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1.
超高强Al-Zn-Mg-Cu-Zr合金的热变形行为   总被引:9,自引:2,他引:7  
李杰  尹志民  黄继武  王涛 《稀有金属》2004,28(1):166-170
采用圆柱试样在Gleeble-1500热模拟机上进行恒温和恒速压缩变形实验,变形温度范围为350~450℃,应变速率范围为0.001~0.1s^-1。研究了。7055铝合金在高温塑性变形过程中流变应力的变化规律,确定了合金的变形激活能Q和应力指数n。结果表明,流变应力随变形温度的升高而降低,随应变速率的提高而增大。可用应力-应变速率方程来描述7055铝合金高温压缩变形时的热变形行为。这种合金在350~450℃温度范围内的热变形组织为发生了动态回复并伴随有少量再结晶的组织。  相似文献
2.
β21S 钛合金热压缩变形行为   总被引:7,自引:3,他引:4  
在热模拟试验机上对 β2 1S(Ti 15Mo 2 .7Nb 3Al 0 2Si)钛合金进行了恒应变速率压缩变形试验 ,温度范围为 75 0~ 95 0℃ ,应变速率范围为 ε=10 -3 ~ 10s-1,测试了其真应力 真应变曲线 ,观察了变形后的组织。β区热压缩、变形的主要软化机制是动态回复 ,但 ε≤ 10 -2 s-1时 ,变形的过程中有动态再结晶现象发生 ;两相区热压缩 , ε≤10 -2 s-1时 ,变形的主要软化机制是动态回复 , ε≥ 10 -1s-1时变形的主要软化机制是动态再结晶。部分试样变形后的组织中 ,观察到类似“木纹”状的组织 ,这主要是由于不均匀变形造成的  相似文献
3.
Ti-5523钛合金热变形流变行为的研究   总被引:6,自引:6,他引:0  
采用恒应变速率高温压缩模拟实验,对Ti-5523钛合金在应变速率为0.001~5.0 s-1,变形温度为600.900℃条件下的流变应力行为进行了研究,计算了变形激活能及相应的应力指数,建立了合金的应力.应变关系方程.结果表明:在恒温条件下,合金的流变应力随应变速率的增大而增大;在恒应变速率条件下.合金的流变应力随温度的升高而降低;变形激活能和应力指数分别为Q=317.811 kJ·mol-1和n=4.43;可用包含Arrhenius项的Zener-Hollomon参数描述Ti-5523钛合金高温塑性变形时的流变行为.  相似文献
4.
新型Al-Zn-Mg-Cu合金热变形流变应力特征   总被引:5,自引:4,他引:1  
采用Gleeble-1500热模拟机进行热压缩变形实验,研究了一种新型Al-7.5Zn-1.6Mg-1.4Cu-0.12Zr合金在变形温度为380-460℃、应变速率为0.001~0.1 s-1条件下的流变应力特征,并利用TEM分析了合金在不同变形条件下的组织形貌特征.结果表明,应变速率和变形温度对合金流变应力的大小有显著影响,流变应力随变形温度的升高而降低,随应变速率的提高而增大;合金平均亚晶尺寸随温度补偿应变速率Zener-Hollomon参数的升高而减小.可用Zener-Hollomon咖参数描述该Al-Zn-Mg-Cu合金热变形时的流变应力行为.  相似文献
5.
Mg-Y-Nd-Gd-Zr合金动态再结晶实验研究   总被引:3,自引:0,他引:3  
在温度为523~723 K,应变速率为0.002~1 s-1,最大变形程度为50%的条件下,采用GLEEBLE-1500热模拟机对Mg-Gd-Y-Nd-Zr合金进行了高温压缩实验研究.从真应力-真应变曲线上得到了应变硬化率(θ),分别绘制了在不同压缩条件下的θ-σ,-(эθ/эσ)-σ和Inθ-σ.结果表明:动态再结晶开始发生的临界条件满足((э/ σ)(эθ-эσ/))=0,发现动态再结晶开始的临界应力、临界应变与峰值应力、峰值应变的比值在一定范围内变化,动态再结晶过程在真应力-真应变曲线峰值点之前就开始发生.通过金相显微组织研究了该镁合金在不同温度和不同应变速率下的组织演变,采用截线法测量平均晶粒尺寸.结果表明:再结晶晶粒的平均晶粒尺寸随温度的升高、应变速率的减小而增大;随温度的降低应变速率的增大而减小;峰值应力随平均晶粒尺寸的减小而增大,随平均晶粒尺寸的增大而减小.  相似文献
6.
Al-4.8Cu-0.5Mg-0.3Ag-0.15Zr合金的热变形研究   总被引:2,自引:2,他引:0  
采用Gleeble-1500热模拟机进行恒温和恒速压缩变形实验,变形温度范围为400~460 ℃,应变速率为0.001~0.1 s-1.研究了Al-Cu-Mg-Ag-Zr合金在高温塑性变形过程中流变应力的变化规律,确定了合金的变形激活能Q和应力指数n.结果表明:流变速率和变形温度对合金流变应力的大小有显著影响,流变应力随变形温度的升高而降低,随应变速率的提高而增大.可用包含Arrhenius项的Zener-Hollomon参数描述该合金高温塑性变形时的流变行为.  相似文献
7.
玻璃铝基复合材料高温压缩流变行为研究   总被引:2,自引:0,他引:2  
利用Cleeble-1500对玻璃铝基复合材料在温度为573—723K、应变速率为0.01s^-1~10s^-1的条件下进行高温压缩变形行为的研究。结果表明,应变速率和变形温度变化强烈影响复合材料的流变应力,流变应力随变形速率的提高而增大,随变形温度的升高而降低;玻璃铝基复合材料高温塑性变形时的流变行为可用Zener·Hollomon参数的双曲正弦函数来描述。  相似文献
8.
5052铝合金热压缩变形流变应力   总被引:1,自引:1,他引:0  
在Gleeble-1500热模拟机上,采用高温等温压缩,在应变速率为0.001~10 s-1和变形温度为300℃~500℃条件下对5052铝合金的流变应力行为进行了研究。结果表明:在应变速率为0.1 s-1(变形温度为420℃~500℃)以及应变速率为0.01和0.001(变形温度为300℃~500℃)时,5052铝合金热压缩变形出现了明显的峰值应力,表现为连续动态再结晶特征;在其他变形条件下存在较为明显的稳态流变特征。可采用Zener-Hol-lomon参数的双曲正弦函数来描述5052铝合金高温变形时的流变应力行为;在获得的流变应力σ解析表达式中A、α和n值分别为12.68×1011s-1,0.023MPa-1和5.21;其热变形激活能Q为182.25 kJ/mol。  相似文献
9.
生物医用Ti-6Al-7Nb合金高温变形行为研究   总被引:1,自引:0,他引:1  
金哲  张万明 《稀有金属》2012,36(2):218-223
为了研究用于外科植入生物材料Ti-6Al-7Nb合金的热变形行为,利用Gleeble 2000热模拟实验机对Ti-6Al-7Nb合金在750~900℃温度范围和0.001~10.000 s-1应变速率范围内进行等温热压缩实验,试验在氩气保护下进行,采用金相显微镜和透射电镜观察热变形后的组织;通过计算变形激活能分析Ti-6Al-7Nb合金在热压缩过程中的变形机制。结果表明:流变应力在经历加工硬化阶段后均表现出流变软化现象,在较低应变速率ε=0.001~0.100 s-1时,材料的软化主要受α相动态再结晶影响;而在较高应变速率ε=1~10 s-1时,材料基本不发生再结晶,其软化是由于钛合金在变形过程中的绝热效应造成的。通过Arrhenius方程计算出合金在750,800,850和900℃下的变形激活能分别为209.25,196.01,194.01和130.40 kJ.mol-1;在750~850℃下的激活能接近于α-Ti的自扩散激活能(200 kJ.mol-1),表明在750~850℃的变形由α-Ti自扩散参与的动态再结晶控制;在900℃下激活能略低于β-Ti的自扩散激活能(160 kJ.mol-1),说明在900℃下的变形机制由β相的动态回复控制。综合考虑变形行为与组织细化因素,温度在750~850℃,变形速率在0.01~0.10 s-1范围为良性热加工区域。  相似文献
10.
粗晶Mg-3Gd-1Zn合金高温压缩变形过程中的动态再结晶   总被引:1,自引:0,他引:1  
研究了粗晶Mg-3Gd-1Zn合金在723 ~823 K,应变速率0.100 ~0.001s-1条件下单轴压缩变形过程中的动态再结晶行为.研究结果表明,其热压缩曲线为典型的动态再结晶型,峰值流变应力和稳态流变应力随温度的升高而减小,随应变速率的增大而增大;在该实验温度范围内其变形激活能约为140 kJ·mol-1;再结晶晶粒尺寸lnd与lnZ参数偏离线性关系,且变形温度对再结晶晶粒尺寸的影响比应变速率更大.利用金相和电子背散射技术(EBSD)对773 K,0.010 s-1条件下压缩不同变形量的Mg-3Gd-1Zn合金进行了组织表征,发现其动态再结晶大都发生在孪晶界及其与原始晶界的交叉处,主要为孪生诱发动态再结晶形核(TDRX)机制.再结晶形核初期形状不规则,晶界倾向于呈直角,随着应变量的增大,由于晶界的局部迁移,再结晶晶粒逐渐转变为稳定的等轴晶.  相似文献
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