27keV Ar~+离子溅射Cu和CuAu靶时Cu的同位素分馏研究

本文报道了27keV Ar~+离子分别轰击Cu元素靶和CuAu合金靶时溅射Cu原子的同位素(~(63)Cu和~(65)Cu)分馏测量结果,发现:(1)对Cu元素靶,同位素分馏δ_f(~(63)Cu,~(65)Cu)=(62±27)‰,而对Cu-Au合金靶,δ_f=(5.9±1.6)‰;(2)δ_f(~(63)Cu,~(65)Cu)随发射角θ的变化对两者靶而言趋势是相似的,但在CuAu合金靶情况下,当θ≤40°时,δ_f((63)Cu,~(65)Cu)为负值。     

27keV Ar~+斜入射时的Cu-Au合金溅射实验角分布

用27keV Ar~+分别在垂直和倾斜入射情况下,轰击了Cu-Au(30wt％)合金样品,测量了Cu和Au原子的溅射角分布。角分布是用卢瑟福背散射(RBS)技术分析Al捕获膜上的Cu-Au沉积成分而定量得到的。结果表明:(1)在Ar~+倾斜(θ=40°)入射时,Cu原子择优发射,且程度比垂直入射(θ_r=O°)时增强:(2)倾斜入射时,Cu原子的角分布显示出在接近于样品表面法线方向的发射角范围内(θ<45°),发射机率比垂直入射时减小。     

快中子在Zr对Nb核上的小角弹性散射角分布测量

用快中子位置灵敏谱仪和伴随粒子飞行时间方法,在3°—15°角区测量了14.7MeV中子在Zr和Nb上的弹性散射截面。用蒙特卡罗方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。并将实验结果与理论计算作了比较。     

255°双聚焦电磁同位素分离器的离子光学系统

本文介绍了中国原子能科学研究院一台255°双聚焦电磁同位素分离器的离子光学系统设计,内容包括离子束聚焦分析和磁场成形计算。     

用位置灵敏探测器探测14.7MeV中子在铁样品上的小角度弹性散射截面

用快中子位置灵敏谱仪和伴随粒子飞行时间技术测量了14.7MeV中子在Fe样品上的小角度弹性散射微分截面,给出了3.76°—7.98°角区的测量结果,与所发表的实验数据相比较,在误差范围以内一致,从而证明利用长液闪快中子位置灵敏谱仪这一新技术测量小角散射是可靠的。     

测量束流与靶表面夹角的简易方法

在不透明靶的前角反冲测量中,对束流与靶表面的夹角精度要求较高。当这一夹为角15°±1°时观引起有效靶厚误差为6—7%。我们实验室的散射室,原设计没有考虑这一角度的测量。为测这一角度,对散射室做了一点改进。方法简单易行。在位于散射室中心的靶杆(图1)上端,装一个平面反射镜的镜架(图1a)。镜架要能绕靶杆转动轴相对靶杆转动,镜架转动中心必须与靶杆转动轴重合亦即使靶杆转动轴位于镜架转动中心面上。     

同位素化学交换COCO过程与CO_2/氨基甲酸酯体系浓集~(13)C对比实验

为了选择浓集稳定同位素~(13)C的化学交换体系,在同一气-液相化学交换实验装置中,对CO/Cu_2Cl_2·8NH_4Cl水溶液(简称COCO过程)和CO_2/二正丁胺的三乙胺溶液两个体系的同位素富集效率及技术条件进行了对比实验,结果表明后者优于前者,可作为生产高浓~(13)C的方法。     

中国先进研究堆冷中子导管的模拟研究

应用蒙特卡罗方法对中国先进研究堆(CARR)上的两条冷中子导管CNG1和CNG2的设计方案进行了模拟研究。在假定的冷中子源谱分布下,两条导管出口处的中子注量率均达到1×109cm-2·s-1以上。CNG1和CNG2的中子传输效率分别为50%和42%,中子束最大发散角分别为2 2°和1 9°。中子束沿水平方向的分布均匀,其最大起伏不超过3%。重力显著影响中子束沿垂直方向的分布。     

RIBLL终端光纤矩阵探测单元时间分辨测量

本文描述了兰州放射性束流线(RIBLL)终端大面积闪烁光纤矩阵探测装置的结构。用两种方法测量了该光纤矩阵单元的时间分辨,得到的最佳时间分辨为520ps(FWHM)。光纤矩阵探测装置的角分辨为?φ≈0.39°,?θ≈0.79°。同时,实验研究了探测器所用光导的传输效率和对时间分辨的影响。     

25keV As^＋大倾斜角注入的损伤分析

通过２５ｋｅＶ的Ａｓ＋注入硅中．用背散射沟道分析技术和椭圆偏振光测量技术分析了在倾斜角分别为７°、１５°、３０°、４５°和６０°时的损伤分布，揭示了大倾斜角注入在注入能量较低时的一些物理现象．