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θ相变的序参量及对称性的研究 总被引:2,自引:1,他引:1
给出了一个三阶全对称的电学量作为θ 相变的序参量,并且分别计算出了PZT、SrTiO3晶体θ相 ∏ijk 的各个分量.将计算出的这两种晶体 θ 相的 ∏ijk 矩阵与三阶全对称张量 的矩阵表相比较,得出PZT、SrTiO3晶体 θ 相 ∏ijk 所属对称群分别为D3、D2d.按照居里原理,这一序参量能很好的说明相变前后对称性的变化. 相似文献
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Kittel型反铁电相变的序参量 总被引:2,自引:1,他引:1
对于Kittel型反铁电相变,选择一个亚晶格的自发极化矢量或反极化参量作为序参量是不合适的.本文具体讨论了相变前后对称性的变化,并由居里原理,给出此类相变序参量的正确形式,具有的对称性.轴矢量能很好地反映相变前后对称性的变化,可选作Kittel型反铁电相变的序参量. 相似文献
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位移型相变是一种对称破缺的连续相变.对称性的变化反映了晶体内部有序化程度的改变,序参量应该能够很好地说明这种变化,居里原理将两者紧密地联系起来.已知相变前后对称性的变化,由居里原理可求出序参量的对称性.钙钛矿型铁电体发生位移型相变有两种方式.对于阳离子位移的情况,选择自发极化矢量作为序参量;对于氧八面体扭转的情况,选择四偶极张量作为序参量. 相似文献
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简立方晶格的反铁电模型及其序参量 总被引:1,自引:0,他引:1
从相互作用能的角度分析,得出了简立方晶格可能具有的两种反铁电模型A,B,对于模型A,序参量为三阶全对称的张量П,所属对称群为D2d,模型B的序参量为轴矢R^→,所属对称群为C2i。这两种模型顺电相所属点群显然均为Oh,按居里原理,所选取的序参量能很好地说明相变前后对称性的变化,进一步证明了用R^→,П做反铁电相变序参量的合理性。 相似文献
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胡卫生 《武汉钢铁学院学报》1995,18(1):56-60
Landau理论是成熟的平均场理论,但在计算临界指数上,与实验明显不符,而且不能用于解释序参量与应变耦合后出现的一级相变。作者对Landau表述提出修正,用运筹学方法求得g(T,η)展开式中η的非整幂次为2.7和5.5,取整为3和6,而不是Landau理论中的2和4。这样,求得的临界指数更接近于实验值,而且能解释序参与应变耦合后出现的一级相变现象。 相似文献
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张曙红 《昆明理工大学学报(自然科学版)》1992,(2)
在已导出含相变参量线性热粘弹性问题本构关系的基础上,根据泛函分析理论,由算子有势的充要条件,讨论了还包含边界条件,初始条件及热传导本构关系的含相变参量线性热粘弹性问题的控制方程组的泛函存在性,导出了与问题控制方程组算子对应的泛函,并证明了与之相应的变分定理。 相似文献
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车速鉴定一直是交通事故中的鉴定难点,因为对车速的鉴定不仅要有坚实的理论基础还要有必要的实际工作经验,传统的车速分析方法十分烦琐、计算量较大,在实际工作中不利于交通事故的处理,基于序参量的车速分析方法简单、计算量较小,结果合理。 相似文献
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N*-Sc*相变序铁电液晶器件具有半”V”字形电光特性,可实现连续灰度.并且自发极化值小、视角宽、响应时间为μs量级,适合TFTr-LCD,但控制层排列困难.针对此缺点,实验中通过分析直流电压对铁电液晶器件层排列的影响,测量了器件电光特性,提出了N*-Sc*相变序铁电液晶分子层排列模型. 相似文献
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Landau相变理论是研究晶体各种结构相变的有力工具.在临界点附近某些序参量的涨落很大,导致Landau相变理论失去作用.在自由能密度的展开式中需要考虑Ginzburg梯度项,通过对相对几率和关联函数的傅里叶分量来分析临界点附近的序参量的涨落,并由此得出Landau相变理论的适用范围. 相似文献
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球铁焊缝金属贝氏体相变及组织结构特点 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了球铁焊缝金属贝氏体相变及组织结构特点。试验结果表明,焊缝金属贝氏体相变依据等温时间不同分为三个阶段。第一阶段焊缝的基体组织为马氏体、贝氏体铁素体和残余奥氏体,第二阶段的组织为贝氏体铁素体和残余奥氏体,第三阶段的组织为贝氏体铁素体、残余奥氏体和碳化物。此外,还讨论了球铁焊缝金属贝氏体相变的有关机理 相似文献
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对不同锆锡比的Pb_(0.97)La_(0.02)(Zr_(0.12+x)Sn_(0.7-x)Ti_(0.18))O_3铁电陶瓷的铁电和相变行为进行了系统的研究,阐明了组成和温度对PLZST铁电陶瓷的相变效应的影响规律.研究结果表明:PLZST铁电陶瓷均呈现典型的铁电体电滞回线.随着温度的升高,PLZST12/70/18,PLZST52/30/18,PLZST62/20/18发生铁电-顺电相变,PLZST22/60/18,PLZST32/50/18,PLZST42/40/18为铁电-反铁电-顺电相变. 相似文献
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