稀土锰氧化物La0.6A0.4MnO3(A代表Cu,Ag,Na)的晶体结构及元素价态研究

采用溶胶-凝胶(sol-gel)法制备La0.6A0.4MnO3(A代表Cu,Ag,Na)多晶样品材料,用X射线衍射(XRD)以及X射线光电子能谱(XPS)对其进行了研究,发现La0.6Cu0.4MnO3,La0.6Na0.4MnO3均为单相菱面体钙钛矿结构,而La0.6Ag0.4MnO3则由菱面体结构的钙钛矿相和立方结构的金属Ag相组成.对LaMnO3母体进行A位掺杂,随着离子半径不同的金属阳离子的掺入,会导致样品产生晶格畸变,从而使样品的晶格常数,晶胞体积发生变化,变化趋势与掺入的金属阳离子半径有关.随着掺杂离子半径的增大,样品晶格常数、晶胞体积也相应增大.La在La0.6A0.4MnO3(A代表Cu,Ag,Na)’中均以正三价形式存在,表明La在化合物中是起稳定作用的组分.随着低价态的金属阳离子(Cu2+,Ag+,Na+)替代La3+,将有更多的Mn3+通过Mn-O-Mn的双交换作用变为MMn4+,从而满足试样整体电荷守恒.     

La0.6Sr0.4Co1-yFeyO3钙钛矿复合氧化物的结构与电学性能

采用固相反应法合成出La0.6Sr0.4Co1-yFeyO3体系复合氧化物样品，XRD分析结果证实不同Co／Fe比例的样品中均形成菱形六面体钙钛矿结构，采用固相烧结法制备出致密的La0.6Sr0.4Co1-yFeyO3体系陶瓷。研究结果表明，在室温到900℃温度范围内La0.4Sr0.4CoO3(y=0)的电导率随温度的增加而单调降低，其它Co／Fe比例样品的电导率随着温度的增加出现最大值，电导率达到最大值的温度随Co／Fe比例的降低而提高。在低温段，La0.6Sr0.4Co1-yFeyO3体系的导电行为符合小极子导电机制，导电活化能随Co／Fe比例的降低而增加。     

(La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3多晶纳米颗粒的磁热性能

采用非晶态前驱体的方法在800 ℃的低温下制备出(La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3纳米颗粒,用XRD、HRTEM和MPMS等手段对纳米颗粒的微观结构和磁性能进行研究.XRD和ED分析表明,所有的样品都具有单相钙钛矿结构;通过对样品不同温度下等温磁场的测量和计算,发现在居里温度点(358 K) (La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3纳米颗粒的最大磁熵变随着磁场的增加而增加,即使在5 T磁场下也没有达到饱和;居里温度附近纳米颗粒具有较大的磁热效应和较宽的峰值温度范围,这些良好性能可能和纳米颗粒具有大的表面和界面有关.     

La0.67Ca0.33-xNaxMnO3的电输运性能研究

多晶陶瓷La_(0.67)Ca_(0.33-x)Na_xMnO_3(x=0.05,0.10,0.15,0.20,0.25)样品采用改进了的溶胶-凝胶法进行制备,利用SEM、XRD以及标准四探针法对样品的微观形貌、晶体结构及电阻率-温度的关系进行了分析,并测试了样品的磁化率温度曲线。通过试验结果可知,随着Na元素掺杂量的增加,样品的晶胞体积不断增大;样品的金属-绝缘体转变温度(T_P)逐渐升高;而样品的电阻率ρ和电阻率温度系数(TCR)则不断减小。在电阻率-温度曲线低温区域(TT_P),样品的的电阻率数据可用ρ(T)=ρ_0+ρ_(2.5)T~(2.5)进行拟合;而在电阻率-温度曲线的高温区域(TT_P),样品的电阻率数据则可用变程跳跃(VRH)小和极化子跃迁(SPH)模型进行拟合分析。对于整个温度区域(100～300K)内的电阻率-温度曲线可用渗透模型对其进行拟合分析。同时Mn~(3+)-O~(2-)-Mn~(4+)的键角随Na掺杂量的增加而不断变大,极化子激活能E_a则不断减小,这表明Na的掺杂增强了双交换作用,减小了电阻率。     

La0.3Ca0.7Mn1-xWxO3体系中电荷有序及磁性质研究

采用固相反应法制备了钙钛矿锰氧化物La0 3Ca0 7Mn1-xWxO3(x=0.08,0.12)样品,通过M-T曲线、M-H曲线、ESR曲线研究了在Mn位掺W对La0 3Ca0 7MnO3电荷有序相的影响以及磁结构的变化过程.结果表明当x=0.08时,体系存在电荷有序(CO)相,相变温度TcO=275 K,在T＞275 K时体系表现为PM;当温度从275 K下降到230 K,体系在CO相下从自旋无序的顺磁态向自旋有序的反铁磁态转变;在230 K至5 K形成长程反铁磁态,AFM/CO态共存;低温区在AFM/CO态本底中存在一定的铁磁成分.当x=0.12时,体系的CO相已基本融化,150 K以下还残留少量CO相.在高于150K温区表现为顺磁;在低于150K温区从顺磁向铁磁转变.     

La0.3Ca0.7Mn1-xWxO3体系中电荷有序及磁性质研究

采用固相反应法制备了钙钛矿锰氧化物La0 3Ca0 7Mn1-xWxO3(x=0.08,0.12)样品,通过M-T曲线、M-H曲线、ESR曲线研究了在Mn位掺W对La0 3Ca0 7MnO3电荷有序相的影响以及磁结构的变化过程.结果表明:当x=0.08时,体系存在电荷有序(CO)相,相变温度TcO=275 K,在T＞275 K时体系表现为PM;当温度从275 K下降到230 K,体系在CO相下从自旋无序的顺磁态向自旋有序的反铁磁态转变;在230 K至5 K形成长程反铁磁态,AFM/CO态共存;低温区在AFM/CO态本底中存在一定的铁磁成分.当x=0.12时,体系的CO相已基本融化,150 K以下还残留少量CO相.在高于150K温区表现为顺磁;在低于150K温区从顺磁向铁磁转变.     

掺La对Pr0.75Na0.25MnO3的结构、磁性和电输运性质的影响

采用溶胶-凝胶法制备了（Pr1-xLax）0．75Na0．25MnO3（0．00≤x≤1．00）系列多晶样品．X射线衍射结果表明,所有样品均为单相类钙钛矿结构,随着La^3＋离子含量的增加,样品由x≤0．50时的正交结构转变为x≥0．70时的菱面体结构．磁性测量结果表明,La^3＋离子的掺入还导致了Pr0．75Na0．25MnO3电荷有序的破坏．在x≤0．1时,电荷有序转变温度随La^3＋离子含量增加而降低;当x〉0．10时,电荷有序现象消失,样品出现顺磁-铁磁相变,同时伴随着绝缘体-金属转变．磁熵变研究表明,x≥0．5的样品在室温附近和较低磁场下具有较大的磁熵变,可望成为新的室温磁致冷材料．     

La0．8Ca0．2CrO3钙钛矿复合氧化物的GNP法合成与表征

采用GNP（Glycine-Nitrate Process）法合成La0.8Ca0.2CrO3初级粉料，研究甘氨酸用量对产物的晶体结构和显微形貌的影响，并测试烧结体的相对密度和电导率。研究结果表明，甘氨酸与金属离子的摩尔比（G／M^n＋）控制在2．0～2．5时可得到颗粒尺寸细小、均匀（100nm～200nm）的单相钙钛矿粉体，烧结温度为1350℃时样品的相对密度达到91．0％，测试温度为800℃时样品的电导率达到30．5S.cm^-1。与常规固相法相比，GNP法制备的样品具有更好的烧结活性和导电性能。     

氧气氛后退火对La0.67Ca0.33MnO3-Ag薄膜性能的影响

用脉冲激光溅射(PLD)法在LaAlO3(100)单晶衬底上制备了掺4．0wt%Ag的超巨磁电阻材料La0．67Ca0．33MnO3薄膜。在氧气氛中经高温处理后薄膜显示了近室温的金属一绝缘体相变点(TMI≈300K)，与通常提高TMI的结果相比较，此工艺较好地保持了材料相变点区间的陡度，且电阻温度系数(TCR)在此区内仍达到8％。这为制造近室温磁敏感元件、自旋电子学器件、辐射热探测器等提供了重要材料。     

低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的低频内耗

用低频扭摆法测试了低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的内耗及弹性模量。所测试的温度范围内，在276和154K存在两个内耗峰，且在相应的温度，模量有明显的变化，结合电磁性能的测试结果，认为高温峰起源于顺磁绝缘体斜方相向铁磁金属斜方相的转变，低温峰则被解释为铁磁金属斜方相向铁磁金属正方相的转变。     

汽车钢烘烤硬化性机理的内耗研究

本文测量了宝山钢铁公司生产的３４０ＭＰａ级烘烤硬铧（ＢＨ）钢（汽车钢）供货态及其ＢＨ态试样的内耗；研究了预变形２％后，分别在１００，１７０和２５０℃时效不同时间试样的内耗谱与ＶＨＢ的关系。结果表明：在Ｓｎｏｅｋ峰发生下降甚至几乎消失的同时，１００℃处理引起ＳＫＫ峰低温支隆起或陷现有峰，１７０℃处理引起ＳＫＫ峰高度与钢的ＶＢＨ值上升，２５０℃处理引起ＶＢＨ值增大，但使峰降低并向低温移动等，用内耗法给     

Preparation and magnetic properties of nanosized （La0. 47Gd0. 2 ） Sr0. 33 MnO3

1INTRODUCTION Themagneticpropertyandcrystalstructureof perovskite typelanthanummanganeseoxideswere firststudiedbyJonkerandVanSantenin1950[1].Thesematerialswereofconsiderableinterestinthe lastdecadeduetotheircolossalmagnetoresistance(CMR)effect[24].Recentlyaseriesofhole dopedperovskitemanganeseoxideswerereportedtodis playalargemagnetocaloriceffect(MCE)inthevic inityoftheferromagneticCurietemperature(Tc)[516],whichmaybeexploitedtobeappliedin magneticrefrigeratorandheatpumps[17].Idealmag…     

Influence of Gd Doping on Magnetic Behavior in La0.67Sr0.33CoO3, La0.67Sr0.33MnO3

研究了La0.67-xGdxSr0.33CoO3、La0.67-xGdxSr0.33MnO3 (x=0.00, 0.05, 0.10, 0.20, 0.30, 0.40, 0.50, 0.60, 0.67)体系的M-T曲线、M-H曲线。结果表明:随Gd掺杂浓度增高,La0.67-xGdxSr0.33CoO3体系的磁结构表现为团簇玻璃态,x>0.10样品的M-T曲线出现了低温区M值急剧上升的奇特现象;La0.67-xGdxSr0.33MnO3体系的磁结构从长程铁磁有序向团簇玻璃态、反铁磁状态转变,x≥0.50样品的M-T曲线在低温区急剧下降。两种体系呈现的不同现象,来源于Gd与Co、Mn不同的耦合作用和Co的自旋态的转变。     

非线性滞弹性内耗的实验和理论研究

本文评述了非线性滞弹性内耗研究的新近发展，非线性滞弹性内耗与线性滞弹性内耗的主要区别是它不但呈现频率内耗峰和温度内耗峰，还在出现温度内耗峰的温度范围内出现振幅内耗峰。自１９５０年首次发现非线性滞弹性内耗现象以来，截至目前，已经发现了两种呈现非线性滞弹性内耗的体系：（１）点缺陷（空位与溶质原子）与位错的交互作用，在这方面已有了丰富的实验结果，提出了有关的物理模型，也进行了一些理论研究工作，（２）位错     

La2NiO4.147体系相变的低频内耗

通过电化学加氧方法获得额外氧含量δ=0．147、结构为Fmmm的La2NiO4 δ样品，低频内耗测量表明，400K温区附近存在一个相变内耗峰，它对应体系从低温正交Fmmm相到高温四方I4／mmm相的转变，模量和内耗的升、降温回滞现象反映此相变为一级相变．变频和改变升温速率内耗实验表明，内耗峰高与测试频率成反比，与升温速率成正比，具有马氏体相转变特征，低δ值的La2NiO4 δ样品无此相变峰，说明此峰应与低温正交Fmmm相中额外氧的三维有序变化相关。     

相变内耗与伪滞弹性

Fe-Ni-C在扩散型(珠光体)相变时呈现较高的内耗峰，说明相界面(尤其是高能相界面)的运动对相变内耗起到重要作用，建议建立一个内耗峰值与相界面能量之间的关系式，Fe-Ni-C中贝氏体相变的内耗特征与珠光体的相似，贝氏体相变孕育期内已发现相变内耗峰．结合溶质区的实验结果，证明贝氏体相变系扩散形核马氏体相变中相界面能量较低，导致其内耗峰值低于扩散型相变的峰值．马氏体相变的软模现象为相变形核机制提供启迪．fcc→hcp反铁磁相变抑制了马氏体相变动力学，但促发了fcc→fct相变，在ZrO2-CeO2一Y2O3陶瓷中，因m→t逆相变而引起的滞弹性可称其为伪滞弹性，其弛豫时间长达数日之久。     

EFFECT OF RARE EARTH ON MEDIUM-TEMPERATURE INTERNAL FRICTION OF COMMERCIALLY PURE IRON

The strong effect of rare earth(RE)on medium-temperature internal friction(IF)ofcommercially pure iron is closely related to the heat treatment.The RE added into iron has analloying effect.The Snoek-Ke-Kster(briefly SKK)peak lower as the aging temperature in-creases from 150℃ to 450℃,but it still exists even aged at 600℃.However,the SKK peaktemperature T_p does not simply falls as the ascending of aging temperature,it rises again at600℃ aging.