新型铌铬基共晶自生复合材料的研究进展

综述了可作为超高温结构材料的铌铬基共晶自生复合材料的研究进展，讨论了该材料的成分设计特点、制备方法以及组织特征，介绍了该材料的低密度、高硬度、高承温能力等性能优势。     

基于混合编码改进遗传算法的无功优化

简单遗传算法用于无功优化时存在收敛速度慢、容易陷入局部最优等问题。针对无功优化控制变量既有连续量又有离散量的特点,提出整数和实数混合编码的改进遗传算法。该改进算法在进化前后期采用不同的选择方式;依据交叉位和变异位控制变量的类型确定相应的实型或整型的算术交叉、小变异遗传操作,并且交叉率和变异率随进化代数变化;在目标函数中选用按指数规律变化的越界罚系数。IEEE14、118节点系统的仿真计算结果表明,改进后算法在全局寻优能力和收敛速度方面优于简单遗传算法。     

小口径双非球面硫系玻璃镜片精密热压成形模具制造

将小口径双非球面硫系玻璃镜片精密热压成形过程的有限元分析与模具非球面轮廓预测及补偿相结合,提高热压成形模具的制备效率与精度,满足该类镜片高精度批量制造的需求.根据硫系玻璃热压过程中的热传递、黏弹性、应力松弛行为与结构松弛特性的分析,获得玻璃高温热力学性能参数,建立镜片热压成形的有限元模型;对仿真获得的镜片非球面轮廓曲线...     

PNT—PCR检测食品中沙门氏菌方法的建立及应用

本文将自行研制的一种沙门氏菌强选择性增菌液PNT与PCR技术相结合,建立了快速、特异、敏感地检测食品中沙门氏菌的PNT—PCR技术。通过对食品样品、污水样品的检测,结果表明该检测系统可检出食品中10cfu的沙门氏菌。应用本检测系统检测各类食品及污水样品612份,PNT—PCR法检出沙门氏菌198份,而常规方法检出104份,本法在特异性、敏感性及实际样品检出率方面均显示了很强的优越性。     

体积压裂与常规压裂投资与效益的对比分析——以川南地区及长宁—威远页岩气示范区为例

近年来伴随钻井投资的增加,投资较大的体积压裂逐步替代了投资较小的常规压裂,这种变化能否带来投资效益的增加是一个值得研究的课题。在地质导向等配套技术支撑下、体积压裂使油气储层形成了天然裂缝与人工裂缝相互交错的裂缝网络,为油气的产出提供了最佳通道。通过对四川盆地川南地区2010年—2013年体积压裂与常规压裂井数变化趋势、投资变化趋势、测试产量变化趋势的对比分析,可以得出以下认识:1体积压裂井数及投资在逐年递增,常规压裂井数及投资在逐年递减;2体积压裂投资是常规压裂的2.03倍,体积压裂天然气测试产量是常规压裂的2.12倍。体积压裂的推广应用,获得了倍增的天然气测试产量,提高了获气成功率,降低了获气成本,缩减了投资回报周期,比常规压裂有更好的投资效益。结论认为:体积压裂在今后的勘探开发中具有广泛的应用前景。     

哈萨克斯坦南土尔盖盆地A区块岩性油气藏

哈萨克斯坦南土尔盖盆地A区块处于断陷湖盆缓坡带, 构造圈闭不发育, 寻找岩性-地层油气藏是勘探突破的关键。已有钻井结果显示, A区块岩性油气藏主要位于侏罗系, 其自下而上可分为5套地层：埃巴林组、多尚组、卡拉甘塞组、库姆科尔组和阿克萨布拉克组。通过对侏罗系储集层、烃源岩、储盖组合等方面研究, 认为目的层发育3种类型岩性油气藏：斜坡带前缘砂上倾尖灭型油气藏、水下分流河道孤立砂体型油气藏及河口坝孤立砂体型油气藏, 已发现的A12井油藏属于中孔中渗的斜坡带前缘砂上倾尖灭型油藏, 为油气自生自储和侧向运移共同作用的结果。综合分析油气成藏条件认为, 研究区成藏的主控因素为有效储盖组合。结合多种地质、地球物理勘探方法分析得出, A区块的油气远景区集中分布于区块中部和西侧斜坡。图5表2参19     

脂肪肝超声诊断与胆囊结石的相关性分析

目的:分析研究脂肪肝与胆囊结石的相互关系.方法:超声检查3459名到本院体检中心的事业单位人员,按脂肪肝及结石的诊断标准检查其发病情况并进行研究分析.结果:受检的3459名人员中,脂肪肝患病率为26.63%,胆囊结石患病率为8.44%,脂肪肝男性患病率明显高于女性(P<0.01).根据超声检查结果将受检者分为脂肪肝组和...     

人的可靠性对在建燃气管道安全可靠性的影响

人的可靠性直接决定了在建燃气管道的安全可靠性.分析燃气管道工程建设中常见的五种影响燃气管道安全可靠性的人为因素,认为只有提高人的可靠性才能确保在建城市燃气管线的安全可靠性.     

多粒子场侧向散射总光强性质研究

对线偏振光入射到群体粒子场时侧向散射光的总光强特性进行了实验研究,散射介质为直径分别为0.065,0.123,0.220,0.360,0.494和1.240μm的粒子与过滤的蒸馏水所构成的不同体积分数的悬浮液。研究结果表明,粒子侧向散射光的总光强相对散射角的变化,受粒子直径变化影响较大,且其变化程度随粒子直径的减小(1.240~0.123μm)而变得更明显;而当粒子直径进一步减小时(0.123~0.065μm),则此变化又趋于平缓。而总散射光强相对散射角的变化受粒子浓度和探测深度的影响则很小,没有粒子直径变化的影响大,但在探测平面内总散射光强相对散射角始终呈现对称分布的特性。