0°和180°方向上~(252)Cf自发裂变中子谱测量

在相对裂变碎片运动中的0°和180°方向上,用飞行时间方法测量了~(252)Cf自发裂变中子谱。实验测量是用具有高角度分辨率和时间分辨率的多参数飞行时间测量系统完成的。实验结果表明:在质心系中,在裂变中子谱的低能端存在着不对称的“前冲”和“后冲”的分布,这是中子非平衡发射的证据。     

~(252)Cf自发裂变中子剂量参数的计算

本文基于新近发表的~(252)Cf自发裂变中子谱和单能中子剂量换算系数,计算了~(252)Cf自发裂变中子的剂量参数。裂变中子谱的拟合函数为麦克斯韦分布,平均能量为2.13兆电子伏。计算得到的剂量当量和吸收剂量换算系数为3.32×10~(-8)雷姆/中子/厘米~2和3.63×     

~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额测量

一、引言 裂变谱中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额一直存在较大分歧。首先,苏联在五十年代测量的两个结果就相差8％。以后的测量结果虽然差距减小,但仍分为两组,彼此相差5％;一组接近苏联的高值6.4,另一组接近并稍低於热中子诱发~(235)U裂变的~(99)Mo累计产额6.14。在裂变产物产额的测量中,~(99)Mo往往被取作参考核,其产额数据的上述分歧,影响其他裂变产物产额的取值。因此,我们对其进行了测量。     

~(252)Cf裂变中子信号功率谱密度分析系统

在252Cf裂变中子信号的随机过程分析中,引入功率谱密度分析方法,利用脉冲时间序列采集器结合PC主控处理机,构建了一种针对252Cf裂变中子信号的功率谱密度分析系统。该系统采用现场可编程门阵列(FPGA)和数字信号处理器(DSP)技术实现3通道中子脉冲时间序列的高精度在线检测;在PC机端对检测到的数据进行处理、相关计算、快速付里叶变换(FFT)及功率谱密度计算;设计并验证了简化的功率谱密度估计算法流程。系统能准确、高效地进行252Cf裂变中子信号检测,并得到相关函数、功率谱密度等主要特征参数。     

n-γ分辨应用于252Cf自发裂变中子飞行时间谱测量

使用液体闪烁体BC501作为快中子探测器，对应用脉冲上升时间法符合甄别^252Cf自发裂变中子飞行时间谱中的γ射线的效果进行研究。实验测量了γ射线和能量大于1MeV的^252Cf自发裂变中子的脉冲上升时间分辨谱，分辨优质因子M达到4．6。符合甄别了中子能量下阈分别为0．5、0．8和1MeV时的^252Cf自发裂变中子飞行时间谱中的7射线，与未符合时相比，γ甄别率在99．90％以上。     

~(252)Cf自发裂变反应的中子与γ光子发射竞争

核裂变是一个复合裂变核在它们的断点形成两个质量数相差不太多的大形变碎片过程。由于弯曲(bending)和扭动(wriggling)激发以及断裂后碎片间Coulomb力引起的Coulomb激发,形成的大形变碎片将具有大的角动量。当在断点分离后的碎片回到它们的基态平衡形状时,形变能与它们在断裂前取得的内部激发能一起构成了碎片发射中子的动力,而碎片具有的角动量将以γ光子发射形式释放出来。由于核的中子发射宽度Γn远远大于γ光子发射宽度Γγ这一事实,因此,裂变碎片的γ光子发射是中子发射后的角动量退激过程。鉴于每次裂变的中子多重性ν和γ光子产额…     

~(252)Cf自发裂变和~(235)U热中子引起裂变的长程α粒子能谱测量

一、引言三十多年前,钱三强、Farwell等相继发现原子核裂变时除分裂成两块碎片外有时还发生三分裂,即伴随发射出另一种轻带电粒子,其中绝大多数是长程α粒子。钱三强根据这种α粒子的能谱和角分布提出它是原子核在接近断裂时刻从断裂点发射出来的。     

~(252)Cf自发裂变中子源的化学回收流程

本文介绍了一个处理起始含量为5微克~(252)Cf的过期~(252)Cf自发裂变中子源的化学流程。主要程序包括:机械去壳; Pd-Cf_2O_3 金属陶瓷丝的溶解;阴离子交换法除 Pd;最后用 HDEHP 萃取色层法分离 Cf和 Cm。实验结果表明:~(252)Cf的回收率大于90％,Cf产品经α和γ能谱鉴定,没有发现其它α和γ放射体的沾污。     

~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变时几个核素裂变产额的绝对测定

引言 在燃耗测量工作中,常应用质量产额曲线峰上的裂变产物核素作为监测体。一般说来,这些核素的裂变产额随入射中子能量的变化不灵敏。但是~(99)Mo的情况比较复杂。文献中~(235)U热中子裂变的产额数据相互符合得较好,但是裂变谱或快堆谱诱发裂变时,数据比较混乱,     

~(252)Cf快裂变室研制

采用甲烷、氩气或其混合气体 ,在 2 52 Cf平行板裂变室极间距 1.0 0至 5.0 0 mm、电压 50至70 0 V的条件下 ,测量了 142 B电荷灵敏前置放大器输出脉冲波形和脉冲幅度谱。 2 52 Cf裂变室中子强度为 2 .0 7× 10 4 s-1,上升时间为 7.69( 1± 9.1% ) ns,裂变碎片探测效率为 98.4 % ,能够清晰分辨裂变碎片和 α粒子信号。     

252Cf自发裂变谱形对中子反射实验数值模拟的影响

针对裂变源中子反射实验中涉及到的中子源能谱问题,选取两套用公式拟合、被普遍认可的252Cf自发裂变能谱,分别将其应用于该类实验的数值模拟中。对实验测点的中子注量及裂变反应率进行了对比研究,结果表明,相对于Maxwell谱,Watt谱能更好地与实验结果符合。     

用^252Cf自发裂变中子源刻度中子探测器效率

使用标准的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ程序计算了几种闪烁中子探测器的效率曲线，同时又用＾２５２Ｃｆ自发裂变中子源中子对效率曲线的低能部分进行了实验刻度。通过实验值对计算值归一把刻度点与计算曲线结合起来，按照实验点的走向修正了计算效率曲线的近阈部分。文章着重叙述实验刻度的技术。     

放化法测定~(252)Cf自发裂变产物的绝对产额

本文使用一个已知裂变率的~(252)Cf源,用铝片捕集裂变产物,将捕集片溶解在含有载体的酸性溶液中,使其同位素交换达到平衡后,用标准放化程序进行分离纯化,制成合适的测量源,求得化学回收率,在已知计数效率的仪器上测定放射性计数率。从而得到35个质量链的绝对产额值,列于表1中。     

放化法测定~(252)Cf自发裂变产物的绝对产额

本文用放化法测定~(252)Cf自发裂变产物35个质量链的绝对产额。研究了~(252)Cf自发裂变产物的质量-产额分布曲线。其轻峰平均质量数为106.39±0.08;重峰为141.82±0.09;平均释放中子数v=3.79±0.12。轻、重峰高度1/10处的宽度分别为26.7和26.8个质量单位,峰谷比≥370。实验结果与文献作了比较。     

中子散射对裂变中子谱测量的影响(英文)

介绍了用飞行时间方法测量裂变中子谱时中子在裂变碎片探测器上和周围材料上散射的影响。对裂变碎片探测器和中子探测器之间空气层及测量室的墙壁上散射的影响,用飞行时间方法进行了测量,也用Monte Carlo方法进行了计算,并对用两种方法得到的结果进行了比较。结果表明,中子散射对裂变中子谱的影响是相当重要的,它能明显地改变裂变中子谱的形状。     

~(252)Cf自发裂变电荷分布研究——~(127g)Sn和~(128)Sn累计产额测定

用放化法首次测定了~(252)Cf自发裂变中~(127g)Sn和~(128)Sn的累计产额,其值分另为(0.0437±0.0021)％和(0.145±0.007)％。~(128)Sn的测量值较Z_p经验模型预报值0.164％偏低,但与A_p~′经验模型预报值0.145％符合很好。这一结果和已有热中子诱发~(235)U裂变时对称区In及其互补元素Tc的实验数据都表明,A_p~′经验模型较Z_p经验模型更好地描述对称区的电荷分布。     

~(252)Cf自发裂变电荷分布研究——~(133m)Te和~(133s)Te分累计产额测定

用放化法测定了~(252)CF自发裂变中~(133m)Te和~(133g)Te的分累计产额,其值分别为FCY(~(133m)Te)=0.533±0.014,FCY(~(133g)Te)=0.291±0.042。计算得到~(133m)Te与~(133g)Te分独立产额比R=3.5,由此导出~(133)Te初始碎块均方根角动量为8.8h。FCY(~(133m g)Te)值与A.C.Wahl的电荷分布系统学预报值在误差范围内一致。N=82中子壳和质子对效应对A=131～141质量区电荷分布没呈现出明显影响。     

41 ^252Cf自发裂变反应的中子与γ光子发射竞争

核裂变是一个复合裂变核在它们的断点形成两个质量数相差不太多的大形变碎片过程。由于弯曲（bending）和扭动（wriggling）激发以及断裂后碎片间Coulomb力引起Coulomb激发，形成的大形变碎片将具有大的角动量。当在断点分离后的碎片回到它们的基态平衡形状时，形变能与它们在断裂前取得的内部激发能一起构成了碎片发射中子的动力。     

~(252)Cf自发裂变电荷分布研究——~(133m)Te和~(133g)Te分累计产额测定

用放化法测定了~(252)Cf自发裂变中~(133m)Te和~(133g)Te的分累计产额,其值分别为FCY(~(133m)Te)=0.533±0.014,FCY(~(133g)Te)=0.291±0.042。计算得到~(133m)Te与~(133g)Te分独立产额比R=3.5,由此导出~(133)Te初始碎块均方根角动量为8.8h。FCY(~(133m g)Te)值与A.C.Wahl的电荷分布系统学预报值在误差范围内一致。N=82中子壳和质子对效应对A=131～141质量区电荷分布没呈现出明显影响。