~(107)Ag(d,2n)~(107)Cd和~(109)Ag(d,2n)~(109)Cd反应的激发函数

用13.4MeV的氘束轰击天然银迭靶,银箔前后用铝箔作捕集减能膜。实验确定了~(107)Ag(d,2n)~(107)Cd和~(109)Ag(d,2n)~(109)Cd反应的激发函数,同时作了理论计算。由结果可见,实验值与理论值吻合得很好。     

(n,2n)和(n,3n)激发函数的计算

本文从入射中子能量为E=14MeV的σ_(n,2n)实验值出发,应用复合核模型,计算了十三种无分支比复合核衰变的非裂变重核(A>169)的(n,2n)、(n,3n)激发函数。与实验激发曲线比较,讨论了计算的合理性和可靠性。     

~(89)Y(n,2n)~(88)Y反应截面测量

利用活化法的基本原理和相对测量方法,测量得到13.5～14.8MeV的D-T中子作用下的89Y(n,2n)88Y反应截面。89Y(n,2n)88Y反应截面为629～1053mb,相对不确定度为1.7%。并与采用大液闪测量的实验结果和ENDF/B-6库的截面数据进行了比较,当中子能量为14.1MeV处ENDF/B-6数据与实验值的比值为0.99。     

182W(n,n'α)178Hfm2反应截面研究

对当前有关＾１８２Ｗ（ｎ,ｎ’α）＾１７８Ｈｆ＾ｍ＾２反应截面的实验测量值和理论计算值相差１００倍这一分歧进行了样品成分活化分析和仔细的理论分析。所得结果排除了实验所用样品存在Ｈｆ杂质影响这一推论。理论和实验值的分歧依然存在,可能原因是现有的理论计算程序还不能对高角动量激发态进行很好的理论预言。     

1―2MeV能区~6Li(n,t)~4He反应微分截面与截面的实验测量

利用屏栅电离室对1.05、1.54及2.25MeV中子6Li(n,t)4He反应的微分截面与截面进行了实验测量。采用氚固体靶的T(p,n)3He反应产生准单能中子,用相对效率已知的BF3长中子管和238U裂变片相结合来测定绝对中子通量。将测量结果与已有数据进行了比较,1―2MeV能区6Li(n,t)4He反应截面的分歧在一定程度上得到了澄清。     

用约化R矩阵理论计算~6Li(n,t)α反应截面

本文简要介绍了用多道、多能级约化R矩阵理论分析~7Li系统的原理和方法,分析中采用了有关~7Li系统的最新实验数据,获得了较好的~6Li(n,t)α反应截面及其它截面的计算值。     

~(45)Sc(n,2n)~(44g+m)Sc反应的同质异能素截面比

水文介绍用活化法测量14.6MeV中子引起的~(45)Sc(n,2n)~(44g+m)Sc反应的同质异能素截面比,及用自编的EPRIR程序计算的该核素带有预平衡机制的统计模型同质异能素截面比。通过实验值与理论值的比较,可以验证实验自旋切割因子值,并讨论预平衡机制对该反应的贡献。     

14.8 MeV中子诱发78Kr(n,2n)77Kr反应截面的测量

快中子诱发(n,2n)反应截面的测量在核反应机制研究和核技术应用等方面有着广泛的应用价值。本文在中国原子能科学研究院的高压倍加器上,基于活化法实验测量了78Kr(n,2n)77Kr在148 MeV能点的反应截面。样品靶为高纯78Kr气体样品,用十万分之一天平称重得到78Kr的质量,将两片高纯93Nb薄片分别固定在样品靶两侧以监测中子注量率。利用T(d,n)4He反应产生148 MeV中子,轰击距中子源约10 cm的样品靶大于4 h后,用准确刻度过效率的HPGe探测器测量活化产物 77Kr和92Nbm的活度。利用蒙特卡罗程序计算中子注量率修正、样品自吸收修正、样品几何修正等因子,得到了78Kr(n,2n)77Kr的反应截面,并将结果与文献值和评价数据库进行了比较。研究结果有助于提高78Kr(n, 2n)77Kr反应截面测量和评价的水平。     

由~(137)Cs,~(144)Ce和~(148)Nd为监测体测定燃耗中的照射史校正方法

在通过测定~(137)Cs,~(144)Ce,~(148)Nd等裂变产物监测体浓度推算辐照燃料燃耗的方法中,需要裂变产物的平均裂变产额、(n,r)俘获反应的修正量、放射性裂变产物的堆内衰变修正量、可裂变核素的平均裂变能量等参数。这些参数是同燃料的辐照历史密切相关的。本文介绍一种计算这些参数的方法、计算机程序概况和计算结果。本方法有如下特点:1.采用燃耗物理计算获得的可裂变核素核密度及裂变截面作为本程序的输入数据。2.采用燃耗值的初始实验结果反推燃料辐照期间的中子通量。3.精确计算了~(137)Cs和~(148)Nd两种监测体(n—1)衰变链和n衰变链中俘获反应的修正量。从而提高了各种参数的精确度。对于浅燃耗天然铀辐照燃料的应用例,计算结果表明,~(137)Cs,~(144)Ce,~(148)Nd获得燃耗结果的修正量分别为+0.29%,+16.40%,-2.75%。本方法对燃耗结果可能引入的误差分别为±0.1%,±0.3%,±0.6%。     

~(85)Sr、~(134)Cs和~(60)Co在黄土中吸附和迁移的研究

本文通过静态实验和动态实验 ,研究了85Sr、13 4Cs和60 Co在黄土中的吸附和迁移行为以及核素浓度、p H和温度对分配系数的影响。静态实验结果表明 ,16个样品测定的85Sr、13 4Cs和60 Co的分配系数的均值分别为 82、7.4× 10 3 和 5.4× 10 3 m L/g;p H值的变化对三种核素的分配系数有较大影响。动态实验结果表明 ,三种核素的绝大部分滞留在土柱中 ,只有少部分从土柱中流出来 ;三种核素在土柱中的迁移速度从快到慢的顺序为85Sr>13 4Cs≈60 Co     

~(176)Hf(n,2n)~(175)Hf反应截面测量

采用相对测量技术,以活化法对13.4～14.8MeV范围内的176Hf(n,2n)175Hf反应截面进行了测量。样品固定在距离D-T中子源20cm处的圆环的不同位置上进行中子辐照,采用93Nb(n,2n)92Nbm作为监测反应,活化产物采用高纯锗探测器进行了测量,所得14MeV附近的176Hf(n,2n)175Hf反应截面实验值为(2100±85)mb,对实验结果与公开文献值和ENDF/B6.8评价库数据进行了比对。     

14.9MeV中子诱发~(235)U裂变时几个核素累积产额的绝对测量

引言 在裂变产额数据中,人们对单能中子诱发裂变的数据越来越感兴趣,其中14MeV中子诱发裂变产额测量工作较多,但在所发表的数据中,除~(99)Mo和~(140)Ba是绝对测量值外,其余大部分是相对测量值,并且数据分歧较大。     

5MeV中子诱发~(238)U裂变时几个核素累计产额的绝对测定

引言 对14MeV中子诱发~(238)U裂变的质量分布已做了很多研究,这是因为氘-氚聚变反应(D T→n α)提供了一个极好的14MeV的单能中子源。但对其它单能中子诱发~(238)U裂变的质量分布研究得就不够充分,已报道的结果中有些彼此分歧较大。我们用放化法测量了D(d,n)~3He反应产生的5MeV中子诱发~(238)U裂变时几个核素的绝对产额。     

用(γ,n)反应生产放射性药物~(123)I的研究

从理论和实验上对光核反应生成放射性药物~１２３Ｉ进行了研究，给出了有关~(１２４)Ｘｅ（γ，ｎ）~(１２３)Ｘｅ→~(１２３)Ｉ的理论计算公式和计算结果。描述了利用合肥国家同步辐射实验室２００ＭｅＶ电子直线加速器的束流和在其末端建立的实验装置。文中给出了实验得到的反应产物的放射性活度、γ射线的谱图以及化学纯度分析结果。实验结果表明：若用纯的~(１２４)Ｘｅ进行生产，在该加速器上经两个半小时照射，将可得到１８．５ＧＢｑ以上的~(１２３)Ｉ药物。     

基于神经网络和决策树算法的裂变产物核(n,2n)反应截面研究

为了大规模预言缺少实验测量的裂变产物核反应截面数据，在整理现有(n, 2n)反应截面5 294个实验数据的基础上，分析相关的物理特征建立实验数据集，分别构建和训练反向传播神经网络和极致梯度提升树模型学习数据。神经网络的隐藏层包含两个子网络，分别由2层各128个神经元构成。极致梯度提升树模型集成了16棵决策树。结果表明，虽然(n, 2n)反应截面实验测量数据大多集中分布在中子入射能量14 MeV附近，且相互之间存在分歧，本工作机器学习模型均可较好描述反应截面的实验测量数据，具有较好的预言能力，对于缺少实验数据的情况同样与评价数据库基本符合。人工神经网络模型在测试集中预测结果与实验数据平均相对偏差小于10%的数据占比超过85%。机器学习方法能为核数据评价研究提供参考。     

铀矿石尾渣标准物质中放射性核素~(210)Pb、~(226)Ra、~(228)Th和~(228)Ra的定值测量

本文描述了铀矿石尾渣标准物质中放射性核素２１０Ｐｂ、２２６Ｒａ、２２８Ｔｈ和２２８Ｒａ的定值测量方法、结果和涉及到的一些问题。由于铀矿石尾渣是由天然矿石经过化学处理的产物，放射系衰变不平衡，再加上各个样品待测定核素活度差别较大，作为标准物质的定值有一...     

ICPMS法测量~(126)Sn半衰期

应用电感耦合等离子体质谱法 (ICP MS)测量了长寿命裂片产物核素12 6Sn的半衰期。用乙醚从高放废液 0 1mol/LHCl 1.0mol/LNH4 SCN介质中无载体分离12 6Sn后 ,对样品进行处理 ,准确分样 ,一份样品直接用ICP MS仪测定12 6Sn的浓度 ,推算出分样前溶液中12 6Sn的原子数 ;另一份样品加一定量的Sn载体进一步纯化制源 ,用HPGeγ谱仪测量12 6Sn活度 ,推算出分样前溶液中12 6Sn活度。按照原子数和放射性活度公式计算出12 6Sn的半衰期值为 (2 48± 0 2 6 )× 10 5a。     

一种测定裂变谱中子引起的~(241)Am(n,γ)~(242)Am~(g,m)反应截面的新方法

针对不同评价数据给出的裂变谱中子引起的241Am(n,γ)242Amg,m反应截面存在很大差异的状况,本文提出了一种利用钚材料实验的有关数据推算241Am(n,γ)242Amg,m反应截面的方法,两次实验得到的结果分别为0.506×10-24cm2(4.1%)和0.505×10-24cm2(4.1%)。     

基于实验与模拟相结合的气体样品(n,α)反应截面测量方法研究

建立了一套利用屏栅电离室测量快中子诱发气体样品(n,α)反应截面的方法。针对气体样品测量中存在的样品核数确定、中子注量测量、待测事件挑选等问题,本方法首先利用模拟计算结果选择合适的气体样品有效区域,使得事件区尽量无本底覆盖且易于统计;再利用中子准直器和阴极、阳极信号时间信息,分离并统计样品有效区域产生的事件数;最后利用实验测量的238U(n,f)裂变计数和SuperMC模拟结果,得到有效区域内的中子注量。利用该方法在中子能量为471、487、500、512、529和545 MeV的能点系统地测量了14N(n,α0)反应的相对截面,结果与ENDF/B Ⅷ0符合良好。     

ZSS单板机在~(14)C年代测量中的应用

一、14C年代测定单板机的功能1.数据处理 1)被测样品的在线数据处理 14C年代测量时间较长,一般一个样品要测够1000分钟,每10分钟为一段,测量到预置的时间后,单板机就用“3σ”作判据对各段计数进行统计检验,对偏离值超过“3σ”的数据可剔除掉,若要求测量时间一致,还可再补充新的测量值,经过剔除和补充后,将得到“σ1”值,再用“3σ1”作判据,重新进行统计检验,直至全部偏离值没有超过“3σn”为止。仪器及电网负载工作状态正常时,偏离值超过“3σn”的机率只有3‰,所以一般不需要剔除和补充。当测量结束时,打印机打出样品的平均计数率、标准误差、试验误