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《制冷与空调(北京)》2021,(10)
根据溴化锂溶液的物性参数方程,利用试验数据和超声作用于均相液体中空化气泡运动的动力学模型,推导出溴化锂溶液超声空化气泡运动方程。利用MATLAB对溴化锂溶液超声空化气泡的运动特性进行数值模拟,对过冷沸腾和饱和沸腾条件下溴化锂溶液沸腾气泡的运动变化特性进行研究,得到超声空化效应对气泡运动特性变化影响的模拟结果。为溴化锂溶液传热性能和吸收式制冷机组制冷效率的提高提供一定的理论依据。 相似文献
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1 引言超声空化的过程是集中声场能量并迅即释放的过程。空化泡崩溃时 ,极短时间在空化泡周围的极小空间内 ,产生 50 0 0 K以上的高温和大约 5× 10 7Pa的高压 ,温度变化率高达 10 9K/ s,并伴生强烈的冲击波和时速达 4 0 0 km的射流 [1]。在这样特殊的物理环境下 ,物质的物理性质和一些物理现象是否发生变化或受环境的影响呢 ?作者曾经设计了一种特殊形状的喇曼光谱样品池 ,它既能让激光束透过样品 ,又能在样品中引入超声空化场 ,从而可研究超声空化对喇曼散射光谱的影响 [2 ]。作为该研究工作的继续 ,本文选择了四氯化碳和乙二醇两种样… 相似文献
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介绍了氯化钾电导率溶液标准物质的研制方法,采用与一级标准物质比较定值的方法对该标准物质进行了定值,利用高精度电导率仪对定值结果进行了验证,同时对该标准物质进行了均匀性检验和稳定性考察。氯化钾电导率溶液标准物质的定值结果为1408μS/cm,扩展不确定度为:Urel=0.6%,k=2。其均匀性和稳定性检验结果表明,该标准物质符合国家二级标准物质的技术要求。 相似文献
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在挤出过程加入超声振动作用,研究超声振动对高石墨烯微片(GNP)含量的聚丙烯基(GNP/PP)复合材料微观形态、结晶、导电性和导热性的影响。结果表明:由于超声振动提供强烈的冲击波与微射流,挤出过程中加入超声振动可有效地减薄GNP片层厚度,减少GNP团聚,增强GNP在PP中的分散均匀性,有利于构建导电导热网络,从而提高GNP/PP纳米复合材料的导电导热性能。相较于无超声振动,加入100 W超声振动后,GNP含量越高,GNP/PP电导率和热导率提升幅度越大,在GNP含量为15wt%时,电导率升幅为85%,热导率升幅为9.7%。而在GNP含量同为12wt%时,随着超声振动功率的增加,电导率和热导率呈现先增大后减少的规律。当超声功率为200 W时,电导率升幅为214%,热导率升幅为17.2%。而超声功率达到300 W时,较高功率的超声振动使部分石墨烯微片的片径减少,导致片层间更难以搭建完整的导电导热网络,使GNP/PP性能均略有下降。 相似文献
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大功率低频超声场的主要特点是有空化产生,这给声场定量测量带来困难,而该类声场的测定是超声清洗、声化学等超声液体处理技术中的基本问题,掌握声场分布和空化强度的信息对于衡量超声系统的性能及其处理效果至关重要。文章综述了迄今用于测量大功率低频超声场的各种方法,将其分为直接测量方法和间接测量方法两大类进行阐述,介绍了每种测量方法的基本原理,并对各自的优缺点进行了对比分析。最后介绍了一些国内外的相关测量设备,结合大功率低频超声场测量领域目前的研究现状,探讨了今后该领域急需解决的问题及其发展方向。 相似文献
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研究了频率为20 kHz的超声作用在圆柱形料腔中出现声流现象时超声空化效应的空间分布特性。结合大振幅声源条件下的声辐射力,对声场内的声流现象进行了仿真分析,获取了不同超声功率和液位高度下的声流速度场分布,初步探究了声流条件下空化气泡的运动分布规律。采用超声空化效应的声致化学发光实验,对比研究了有、无声流条件时超声空化效应的空间分布特性。结果表明:功放电流高于80 mA(电功率为17.6 W)时,超声场可形成稳定的声致流动现象且可有效提高其声能辐射效率,大大增加了空化效应的作用区域,进而提高了声化学反应效率;声流条件下料腔内超声空化效应的分布区域与超声功率(振幅)、料腔液位高度相关,功放电流从40 mA(电功率为8.8 W)增加至120 mA(电功率为26.4 W)时,空化面积占比提高了100.86%,液位高度为60 mm时的空化面积占比较50 mm和70 mm时分别提高了13.11%和73.91%,提高超声功率及选择合理的料腔液位高度,可有效提高空化气泡扩散距离,增大空化分布面积;对于固定形状及尺寸料腔中的声场,声流速度达到一定阈值时,会出现空化效应增强,空化效应增强区域位于大于声流速... 相似文献
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研究了20 kHz的圆柱形料腔中超声空化效应的形成及其空间分布特性。应用柱贝塞尔函数,推导获取了柱形声场内超声传播的声能密度的分布,并采用有限元方法进行仿真分析。针对频率为20 kHz的功率超声实验,结合声学测量方法和鲁米诺声致化学发光方法,对理论分析结果进行了验证对照。结果表明:料腔半径R=50 mm,20 kHz谐振液位高度H=90 mm时,若功放电流<40 mA,超声空化效应出现在变幅杆端部区域;若40 mA≤功放电流≤80 mA,空化效应显著增强,空化效应的空间分布与场内声压分布一致,空化效应受声模态影响,形成远场空化效应的分布特性;若功放电流>80 mA,受非线性因素影响,谐振液位时,空化效应在声流作用下呈柱形拖尾状分布,并在底部壁面边界形成平铺状分布;非谐振液位高度等于75 mm时,超声空化效应随功率增加仅在变幅杆端部区域出现,且呈现局域空化分布特性。 相似文献
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Z. A. Munir 《International Journal of Thermophysics》1981,2(2):177-186
The conductivity of undoped and doped uranium dioxide was investigated over the temperature range of approximately 300–1600 K. Activation energies calculated for the undoped samples and those doped with Cr2O3 and Gd2O3 are in agreement with previously published values. The values calculated for TiO2- and La2O3-doped samples were nearly twice that for the undoped UO2. The addition of Nb2O5 resulted in the extension of the intrinsic region of conductivity to lower temperatures than had been previously reported. The dependence of the extrinsic conductivity of Gd2O3- and Cr2O3-doped samples on the dopant level supports an impurity compensation model of conduction. 相似文献
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Results of measurement of d.c. electrical conductivity σ from 85 to 550 K are reported for eleven glass compositions of the
Cd-Ge-As system. Three regions are seen in theσ-T data of all these glasses. In region I (85 to 140 K),σ is essentially constant and independent of temperature. In region II (200 to 430 K),σ is thermally activated with a single activation energy. In region III (>430 K) a sudden increase is seen inσ with temperature. From an analysis of the results, it has been possible to identify the mechanism of hopping conductivity
among localised ‘defect’ states with region I, normal band type conductivity due to carriers excited to the extended states
with region II and thermally assisted memory switching with region III.
In the composition dependence ofσ and ΔE for the CdGe
x
As2 glasses, special features are seen at the composition Cd28·57 Ge14·28 As57·15, which has equal mol fractions of CdAs2 and CdGeAs2. For the Cd2Ge-As glasses also, a maximum in ΔE and a minimum inσ are seen at this composition. 相似文献