双闪烁体快中子飞行时间谱仪

一台由散射闪烁体和中子探测器及其屏蔽准直系统、α粒子探测器和相应的电子学仪器组成的双闪烁体快中子飞行时间谱仪已经建立,并在研究D(n,n)D和D(n,2n)P反应中获得了满意的结果,文章介绍了它的工作原理、结构、主要性能和应用。     

新的HRMECS谱仪数据分析处理工具

介绍了一个新的中子飞行时间斩波器谱仪HRMECS的数据处理工具JavaCAP。JavaCAP充分利用了Java语言的平台独立性和因特网适用性两个独特的优点 ,以及面向对象的编程手段 ,克服了原有FORTRAN版的局限性 ,重新开发了一系列新的功能。目前 ,JavaCAP已纳入ISAW (integratedspectralanalysisworkbench)中 ,成为ISAW第一个具有数据处理功能的工具软件包。     

多探测器快中子飞行时间谱仪

描述了一台串列加速器HI-13上的多探测器快中子飞行时间谱仪,并与国际上同类谱仪进行了比较。本谱仪主要用于能量大于8 MeV的快中子散射实验、次级中子双微分截面及带电粒子引起的出射中子能谱的测量。简要介绍了谱仪各主要部分(包括零信号拾取筒、氘气体靶、探测器、电子学等)的结构和特性及其在快中子实验中的应用。     

重离子飞行时间谱仪

为配合HIRFL进行重离子核物理研究,我们建造了集质量、电荷鉴别及能量为一体的重离子飞行时间谱仪实验终端,该终端主要由一φ600mm的靶室,长度为0.5～3m(每0.5m可调)的飞行管道以及探测系统组成。质量鉴别由TOF方法来完成,所用的探测器组合时间分辨,对~(252)Cf源α粒子为200ps。利用ΔE-E探测器望远镜或BCS探测器进行产物的电荷鉴别。     

中子小角散射谱仪探测器标定测试方法

介绍了用于中子小角散射谱仪上的二维位敏探测器标定测试方法。通过对MK-640N-1类型二维位敏探测器的3个重要指标:探测器效率、探测器分辨率和探测器单元均匀性的测试和计算,得到了重要的数据指标,对实验的数据的准确分析提供了支持。     

散裂中子源靶站和中子散射谱仪的概念设计

本文介绍了可应用于多学科应用的散裂中子源(CSNS)靶站和中子散射谱仪概念设计的进展。CSNS靶站将由重水冷却多片钨靶,铍/铁反射体和铁/重混凝土生物屏蔽体组成。采用三个WING型慢化器:水(室温),液体甲烷(100K)和液体氢(20K),设有18个水平中子孔道。MonteCarlo模拟显示优化的靶截面高宽比为1:2.5左右。额定的100kW核功率的质子束轰击后,慢化器处钨靶溢出的脉冲中子通量约为2.4×1016cm?2·s?1。有限元方法计算表明,钨靶体内的总发热量是47kJ/s。即使使用截面较小的钨靶,在通常的水冷速率下,靶体温度也仅略高于90°C。靶体的热应力形变最大不超过0.2mm。根据经济实用原则选择建造粉末衍射仪、小角散射仪、反射仪及直接几何非弹性散射仪等四类有代表性的中子散射谱仪,就能覆盖>80%的中子散射研究领域。     

双转子广角中子飞行时间谱仪中的多路数据获取和显示系统

本文介绍自行设计和建造并安装在反应堆水平孔道旁的大型热中子散射飞行时间谱仪的多路数据获取和显示系统。文中叙述了它的硬件设计和系统软件,并对标准钒样品的测试结果同国外的类似谱仪作出比较。     

闪烁法测量伴随~3He粒子的中子飞行时间谱仪

在D(d,n)~3He反应中,目前常采用Si(Au)面垒型半导体探测器测量伴随粒子。半导体探测器的能量分辨率高,是这种方法的优点,但由于~3He粒子能量低,电荷灵敏前置放大器所给出的~3He信号幅度小,容易受到噪声以及干扰信号的影响,因而谱仪的时间分辨性能不容易做得很好。比如Ohio大学的中子飞行时间谱仪,出射~3He粒子的能量为650     

铁基非晶态因瓦合金的热中子散射研究

因瓦（ｌｎｖａｒ）合金具有热膨胀性能随温度变化反常的特性，很多非晶态合金也具有显著的因瓦效应。用中子非弹性散射方法测量了铁基非晶态金属－金属型Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝１０，４０）和金属－类金属型Ｆｅ８０－ｙＣｒｙＰ１３Ｃ７（ｙ＝４，８）合金，以及Ｆｅ８６Ｃｏ４Ｚｒ１０因瓦合金居里点（ＴＣ＝３３０Ｋ）上下的广义声子谱。从３组声子谱的比较中，观察到了与因瓦效应相关的声子软化现象。结合已经观察到的晶态因瓦合金的声子软化现象，认为声子软化现象是因瓦效应的基本特征之一，它与晶格的长程有序无关，与材料类型无关。它的出现可能与在因瓦合金中存在增强的电子－声子相互作用有关     

氢在非晶和多晶Ti_2CuH_x中定域振动的研究

利用铍过滤探测器中子谱仪,在50-210 meV的能量范围内,测量了非晶Ti_2CuH_(1.26)和多晶Ti_2CuH_(1.03)室温下的局域振动谱。从实验曲线可以看出,两者的振动态密度分布虽有某些相似之处,但存在较大的差别:晶态样品的光学支呈现双峰、峰窄,峰位在92和147meV,半宽度为32和54meV;非晶样品却出现一个极宽的氢原子振动能带,峰位与晶态主峰几乎重合,半宽度约为104meV,比相应晶态加宽了近一倍。分析结果表明,在晶态和非晶态Ti_2CuH_?中,氢原子所占据的主要位置虽然都是四面体间隙位置,但由于在非晶材料中,存在着多面体单元结构的畸变和局部化学成分的涨落等现象,氢原子在其中的定域环境的分布更为宽广。     

二苯并-18冠-6的热中子散射谱和红外光谱

一、引言冠醚是一种良好的吸附剂,它能有选择地吸附某种物质,起到有效地浓缩的作用、例如吸附自然界中丰度极低的~(235)U或~6Li等。它的静态结构已用X衍射和中子衍射技术研究过,而它的动态结构尚待作进一步的研究。十多年来,使用红外吸收光谱和喇曼散射光谱来研究大环多醚类化合物的动态结构与性能间联系等工作已取得了不少结果,然而由于光谱受光学选择定则的限制,不能真实地反映它的本来面貌,使用中子散射技术能较好地反映它的本质。到目前为止,国外关于中子散射方面的工作报导寥寥无几。本文主要介     

从(艹氐)闪烁谱仪获得入射中子谱的计算机程序

在从实验测量的反冲质子脉冲高度谱获得入射中子能谱时,用Monte Carlo方法计算响应矩阵的运算量太大,本文叙述了获得中子谱的解析方法并编制了一套在IBM-PC/XT微机上使用的计算机程序,其中考虑了中子在芪晶体中的二次散射修正和反冲质子的壁端效应修正。用T(d,n)中子源对本程序进行了检验,得到了它的中子谱。     

模拟裂变中子源能谱测量

一、引言在研究链式反应系统的各种性质时,常常用到具有类似裂变中子能谱的中子源。模拟裂变中子源主要由~(210)Po的α粒子轰击F,Be,Li,B等轻元素产生中子,随着靶元素成份以及结构的差异,中子能谱也不完全相同。应本院同位素处的要求,我们测量了一模拟裂变中子源的能谱,其源强约10~4n/s,靶成份为天然Li 24.16%,F66.14%,B 9.4%,     

电子散射磁谱仪磁铁电源的远距离程控和监测系统

一、引言目前,我们正在研制一台为中能电子散射用的广量程磁谱仪。谱仪包括谱仪磁铁及其供电、供水系统、多丝漂移室、多丝正比室、闪烁计数器、铅玻璃簇射计数器和相应的电子学及数据获取系统。由多次散射和探测器位置分辩限制的谱仪动量分辨约为0.16%(FWHM),要求磁铁供电电源的稳定度好于0.02%,这里电源稳定度的定义为:     

一个低本底中子探测器的效率计算

一、引言自从M.Fleishman和S.Pons报告了他们实现冷核聚变后,引起了科学工作者的极大兴趣并掀起了热潮,我们于1989年4月也开始了这方面的研究工作。我们采用液体闪烁体耦合到光电倍增管来探测中子。ST-451液体闪烁体为φ10.5cm×5cm的圆柱体,用n-γ甄别技术排除γ射线讯号以降低本底。在设置探测阈窗从1.5～3.5 MeV中子能量时,它的平均本底计数为0.025中子/s,在中子源强度为5中子/s时,