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1.
通过X射线衍射、磁测量和Mossbauer谱等测试方法研究了Nd(Fe1-xCox)10V2的结构和磁性.结果表明:Nd(Fe1-xCox)10V2(x=0,0.05,0.1,0.15,0.2)化合物的晶体结构均为ThMn12型结构;随着Co含量增大,晶格常数将单调减少,居里温度Tc呈单调增大,饱和磁化强度Ms逐渐增加.Co部分取代Nd(Fe1-xCox)10V2中的Fe原子,将择优占据8i铁晶位. 相似文献
2.
Nd(Fe1—xCox)10V2的Moessbauer谱 总被引:347,自引:0,他引:347
通过X射线衍射,磁测量和Noessbauer谱等测试方法研究了Nd(Fe1-xCox)10V2的结构和磁性。结果表明:Nd(Fe1-xCox)10V2(x=0,0.05,0.1,0.15,0.2)化合物的晶体结构均为ThMn12型结构;随着Co 含量增大,晶格常数将单调减少,居里温度Tc呈单调增大,饱和磁化强度Ms逐渐增加。Co部分取代Nd(Fe1-xCox)10V2中的Fe原子,将择优占据8i铁晶位。 相似文献
3.
通过X射线衍射,磁测量和Moessbauer谱测定了Nd(Fe1-xCox)10V2的结构和磁性。结果表明:Nd(Fe1-xCox)10V2(x=0,0.05,0.10,0.15,0.20)化合物的晶体结构均为ThMn12型结构;随着Co含量x的增大,晶格常数将单调减少。Co原子的将导致化合物各个Fe晶位上的磁超精细场值Bhf逐渐增加。Co部分取代Nd(Fe1-xCox)10V2中的Fe原子时,将择优占扰8i铁晶位。取向样品NdFe10V2的热磁曲线和变温Moessbauer谱研究结果表明,该化合物在T=120K条件下存在自旋重取向现象。 相似文献
4.
通过X射线衍射.磁测量和M(?)ssbauer谱测定了Nd(Fe1-Cox)10V2的结构和磁性.结果表明,Nd(Fe1-xCox)10V2(x=0,0.05,0.10,0.15,0.20)化合物的晶体结构均为ThMn12型结构;随着 Co含量x的增大,晶格常数将单调减少.Co原子的替代将导致化合物各个Fe晶位上的磁超精细场值Bhf逐渐增加.Co部分取代Nd(Fe1-xCox)10V2中的Fe原子时.将择优占据8i铁晶位.取向样品NdFe10V2的热磁曲线和变温M(?)ssbauer谱研究结果表明.该化合物在T=120K条件下存在自旋重取向现象. 相似文献
5.
WANG Bowen YAN Rongge HAO Yanming CAO Shuying and WENG LingSchool of Electrical Engineering Hebei University of Technology Tianjin ChinaInternational Center for Materials Physics the Academy of Sciences Shenyang China 《稀有金属(英文版)》2003,22(1)
The structure, magnetization, and magnetocrystalline anisotropy were investigated using X-ray diffraction, vibrating sample magnetometer, and AC susceptibility-meter. It is found that the microstructure of (Sm0.5Nd0.5)2(Fe1-xCox)17 alloys is an (Sm,Nd)2(Fe,Co)17 phase with the rhombohedral Th2Zn17-type structure. The Curie temperature Tc increases with the Co concentration increasing, and the magnetization first increases as the Co content increases in (Sm0.5Nd0.5)2(Fe1-xCox)17 alloys and then decreases slowly. The easy magnetization direction (EMD) of (Sm0.5Nd0.5)2(Fe0.25Co0.75)17 is along the c-axis and a strong enhancement of the crystalline anisotropy energy constant K is produced by the addition of some Co atoms. The anisotropy energy constant reaches the maximum when x = 0.75 and then decreases slowly with the Co content further increasing. The (Sm0.5Nd0.5)2(Fe0.25Co0.75)17compound is an optical candidate for the new permanent magnet, which possesses a high magnetization, a high Curie temperature, 相似文献
6.
波兰波兹南大学的J Jakubowicz和德国学者M Giersig采用高能球磨 (HEBM )和热压法制备出剩磁增强的Nd2 Fe1 1 4 9-Co2 Al0 1 7Cr0 3 4 B/α -Fe纳米复合磁体 ,用高清晰度透射电镜 (HRTEM )分析了添加剂(Co、Al、Cr)及表面镀Zn对其结构、腐蚀行为及温度稳定性的影响。Nd2 Fe1 4 B、Nd2 Fe1 2 Co2 B和Nd2 Fe1 1 4 9Co2 Al0 1 7Cr0 3 4 B合金混合物于 12 70K下在氩气气氛中氩弧熔炼制成 ,然后破碎成 10 0 μm以下的颗粒 ,再与Fe粉 (纯度为 99 9at %,粒度不大于10 μm )一同放入搅拌研磨机中用HEBM制备复合粉末… 相似文献
7.
利用熔体快淬法制备了(Nd Pr)6Fe79B15和(Nd Pr,Dy)6Fe74.5Co3Cu0.5Zr1B15非晶带。通过X射线衍射(XRD)和差热分析(DSC),并借助Kempen模型和Kissinger方程,研究了合金的非晶晶化过程及非等温晶化动力学。结果表明,与(Nd Pr)6Fe79B15合金相比,(Nd Pr,Dy)6Fe74.5Co3Cu0.5Zr1B15合金的非晶形成能力明显提高,在9 m/s的辊速下获得了厚度为100μm以上的非晶厚带。2种合金的非晶厚带具有不同的晶化过程及晶化动力学机制。(Nd Pr)6Fe79B15合金的晶化分4步完成:非晶相(A)→Nd2Fe23B3+A’→α-Fe+Fe3B+Nd2Fe23B3’→α-Fe+Fe3B+Nd2Fe14B→α-Fe+Fe3B+Nd2Fe14B+Nd1Fe4B4;而(Nd Pr,Dy)6Fe74.5Co3-Cu0.5Zr1B15合金的晶化分两步完成:非晶相(A)→Fe3B+A’→α-Fe+Fe3B+Nd2Fe14B。与(Nd Pr)6Fe79B15合金由界面控制的多晶型晶化不同,(Nd Pr,Dy)6Fe74.5Co3Cu0.5Zr1B15合金第1步为界面控制的多晶型晶化,第2步则以扩散控制的共晶型晶化为主。由于退火后组织结构的细化和改善,(Nd Pr,Dy)6Fe74.5Co3Cu0.5Zr1B15合金带的磁性能明显优于(Nd Pr)6Fe79B15合金带。 相似文献
8.
通过XRD、SEM、EDS等方法,研究Ce、Co、B对La(Fe,Si)13合金中LaCo13结构1:13相形成的影响。结果表明,在铸态LaFe11.6-xCoxSi1.4合金中,Co能够促进铸态1:13相的形成。但是在铸态以及热处理后的LaFe11.6Si1.4-xCox合金中,Co阻止1:13相的形成,同时促进α-Fe(Co,Si)固溶体相的形成。在铸态La1-xCexFe11.5Si1.5合金中,当Ce的含量达到一定值后,合金中将有Ce2Fe17相形成,且随着Ce含量的增加而增加。在铸态LaFe11.6-xBxSi1.4合金中,B能够促进1:13相的形成,但同时会有Fe2B相产生。在铸态以及热处理后的LaFe11.6Si1.4-xCox和LaFe16Si1.4-xBx合金中,Co能够促进α-Fe(Co,Si)固溶体相的形成。在LaFe11.6Si0.9B0.5合金中,基本上只有α-Fe(Co,Si)固溶体相存在,这点与LaFe11.6Si0.7Co0.7合金相似。在高温短时热处理制备的La(Fe,Si)13合金中,引入Ce、Co、B并不能消除杂相α-Fe,且同时会伴随新的杂相产生,如Ce2Fe17和Fe2B相。 相似文献
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10.
以Nd9Fe85.5-xCoxB5.5(x=0,1,3,5)合金快淬薄带(钼辊表面速度V=35 m/s)为原料采用热压/热变形工艺制备了各向同性磁体。微观组织研究表明,含Co合金快淬薄带由大量非晶和少量α-(Fe, Co)和Nd2(Fe, Co)14B相组成,含Co量达到5at%的合金薄带中出现了亚稳相Nd3-(Fe,Co)62B14,它在随后的热压/热变形过程中分解为α-(Fe,Co)和Nd2(Fe,Co)14B;添加Co元素显著减小了热变形磁体的晶粒尺寸,软磁性相与硬磁性相的平均晶粒尺寸分别从无Co合金磁体的61,168 nm减小为含1at%Co合金磁体的24,50 nm。磁性能研究表明,与晶粒尺寸变化相对应,无Co合金以晶间静磁耦合作用为主,含Co合金以晶间交换耦合作用为主,并且随着Co含量的升高,交换耦合作用有所减弱,导致热变形磁体的矫顽力从无Co磁体的151 kA/m单调增大为含5at%Co磁体的218 kA/m。 相似文献
11.
CrystallizationBehaviorofMetallicGlassCo_(65.1)Fe_(4.7)Ni_(4.6)Si_(10.2)B_(15.4)LiZongquan;QinYongandHeYizhen(李宗全),(秦勇)(何怡贞)(... 相似文献
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<正> 本文用Mossbauer技术结合DTA和电阻分析,对两种非晶态合金(Ⅰ)Fe_(77.8)Si_(7.5)B_(14.7)和(Ⅱ)Fe_(78.5)Si_(8.9)B_(12.6)的结构弛豫进行了研究。 Ⅰ和Ⅱ两种非晶态合金的DTA曲线如图1,晶化开始温度分别为530和500℃,晶化前均出现较长的放热峰,预示其结构弛豫过程中可能发生某种结构变化。 相似文献
13.
机械合金化法制备的Mn15Bi34Te51和La15Bi34Te51热电材料 总被引:12,自引:0,他引:12
用机械合金化法制备了Mn15Bi34Te51和La15Bi34Te51合金,XRD分析表明Mn15Bi34Te51和La15Bi34Te51分别在真空球磨150h和100h后实现合金化,La15Bi34Te51在真空球磨150h后形成了纳米结构的合金,镧原子的加入有助于Bi2Te3基合金的晶粒细化及非晶化。对La15Bi34Te51合金的XRD结构分析表明镧原子有可能进入了Bi2Te3层状结构的Te-Te原子层间。La15Bi34Te51合金Seebeck系数的测量表明当晶粒尺寸减小到纳米尺寸时,载流子散射机制有可能发生改变,导致了Seebeck系数的大幅上升。 相似文献
14.
用四端引线法测量了4.2K到室温的非晶态(Fe_(1-x)Co_x)_(18)Si_(9.5)B_(12.5)(x=0—1.0)合金的电阻率。结果表明,x=0—1.0的所有样品都出现了电阻率与温度关系的极小值。电阻率极小值温度T_(min)随Co含量x的增加而增加,在x=0.9时出现极大值。在T_(min)温度以下,电阻率与温度关系符合-lnT规律。x=0.5—1.0的样品,电阻率与-lnT关系出现两个斜率。在T_(min)温度以上,约100K以下电阻率符合T~2规律,在约100K以上电阻率则按T~(3/2)规律变化。实验结果表明,约在9.5K和100K温区,电阻率与温度关系可近似表达为:ρ/ρ_(min)=ρ_0+AlnT+BT~2。显现类Kondo型电阻极小。电阻率的T~2关系来源于电子-声子散射。 相似文献
15.
报道了淬火态Fe45Co675Nb05Mn05Si12B15丝中GMI效应,发现淬火态非晶丝GMI(Z)=|(Z(65Oe)-Z(0))/Z(0)|可高达73%。我们也对简单退火下对Fe45Co675Nb05Mn05Si12B15钴基材料中GMI效应的影响也进行了深入细致的研究,发现GMI峰值随退火温度从300℃增加到450℃而先上升,达到一个最大值,然后下降。350℃退火的效果较佳。同时发现低于1MHz时,淬火态对应的GMI效应优于退火态的值,而高于1MHz时,350℃退火材料的GMI(Z)值相应的要高。 相似文献
16.
研究0.5%(摩尔分数)Sb的引入对Mg61Cu28Gd11块体非晶合金性能的影响。利用差热扫描量热仪测试样品的晶化动力学。结果表明:在等时加热的过程中,非晶合金的玻璃转变温度、起始晶化和峰值晶化温度都表现出对加热速率强的依赖性。基于Oawza方法可以确定非晶合金的起始晶化和峰值晶化激活能。Vogel-Fulcher-Tamman公式分析表明:含Sb元素的非晶合金具有更高的强度系数和更长的延迟时间。采用电化学极化和失重测试方法研究2种玻璃合金的腐蚀行为。与基体非晶合金相比,添加微量Sb降低了非晶合金的在含Cl-的碱性溶液中的钝化电流密度和腐蚀速率,表现出相比基体合金更为优越的耐蚀性。最后基于"点缺陷模型"进一步分析微量Sb元素对基体合金耐蚀性能的影响机理。 相似文献
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Yao-Xiang Geng Hong-Yu Ding Dong-Peng Wang Zhi-Jie Zhang Hong-Bo Ju Li-Hua Yu Jun-Hua Xu 《金属学报(英文版)》2020,33(2):313
A 2.5-mm Fe_(72.5)B_(15.6)Si_(7.8)Nb_(1.7)Zr_(1.7)Cu_(0.7) glassy rod was successfully fabricated using copper mold casting.The introduction of Cu resulted in the formation of large quantities of a-Fe nanoparticles embedded in the glassy matrix after isothermal annealing.The Fe_(72.5)B_(15.6)Si_(7.8)Nb_(1.7)Zr_(1.7)Cu_(0.7) nanocrystalline alloy exhibited high saturation magnetization(~1.26 T) and a low coercive force(~0.8 A/m) after annealing at 833 K for 15 min due to the precipitation of ~15-nm-sized a-Fe nanoparticles in the glassy matrix.The structural evolution of the FeBSiNbZrCu amorphous alloy during the annealing process was discussed using a dual-cluster model. 相似文献
18.
为了研究不同退火方式对La0.75Mg0.25Ni3.44Co0.2Al0.03Ti0.03铸态合金的电化学性能影响,设计最终退火温度为1223K,并采用不同保温程序对合金进行退火处理。X射线衍射(XRD)与扫描电镜(SEM)分析一段、两段保温法退火后合金的结构与性能结果表明,铸态及退火后合金由LaNi5,(La,Mg)2(Ni,Co,Al)7相以及少量LaNi2、TiNi3相组成,且退火后合金中(La,Mg)(Ni,Co,Al)3相出现。前者微观组织较后者均匀,并且前者的放电容量、放电效率好于后者。一段保温法更有利于改善合金的循环稳定性。 相似文献
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MAGNETIC PERMEABILITY RELAXATIONS IN AMORPHOUS ALLOYS(Fe_(0.1)Ni_(0.55)Co_(0.55))_(78)Si_8B_(14) AND Fe_(40)Ni_(38)Mo_4B_(18) 总被引:2,自引:0,他引:2
在0—300℃间研究非晶(Fe_(0.1)Ni_(0.35)Co_(0.55))_(78)si_(?)B_(14)和Fe_(40)Ni_(38)Mo_4B_(18)合金的可逆磁导率等温弛豫行为.给出等时弛豫谱,观察到三个弛豫峰.计算弛豫时间的分布和最可几激活能.初步考查Curie温度以上的退火和较慢冷却对弛豫动力学的影响.对这两种成分截然不同的合金观察到十分相似的动力学行为,表明磁寻率弛豫主要是由基本结构缺陷的局域运动引起的,成分的影响则十分次要. 相似文献
20.
用X射线衍射、吸收和内转换电子发射Mossbauer谱技术,研究了Fe_(80-x)Cu_xSi_5B_(15)和(Fe_(1-y)Co_y)_(82)Cu_(0.4)Si_(4.4)B_(13.2)两系列非晶合金的晶化行为.单辊急冷法制备的非晶带,晶化首先从贴辊面开始,晶化产物为α-Fe相.在Fe_(80)Si_5B_(15)非晶合金中以少量Cu替代Fe可以提高晶化温度.我们的结果表明,过渡金属的含量超过80at.-%,如增加到82at.-%,晶化温度就明显降低.所研究两系列含Si的铁基非晶合金在400—450℃范围内退火2h,都出现α-Fe,Fe_3B和Fe_2B三种晶态相共存状态.退火温度再升高,亚稳相Fe_3B逐渐转变为Fe_2B和α-Fe. 相似文献