Y-Ba-Cu-O超导体的声子异常

利用铍过滤探测器中子谱仪分别在298K及87K测量了Y-Ba-Cu-O超导体(T_c=90.5K)的广义声子谱。87K时,在76meV处观察到一个光学模,估计为Cu-O-Cu的伸张模,同时在6meV以下出现较强的声学模。而289K时在10meV及19meV观察到的低频模在87K时不再出现,很可能是被软化了。上述声子谱的异常变化可能与Y-Ba-Cu—O的较高的超导转变温度密切相关。     

Y-Ba-Cu-O超导体的声子异常

利用铍过滤探测器中子谱仪分别在298K及87K测量了Y-Ba-Cu-O超导体(T_e=90.5K)的广义声子谱。87K时,在76meV处观察到一个光学模,估计为Cu-O-Cu的伸张模,同时在6meV以下出现较强的声学模。而289K时在10meV及19meV观察到的低频模在87K时不再出现,很可能是被软化了。上述声子谱的异常变化可能与Y-Ba-Cu-O的较高的超导转变温度密切相关。     

LiTaO3的声学声子测量

一、引言自六十年代后期以来,不少人对LiTaO_3和LiNbO_3的相变问题进行了广泛的研究,采用的手段各异,有红外光谱、喇曼光谱、热中子散射等。有人认为是位移型相变,有人认为属于有序-无序型,还有人认为是二者之结合,但至今尚无一个肯定性的意见。我们希望通过热中子非弹性散射实验,对LiTaO_3相变机制进行研究。作为第一步,先在两个主要对称方向上测量了色散曲线的声学支,并根据小q值处色散曲线的斜率算出了在晶体内的声速,与其它的结果进行了比较。     

非晶材料的热膨胀系数和声子谱测量与纳米晶成形机制的关联

用熔体快淬法制备的非晶态合金经退火处理可形成纳米晶合金,其形成机制至今仍是研究的热点。国外纳米晶成形机制研究主要集中在添加元素在晶核的形成和长大过程中的作用等方面。本工作认为纳米晶的形成有着更深层的原因,结合长期以来关于因瓦合金的热膨胀系数和声子谱测量,以及最近纳米软磁材料的声子谱研究,指出非晶态合金中的声子软化现象反映出原子间的相互作用力减弱,非晶合金体系处于结构松散状态,非晶合金的这种结构不稳定性才是造成其在晶化初期易于爆发式大量形核,并进一步形成均匀分布的纳米晶的主要原因。     

超高压下CsBr的结构与相变

采用金刚石对顶压砧高压装置（DAC）、同步辐射X光源和能散法，对CsBr粉末样品进行了原位高压X光衍射实验，最高压力115GPa。观测到在53GPa左右压力下，CsBr的最强衍射峰（110）劈裂成两个峰，标志简单立方结构向四方结构的转变；在0至最高压力范围内（相应于V／V0为1至0.463)测量了晶轴比c/a；在115GPa内未观测到样品的金属化现象。     

Y2O3压致结构相变的研究

本文采用金刚石对顶砧高压装置（DAC），利用同步辐射X－ray衍射，对Y2O3粉末样品进行了原位高压X－ray衍射实验，最高压力达到23GPa。在研究的压力范围内观察到两个相变。在12.8GPa压力点，Y2O3由稀土倍半氧化物的立方结构转变为单斜结构。在21.8GPa压力点，样品由单斜结构转变为另一个新相，但由于样品峰的消失，无法判断其结构。卸压后样品为单斜结构，说明Y2O3第一个压致结构相变为不可逆相变。     

非晶态超导体的Tc、2△_0/K_BT_C和声子谱参量

分析研究了非过渡金属非晶态超导体的超导参量T_C、2Δ_0和声子谱参量λ、<ω>、<ω~2>与霍耳系数R_H之间,以及T_C与声子谱参量ω_0和<ω>/ω_0之间的关系,发现,在R_H=-3.5～-4.0×10~(-11)m~3/AS范围内同时存在着上述超导和声子谱参量的最大值;具有高ω_0的材料对获得高T_C非晶态超导体有利,非晶态超导体的T_C与点阵无序度(<ω>/ω_0)近似地成线性关系。在上述结果的基础上,分别提出了一个非晶态超导体的T_C公式和一个2Δ_0/k_aT_C公式。 按照所提出的公式,第一次指出了非过渡金属非晶态超导体既可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值大得多的典型的强耦合超导体,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值还要小得多的甚弱耦合超导体。当然,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C值与BCS理论基本一致的弱耦合超导体。解释了结晶态弱耦合超导体的2Δ_0/k_BT_C测量值偏离于BCS理论的原因。     

层状钙钛矿结构锰氧化物Ca3Mn2O7的高压结构相变

利用金刚石压砧高压装置（DAC）,对Ca3Mn2O7的粉末样品进行了高压能散X射线衍射实验。结果表明,由于岩盐层易被压缩,在压力作用下层状钙钛矿结构锰氧化物Ca3Mn2O7的结构不稳定。在0－35GPa压力范围内,Ca3Mo2O7晶体结构发生了两次相变。在1．3GPa左右,由原来的四方相变为正交相,在9．5GPa左右,又由正交相向新的四方相转变。