1.06微米高效增透膜的研制

本文对双层增透膜的误差进行了分析,指出非λ/4膜系的双层增透膜比λ/4膜系的光学性质有更大的稳定性。用Ta_2O_5和SiO_2作膜料在K_9玻璃基底上制备双层增透膜,其单面反射率小于0.03％,激光破坏阈值大于7千兆瓦/厘米~2(激光波长1.06微米,脉冲宽度1毫微秒)。     

1.06微米和1.54微米的宽带雪崩光电探测器组合件

本文介绍了探测器组合件的研制结果。1.06微米和1.54微米的两种组合件是完整的通用光接收机,它利用了雪崩光电二极管。他们使组装系统灵敏度——雪崩光电二极管的主要问题得到了解决。在其各自的波长上在宽广温度范围内两种组合件的带宽为0～50兆赫,响应度为3×10~4伏/瓦,噪声等效功率为10~(-12)瓦·赫~(-1/2)。     

国外研制的几种1.06微米红外探测器

遵照伟大领袖毛主席关于“洋为中用”的教导,最近我们搜集了一些国外发表的有关1.06微米波长用的红外探测器的资料。现就几种具有代表性的器件的主要性能等问题作一简单介绍,以供参考。近十年来,激光技术的发展对快速、灵敏的光电器件,尤其是对探测1.06微米的辐射,即对探测掺钕激光的辐射提出了许多要求,如量子效率高、响应时间快、噪声低、面积较大及工作电压较低等。现扼要叙述一下可供1.06微米用的光电倍增管、光电二极管、雪崩光电二极管及磷砷铟光电器件等。     

1.06微米激光辐射监测器

目前适合于记录1.06微米激光的仅有一种方法是直接用柯达Z胶片。遗憾的是这种方法要事先作精心准备。资料[1]作者曾介绍过一种装变象管的支架,并用它记录钕激光系统的光束横截面。本文介绍的这种装置的设计比较简单,可用来记录激光束横截面和激光光谱,也可以记录其它光源。     

产生1.06微米短脉冲的激光器

在现在或不久的将来，等离子体物理学、遥测技术、化学和物理动力学、短时照相术、生物学以及其他许多领域，都需要微微秒范围内的、可重复的、非常强的短光脉冲。     

二○九所研制成1.06微米激光器使用的新型调Q染料

最近二○九所制备出一种用作1.06微米波长激光调Q的新型染料:二一(4-二甲基氨基二硫代二苯乙二酮)镍,简称BDN。BDN可以以密封液体染料盒及固体染料膜片两种型式作为Nd:YAG激光器的被动Q开关。BDN超过以往的调Q染料的主要优点是:可以长期使用而不退化变质、输出激光脉冲性能稳定、效率高等。     

工作波长1.06微米磁光调制器

使用复合稀土铁石榴石单晶设计制做了工作波长1.06微米常温音频磁光调制器。进行了四公里光通信实验,效果良好。     

光学材料在1.06微米处的激光损伤

功率和能量密度高的Q调激光束改变了发射材料的光学特征,最后产生损伤。本文评述激光感应损伤机理并概括实际看到的这种损伤形式,提出精确测量损伤阈值的实验条件,叙述目前工作采用的装置和程序,介绍在相同条件下,各种材料在1.06微米处激光感应损伤阈值测量技术,并与其它公布的数据比较。     

倍频激光薄膜——1.06微米与0.53微米双波长增透膜

我们用等厚度三层膜制备了双波长增透膜,在1.06微米与0.53微米波长所达到的剩余反射率为0.1～0.2％。     

1.06微米1/4波片的设计

1/4波片是一种传统的光学元件,通常用在偏光仪器中。随着激光技术的发展,它已愈来愈多地用在激光器件中,由于此时对它的要求比以往更高,因此是一种难度较大的光学元件。本文阐述了用于Nd :YAG器件的1/4波片的设计考虑,并给出了实验结果。     

1.06及0.9微米硅雪崩光电探测器

虽然,高速激光探测器在向微微秒技术发展,千兆周的通讯系统需要极高响应速度的探测器;但是,实用于几百兆赫信号带宽的激光探测器有着多方面的需要和用途。如某些通讯系统、激光测距、寻的、侦察等,特别是类似于测距这方面的应用中,它希望有一定的响应速度(例如几个毫微秒),高的量子效率、低噪声和特别大的雪崩增益,而且能在常温的很宽一个温度范围内使用。例如兵器方面的应用就是如此。     

1.06和0.69微米激光引起的损伤概率

本文报导在红宝石和Nd∶YAG两个激光波长上测得激光引起表面损伤过程的初步直接比较结果。这些数据中最明显的特点是,所研究的全部材料在0.69微米比在1.06微米更耐损伤。用光电变象管条纹照相机测量击穿起始时间的分布,进一步确定了激光引起损伤过程的概率性质。击穿分布观测值可用在一定时间发生击穿(假定在此之前一直未发生击穿)的混合概率描述。另外,还讨论了在激光引起损伤的概率性说明与类阈值说明间的若干联系。由此表明,这些观点不是完全相互矛盾的。     

红外锗透镜8～12微米宽带增透膜的研制

一、镀制高效率宽带增透膜的重要性大家知道,光导体锗材料由于具有优良的光学、机械等性能而被选为红外前视透镜及一些红外长泼器件、整机的常用窗口材料。但由于锗的折射率高(N=4),根据T=2N/(N_2 1)=47％知道,未镀增透膜的锗镜,由于表面反射损失,其能量透过率只有47％。镜面愈多,反射损失愈大,相应的透过的能量就愈低。总透过率与透镜个数成乘方衰减,即     

1.06μm硬膜滤光片的设计和制造

"三七"工程是我部从奥方的引进工程,我厂承担了其中的手持式激光测距机(MT-18)和微型激光测距机(LRS)两个产品,它们的接收元件均用了雪崩二极管,由于其光谱响应范围较宽,故在前面必须加上1.06μm的滤光片来提高信噪比。这种滤光片是两个产品的关键零件,它的好坏直接影响着整机的性能。这个零件是奥方外购件,既没有提供膜系的结构参数,又没有任何工艺资料。     

在He-Ne中1.06微米上的光激射振荡

我们已获得Νe的2s2和2p3(帕邢表示法)态之间的粒子数反转,它足以维持在1.0621微米上的光激射振荡;这件事很令人感兴趣,因为它和操作在1.06在微米区域上的其他的光激射振荡器和放大器可能共存。     

产生1.06微米短脉冲的激光器(Ⅰ)

对于等离子体物理学、遥测技术、化学和物理动力学、高速摄影、生物学以及许多其他领域来说,现在或未来都很需要短的微微秒量级的可以重复的强光脉冲。短脉冲的能量目前只能用钕玻璃放大1.06微米的光而产生,钕玻璃是当前唯一具有足够的带宽、贮能容量及光学质量的材料。图1所示为一种此类激光器的示意图。其由振荡器脉冲形成器和不同的放大级所构成,在1973年激光展览会上见到过。     

产生1.06微米短脉冲的激光器(Ⅱ)

放大器组这篇文章论述了高功率固体激光器的设计考虑。第二部分是叙述该系统的放大级,讨论各种制约因素和抽运与发射效率的提高,并提出了一种现成系统的性能数据及合理的布局。1.06微米脉冲发生器已在第一部分(参阅本刊1975年第5期321～323页)讨论过。为了使脉冲达到毫微秒量级,振荡器要使用Q开关,如要脉冲更短,则就要用锁模装置。脉冲形成器从Q开关脉冲取出脉宽可变的矩形脉冲或在锁模运转时选出一个脉冲。初级放大器用来使能量与放大系统相匹配。     

用五甲川染料作胶片1.06微米的敏化剂

1.引言 用照相法研究钕激光器输出的某些特性(如光谱、空间场分布等)时,要用胶片。而一般胶片对波长为1.06微米光的感光灵敏度低。国内曾有人研制过一种红外敏化染料,用它来提高胶片在1.06微米的感光灵敏度,但光化学稳定性和热稳定性差,要在暗室内配制,染料本身存放时间也较短。     

倍频激光薄膜——1.06微米高透与0.53微米高反膜

在λ/4多层膜上增加一层附加层,获得了1.06微米波长高透和0.53微米波长高反,其主要结果:1.06微米,T>99.3％;0.53微米,R>99.6％。     

可见光+1.06μm宽带增透膜的设计

本文介绍可见光(以下简称VIS)+1.06μm宽带增透膜设计的详细过程,从透明薄膜的等效折射率出发,非常直观地确定初始设计,进而直观优化出实用膜系。与计算机的自动优化相比,具有直观实用的特色。一、简易的VIS+1.06μm宽带增透膜用两种膜料组成三层膜系是VIS+1.06μm宽带增透膜最简单的形式。它必须具有三个零反射点:即λ_1=1060nm,λ_2=650nm,λ_3=450nm三波长处的反射率趋于零;并且,在