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991.
微液滴现象与大气腐蚀——Ⅱ.微液滴现象的电化学表征 总被引:2,自引:1,他引:2
用扫描Kelyin探头和电化学极化等手段,研究了微液滴现象与大气腐蚀的电化学过程之间的相关性.扫描Kelvin探头测定主液滴周围的电位分布显示,微液滴只在表面的正电性区域出现;当有微液滴形成时,火山形电位分布的峰高且宽、谷深且窄;同时,峰变宽的速率与微液滴的扩展速率近似相等.电化学极化结果显示,微液滴的成核速率随极化电流的增加而线性加速,促使大气腐蚀过程发生的电位差和相应的腐蚀电流是微液滴形成和发展的推动力. 相似文献
992.
993.
根据全息干涉法对板材轧制成形中的变形进行分析,假设三种典型轧制板的截面形状模型,计算了纵向非均匀应变分布,给出了其所产生的残余应力及其失稳起皱时的临界参数计算公式。与实测结果比较,变形的最大误差为11%。 相似文献
994.
《金属功能材料》2003,10(4):42-42
电源微型化就必须向高频化发展 ,但是高频化又导致电感交流损耗、半导体开关元件损耗增大 ,为此应寻求最佳的频率 ,众所周知降压电源最佳工作频率 fs =V02I01-V0 /VpL ,式中 fs-开关频率 ,L-电感值 ,Vp -输入电压 ,V0 、I0 分别为输出电压和电流 ,实际上电源整体的高效率与微型化是矛盾的 ,在低开关频率下要使半导体及电感损失降低 ,就必须确保高效率、高电感及良好的直流叠加特性。为此NEC技术开发部的管原英州等开发出薄膜磁心 ,在 12 5~ 2 5 μm厚的聚酰亚胺基板上溅射生成膜 ,在其积层体螺旋状绕上导线构成数 10 0 μm厚的磁心 ,… 相似文献
995.
996.
正多边形盒零件冲压成形凸缘变形区的应力分布计算 总被引:4,自引:2,他引:4
首先给出正多边形盒零件凸缘变形区的应力分布式 ,接着分析了凸缘变形区的应力变化规律 ,并以0Cr18Ni9板材和方盒零件为算例给出了凸缘变形区的应力分布曲线。正多边形盒零件凸缘变形区圆角部分的拉深变形是发生皱曲和破裂之源并向直边部分转移材料 ,使直边部分松弛乃至皱曲。因此 ,对于皱曲通常选择设置压边装置 (压边圈、拉深筋等 )来解决。对于破裂通常选择增大侧壁间圆角半径或多次拉深来解决。正多边形盒零件冲压成形最好采用分区 (分块 )变压边力拉深或分区 (分块 )恒压边力拉深 相似文献
997.
采用计算效率和计算精度较高的Fourier变换谱分析方法求解Cahn-Hilliard相场方程,并耦合热力学数据,对Cu-Pb过偏晶合金在等温情况下液相分离过程中的颗粒生长和Ostwald熟化进行了模拟研究.结果表明,合金体系中两液相区中的第二相颗粒生长和Ostwald熟化过程可以通过调节能量梯度系数和迁移率系数实现.在过饱和基体中第二相单个颗粒生长的计算结果表明,颗粒生长的扩散过程主要是系统自由能作用的结果,能量梯度系数γ对颗粒与基体之间的浓度梯度起调节作用.随着γ的减小,两液相之间的浓度梯度增大,颗粒轮廓线的斜率增加.颗粒半径的生长速率与经典的Zener理论良好吻合.模拟了Cu-Pb过偏晶合金不混溶区析出第二相颗粒半径的分布情况,随着粗化过程的进行,归一化颗粒半径的尺寸分布峰值由初始的小于平均尺寸逐渐向平均尺寸靠近,且最终超过平均尺寸. 相似文献
998.
采用三维光弹应力冻结法,模拟研究挤压平模的三维应力场,得到了矩形模、T形模σx、σy、σz在XY面上和沿高向的分布规律.同时采用多元回归统计分析法,对试验结果进行拟合,建立了应力场模型,为挤压模具设计提供参考. 相似文献
999.
翁永基 《腐蚀科学与防护技术》2002,14(5):253-256
将区域腐蚀试验数据看作是连续、光滑变化 的土壤腐蚀性-位置函数具体数值,用三次样条函数处理塔里木地区库尔勒-库车公路沿线土 壤腐蚀试验数据,得到插值公式并计算最高腐蚀性土壤的位置和腐蚀分区边界等.同样思路 也适用二维位置分布研究,但复杂得多.本文还介绍三角网格线性插值和绘制平面等值线图 等一般方法. 相似文献
1000.