解释γ测井曲线的Z量板的理论计算

一、引言按照γ测井规程,当矿尾厚度小于30—40厘米时,γ测井曲线的解释应采用4/5 J_(最大)法:即根据4/5 J_(最大)处的异常宽度Z来确定矿层的厚度H.曲线Z=f(H)的形状与钻孔孔径、矿石密度、计数管阴极长度有关。但由于目前采用的Z量板未考虑矿石密度和计数管阴极长度的影响,而使得用这种Z量板解释的矿层厚度与实际情况有出入,因此解释γ测井曲线时应     

倾斜薄矿层总量伽玛测井曲线的解释

众所周知,品位厚度乘积与总量伽玛测井曲线所围面积具有正比关系,这种关系通常作修正用。已导出一些修正条件。已经证明,正比系数K与矿层倾角无关,因为矿层厚度(视厚度)和总量伽玛测井曲线所围面积与倾角的正割值成正比。该结论已为实验资料肯定。还证明,对于较厚的矿层,可以利用其边缘附近测井曲线的反褶积来评价它的倾角。最后,指明了矿层与校正模型进行对比的品位、伽玛射线质量衰减系数、湿度、增长因     

怎样研究铀矿石的放射性平衡

研究矿石放射性平衡破坏情况是极其重要的问题.因为γ测井和γ取样时所测量的辐射强度主要是由镭及其衰变产物Ra(B C)所引起的,而γ测井和γ取样的目的是确定矿石中的铀含量和含矿层的厚度。若不考虑矿石的平衡破坏情况就会增多或减少金属储量。     

倾斜放射性矿层γ测井的反褶积

理论和实验表明,根据γ测井曲线计算的铀矿层(或其他放射性矿层)品位-厚度乘积,与矿层和钻孔法线夹角的余弦成反比变化。本文论述在倾斜铀矿层的模型钻孔中进行的实验研究,它把γ测井的反褶积理论扩大应用于倾斜矿层。实验所得出的数据与简单的数字模型有很好的符合性,这种数字模型考虑了下述参数:钻孔直径、探测器长度和放射性矿层厚度以及倾角。     

铀-钍矿石伽玛能谱取样测量时间的选择

在用γ能谱法测定铀、钍含量时,在整个测定误差中,统计误差占很大比重。对小体积晶体来说,其测量条件更为不利。因此,在用18×30毫米碘化钠晶体测量时,要使铀、钍测定误差不超过10％(对含量为0.03％的矿石而言),测量时间必须接近10分钟。在根据γ能谱测量数据计算铀、钍含量时,如果不采用脉冲计数率,而采用自动记录器记录的γ能谱测井曲线,或采用根据最佳能谱区中的点测结果绘制的测井曲线,那么确定曲线面积的误差将是不大的,甚至脉     

铁套管吸收系数的讨论

敞开模型和封闭模型中的模拟钻孔,多采用铁套管做支架。因此铁套管的吸收系数是确定γ测井中换算系数的一个重要修正系数。当钻孔中见矿部位破碎,垮孔时也往往下有一层或几层套管,这样的见矿孔在定量解释时,铀含量也需进行铁套管吸收修正。因此铁套管吸收系数直接影响着γ测井中换算系数及定量解释的质量,有必要对它进行分析和讨论。一般认为γ射线的衰减是随吸收介质厚度的增加按指数规律变化,这种认识只适用于     

γ取样技术(二)

屏系数的测定确定屏系数(X_q)的意义当做γ取样时,先用仪器测量岩石或矿石上的△Jr值,然后从测量得到的△Jr曲线经过解释求出矿体的厚度和品位,为了确定矿层的厚度和品位,就必须知道对于每一个屏的△Jr强     

大孔径钻孔中孔径、钻孔流体和套管厚度对γ测井的影响

放射性薄层γ测井的特性曲线取决于仪器类型、钻孔和地层参数。本文研究了总计数率γ测井中钻孔直径、钻孔流体和套管厚度对仪器特性曲线和曲线下面积的影响。     

农业研究中Co~(60)γ射线照射方法的初步研究

本文对2000克鐳当量空心圆柱体Co~(60)γ射綫輻照器的剂量場进行了测量和計算。采用等效点源、等效线源和16个线源的三种近似方法进行了計算。理論計算結果和实驗值基本吻合。用PM-1-M伦琴計(主体电离室2立方厘米)測定剂量場凋炚`差±5%。利用上述輻射源及PM-1-M伦琴計在寬束几何条件下測定了小麦干种子的吸收系数,得出了小麦线性吸收系数μ=0.026厘米~(-1)。根据剂量場测定結果分析,初步提出了照射样品的几何条件:(1)若照射剂量不均匀度为±10%,照射样品厚度为2—4厘米,則样品放在40—80厘米间进行照射比較适宜;(2)照射小动物及作物植株时,則放在距源80厘米以外的地方进行照射較适宜。     

十种农产品对~(60)Coγ射线的吸收系数

本文用窄束~(60)Coγ射线测定了十种农产品的吸收系数。着重讨论了测量结果及误差估计,验证了在康普顿散射占主要地位的能量区域,各材料的质量吸收系数μ_ρ=μ/ρ近似地相等这一规律。     

用电化法在铝上制备氧化铀的涂层

为了在大面积铝上制备氧化铀的牢固、均匀涂层,我们采用了电化法。对其中影响氧化铀在铝上沉积速度的因素作了试验。由此得出应用此法的良好工作条件为:硝酸铀酰的浓度是5—12克/升UO_2(NO_3)_2·6H_2O;温度是78—85℃;溶液pH值为2—3;铝表面打磨细致程度以较高为宜。根据这些条件,我们制出了面积为12.4×47厘米~2、厚度为0.18毫克/厘米~2和0.39毫克/厘米~2的、牢固而均匀的单面氧化铀涂层。为了检定氧化铀涂层的均匀性,我们利用了核2—50微米原子核乳胶来测量铀放射的α粒子数目,结果表明氧化铀涂层不均匀性<2%。     

地质统计学在伽玛测井定量解释中的应用

编者按:在铀矿床,γ测井定量解释工作的任务是根据γ测井曲线,求出矿体厚度及其放射性元素的含量。目前,我国使用的解释方法是基于γ射线通过介质时遵从指数衰减规律的原理。根据数学推导,可得出钻孔轴心线上γ射线强度的分布规律,从而得到进行定量解释的基本公式S=K_(qh)。为此,在γ射线饱和的模型上测得K值,并根据矿体厚度及矿化均匀程度的不同,分别采用1/2I_(最大)、4/5I_(最大)或给定强度等方法,求出矿体边界及其厚度,然后根据异常曲线面积求出矿体中放射性元素的含量。     

柴达木盆地北缘油田γ测井有关问题的探讨

利用油田勘探的钻孔进行放射性γ测井,是多快好省发掘铀矿资源,实现能源综合利用的一个重要途径。本文试图通过青海省柴达木盆地北缘部分石油钻孔放射性γ测井的实践,对油田顺便γ测井的修正和γ测井的γ强度与计数率(脉冲/分)之间的对比系数的研究等问题提出一些粗浅看法。一、概况柴达木盆地位于青海省的西北部,面积约十二万平方公里。盆地的北东侧为祁连山,北     

U_3Si_2-Al燃料元件γ射线吸收系数标定方法研究

为了更准确标定U_3Si_2-Al燃料元件的γ射线吸收系数,论文设计了不同标样进行了单独定标和联立定标。利用不同标定方法获得的γ射线吸收系数进行燃料元件U_3Si_2、Al质量厚度的测试,并将测试结果分别与化学分析结果进行对比。实验结果表明,以燃料元件作为标样的联立定标法在保证Al测量精确的同时提高了U_3Si_2的测量精度。     

厚金箔绝对活性测量及其β自吸收因子

本文讨论用4πβ-γ符合方法测量厚金箔绝对活性的数据处理方法以及有关问题。选取两组金箔。一组厚约2毫克/厘米~2,另一组厚约12毫克/厘米~2。箔直径为10.3毫米。在反应堆“热柱”孔道内照射,获得箔内均匀的活性分布。用气流式4πβ—γ符合装置测量各片金箔的活性。再把箔迭起来,组成不同厚度的迭箔,用同样方法测量。用两种效率外推法处理。结果列表。同时把迭箔的测值与单箔测值的算术累计和也列表,以作比较。结果表明:当箔厚<40毫克/厘米~2时,效率外推法结果可靠(差≤1%);在40～130毫克/厘米~2时,差约2～3%。文中还由β道计数求得金箔的β自吸收因子。对箔厚<60毫克/厘米~2,用F=1-2E_3(μt)/2μt,μ=0.01厘米~2/毫克;对箔厚>60毫克/厘米~2,用F=(1—e~(-μt))/μt,μ=0.025厘米~2/毫克表示。在所测金箔厚2～130毫克/厘米~2范围内,β自吸收因子的经验公式为: F_1=0.904883 0.0523733 Int-0.0367848In~2t.     

手指剂量计

本文介绍用于手指剂量测量的热释光元件——含氟化锂的聚四氟乙烯薄膜(以下简称TL薄片)的制备、对~(60)COγ射线的剂量响应及对X、γ和β射线的能量响应。给出了在3毫克/厘米~2聚乙烯包装下,厚为20毫克/厘米~2的TL薄片测量β-γ手指吸收剂量的结果。     

石墨的热中子扩散长度测量

本文利用恒定中子源法测量了一批高纯石墨的热中子扩散长度,所测石墨的密度为(1.653±0.005)克/厘米~3,温度为(29±1)℃,实验得到扩散长度为54.07±0.59厘米;换算到标准条件(密度1.60克/厘米~3,温度20℃),扩散长度为56.24±0.62厘米。用脉冲中子源法测得的石墨热中子扩散系数D_0为(2.160±0.026)×10~5厘米~2/秒,则从扩散长度计算得到石墨的热中子吸收截面σ_α为3.98±0.10毫靶。     

闪烁测井仪的活动铅屏

在定量测定天然γ放射性时使用Naj(TI)单晶体探测器,其铅屏厚度为2—3毫米。采用铅屏,可使换算系数K(微伦琴/小时/0.01％元素含量)保持常数值,K值在定量解释测井结果时是必需的。在应用γ测井进行岩性分层时,以及在用中子-γ测井和γ-γ测井方法研究时,测量物理参数时必须使用敞开的(不带屏)单晶体,以便对岩石成分的变化达到最大的灵敏度。因此,产生了在降—升测井工序中使用不带屏单晶体(中子-γ测井、γ-γ测井、γ测井法)和     

在γ取样中矿石射气扩散对γ强度的影响(Ⅰ)

在铀矿的普查勘探和开采阶段,通常是通过测量坑道中矿石的天然γ射线强度来确定其中的铀含量的。在铀系元素中,放射γ射线的主要元素是氡以后的衰变产物,所以在根据γ射线强度确定矿石中轴含量时,需要进行铀、镭平衡破坏和氡气扩散损失的修正。本文将讨论矿石氡气扩散损失对γ取样结果的影响。     

某砂岩型铀矿钻孔中镭氡平衡系数的数值模拟

砂岩型铀矿勘查及开采过程中,钻孔在揭穿地层后,原有封闭地层被破坏,镭氡平衡发生位移,由于砂岩比较松散,孔隙度较大,连通性较好,透水性好,有效岩心采取率不高等原因,用传统矿段分析的结果与伽马测井解释结果对比确定Ra-Rn平衡系数的方法,其结果误差较大。通过利用放射性地球物理测井长期观测资料,钻孔岩心样品数据等,用数值模拟的方法模拟氡从矿层运移到围岩及钻孔的瞬态过程,研究矿体及围岩放射性场的分布规律和特点,综合分析由于氡迁移导致Ra-Rn不平衡的原因,以气态氡为研究对象,利用氡浓度计算从镭氡平衡被破坏到重新达到平衡后的镭氡平衡修正系数,研究总结钻孔中Ra-Rn平衡变化的规律,用数值模拟计算得到的平衡系数对比传统方法计算得出镭氡平衡系数,确定有效的镭氡平衡系数计算方法,在误差允许范围内,可先用数值模拟计算得到的平衡系数进行校正,定量解释矿层铀含量,对野外测井中镭氡平衡修正具有参考意义。