τ)-A(xk,y)=bkA(xk,y),y∈[y0-τ,∞),k∈N(1).其中p(x,y)≥0是[x0,∞)×[y0-τ,∞)上的非负连续函数,τ0,bk是常数,r和l是正整数,0≤x0x1…xk…,且li mxk=∞.获得了此类方程所有解是振动的充分条件.     

微分方程组(dx)/(dt)=X(x,y),(dy)/(dt)=Y(x,y)的轴称环唯一性定理及其方程——非线性方程=f(x,)在相平面上的轴称环唯一性定理及其方程

本文共分三部份:(一)预备知识;(二)几个引理;(三)唯一性定理, (一) 1·1 问题的提出本文讨论微分方程组 (dx)/(dt)=X(x,y),(dy)/(dt)=Y(x,y) (1·1·1)或等价方程 (dy)/(dt)=F(x,y) (1·1·2)其中F(x,y)=(Y(x,y))/(X(x,y))。在研究(1·1·1)的一些实例后,我们发现在一定条件下,(1·1·1)有唯一的轴称环——对称于x轴及y轴的极限环,原点是一个奇点,并且可以求得该环的方程。 1.2 定义和记号     

Harry型偏微分方程

1 概述本文研究非齐次间断系数混合型方程u_(xx) G(y)uyy=f(x,y)(1)这里G(y)=a(y>0),=b(y<0),而且a>0,b>0。当f(x,y)≡0,a,b=1时即Ловретьев方程。当f(x,y)=0,a=1时曾为H.Hochstadt研究过。但对一般的     

具有连续变量的脉冲偏差分方程解的振动性

考虑一类具有连续变量的脉冲偏差分方程{A（x＋τ,y）＋A（x,y＋τ）-A（x,y）＋p（x,y）A（x-rτ,y-lτ）=0,x≥x0;y≥y0-τ,x≠xk,A（xk＋τ,y）＋A（xk,y＋τ）-A（xk,y）=bkA（xk,y）,任意y∈[y0-τ,∞）,k∈N（1）.其中p（x,y）≥0是[x0,∞）×[y0-τ,∞）上的非负连续函数,τ〉0,bk是常数,r和l是正整数,0≤x0〈x1〈…〈xk〈…,且k→∞limxk=∞.获得了此类方程所有解是振动的充分条件.     

矩阵随机赋范空间上函数方程的Ulam稳定性

考察矩阵随机赋范空间上函数方程的Ulam稳定性.结合矩阵赋范空间和随机赋范空间的定义,给出矩阵随机赋范空间的定义,证明其上的若干性质.利用不动点方法,在矩阵随机赋范空间上分别讨论了混合3次-4次函数方程4[f(3x+y)+f(3x-y)]=12[f(2x+y)+f(2x-y)]-12[f(x+y)+f(xy)]+f(2y)-8f(y)+30f(2x)-192f(x)为奇映射和偶映射时候的Ulam稳定性,证明了在满足一定的条件下混合3次-4次函数方程在矩阵随机赋范空间上满足Ulam稳定性的结论.     

关于Pell数列的Walsh猜想

设D是非平方正整数,u1,+v1 D是Pell方程u2-Dv2=1的基本解.对于正整数n,设un,vn是适合un+vn D=(u1+v1 D)n的正整数.证明了当D≠22r·1785,其中r∈{0,1,2},而v1是奇数时,如果vn=2z2,其中z是正整数,则n=2.     

关于Murthy问题的解

b对于适合a〈b的正整数a和b,如果∑1=a^bi=ab,则称（a,b）是一对友好数。运用PeⅡ方程x^2-2y^2=±1的解序列的递归性,得到了方程∑1=a^bi=ab的全部正整数解,从而给出了所有的友好数对。     

一种应用于椭圆曲线暗号系的曲线高速生成法

利用虚数乘法(Complex Multiplication,CM)生成Fp上的椭圆曲线,通常只使用虚二次域的最大整环.本文将虚二次域的部分环也用于Fp上的椭圆曲线的生成上,这样由于Pell方程u2 dv2=4p在Z/2p,Z/3p上也存在解,在同样判别式范围内可以生成更多的椭圆曲线,经Mathematica编程计算,生成的曲线数量有明显增加.     

素数2在广义Lucas数中的次数

设a是正奇数．对于非负整数n,设Ln（a）=a^n＋β″,其中a=（1／2）（a＋、√a^2＋4）,β=（1／2）（a-√a^2＋4）．本文运用Pell方程的性质讨论2在Ln（a）中的次数ord2Ln（a）,证明了当n≠0（mod3）n≡0（rood6）,或者,n≡3（mod6）时,ord2Ln（a）分别等于0,1或者2．     

几类广义Pexider方程的解

讨论了Pexider可加函数方程、Pexider指数函数方程、Pexider对数函数方程、Pexider幂函数方程的一般形式,给出了这些方程的通解.     

浅析Lorenz方程

考虑处于重力场中,并且底部温度高于顶部温度的流层中的对流问题,是由Navier-Stokes方程与热传导方程来描述,忽略方程中的次要因素,考虑其中的速度场和温度场,利用傅立叶级数展开的收敛性质,对Navier-Stokes方程与热传导方程中的变量进行二维傅立叶展开,对展开后的方程进行复杂的计算,得到Lorenz方程,并且对得到的方程进行了数值模拟。     

一类非线性微分差分方程解的振动性线性化

首先用特征方程方法研究线性差分方程解的振动性，然后以此为基础，在一定条件下把一类非线性微分差分方程解的振动性归结到一类简单线性微分差分方程的振动性。     

n阶区间数方程求解方法

本文通过将ｎ阶区间数方程转为带有某些约束条件的代数方程组，进而给出了ｎ阶区间数方程的求解方法。该方法也适用于解另一类线性区间数方程．     

一类非线性二阶常微分方程边值问题的解析解

在计算胶粒间双电层相互作用能时,需要计算胶粒间的电位分布,而两个胶粒间的电位分布满足Ｐｏｉｓｓｏｎ－Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程ｄ^２ｙ／ｄｔ^２＝ｓｉｎｈｙ,这是一个二阶非线性常微分方程,无法求出其解析解。但是当ｙ>>１时,ｓｉｎｈｙ≈ｅ^ｙ／２,故求解Ｐｏｉｓｓｏｎ－Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程近似解问题转化为求ｄ^２ｙ／ｄｔ^２＝ｅ^ｙ／２解析解。因此,寻找常微分方程解解的问题是工程实际的需要。通过对二阶非线性常微分方程边值问题的研究,给出了一类二阶非线性常微分方程ｄ^２ｙ／ｄｔ^２＝ｅ^ｙ／ａ在等边值条件下的解析解表达式。     

激光系统动力学规律的研究

根据Ｌａｍｂ半径典理论和速率方程理论，推导出了激光增益方程与激光系统不变式，并用其研究了激光系统的动力学行为及混沌态。