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气隙扩散蒸馏脱盐技术利用具有大比表面积的多孔介质作为蒸发器,海水在多孔介质内部流动并在表面蒸发,多孔介质起到了强化液体蒸发的作用;但由于多孔介质结构极其复杂,很难使用传统的实验技术从微观水平观测到多孔介质孔隙通道内流体的流动状态以及传热现象。针对此问题采用计算机数值模拟方法,拍摄实际碳化硅泡沫陶瓷CT图片,构建三维模型进行有限元模拟分析。结果表明,多孔介质内流体会优先通过较大孔隙通道。流体在多孔介质表面向环境空气的散热量随孔隙密度增大而增大,孔隙密度从10提高至30 PPI,散热量提高约1.43倍。进口热流体与环境空气温差越大,向环境的散热量越大,孔隙密度在30 PPI条件下,进口热流体温度从49.38增加至68.67 ℃,散热量提高近2.07倍。 相似文献
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纤维过滤器气相流场的数值研究 总被引:1,自引:0,他引:1
基于多孔介质模型对二维纤维过滤器内气相流场进行了数值计算,得到了不同结构(填充密度和过滤器深度)纤维过滤器内的静压分布.为了观察多孔介质模型在研究过滤器流场的适应性,本文还计算了不包括多孔介质模型时,相同填充密度不同纤维排列纤维过滤器内的气相流场.结果表明:基于多孔介质模型时,静压沿着过滤器深度方向线性变化,填充密度越大,初始压降越大.因此,如果多孔介质的粘性阻力系数选择合理,该模型可以应用于计算过滤器的气相流场.但是,该模型并没有考虑过滤器内部纤维排列方式对其内部流场的影响,而实际上,过滤器内部纤维的排列行为将显著影响过滤器的流场和初始压降.因此如果要进一步研究过滤器内复杂的气固两相流,还需进行深入研究. 相似文献
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利用孔隙尺度介观方法对有序排列多孔介质小球的二维填充床进行数值研究。在考虑小球内部的热传导和小球表面的辐射换热基础上,研究空气流入填充床内部时,固体和气体之间热的非平衡性以及局部和整体之间的流动特性。数值计算与实验结果吻合较好。结果表明:在填充床内部,相邻小球之间和整个区域的不同位置均存在热的非平衡现象。当空气流速从0.23~0.63 m/s时,最高温度逐渐降低,但是高温区域的范围逐渐扩大。同时,无量纲速度在填充床内呈阶梯式抛物线变化,其值在0.0~8.3,速度非平衡特性较明显。 相似文献
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含甲烷水合物多孔介质渗透性的实验研究 总被引:2,自引:0,他引:2
为研究多孔介质中甲烷水合物对其渗透性的影响,开发了一套适合在该条件下测量渗透性的实验装置。研究了多孔介质孔隙度与渗透率的关系;用BZ-01、BZ-02玻璃砂模拟多孔介质进行了渗透率测量实验,测试了不同甲烷水合物饱和度下多孔介质渗透率的变化情况。结果表明,多孔介质中甲烷水合物的存在会导致其渗透率急剧下降,饱和度-渗透率曲线呈指数分布。根据实验数据拟合出了渗透率随饱和度变化的经验公式,并将实验数据与渗透率模型进行了比较,发现在实验条件下生成的甲烷水合物符合平行毛细管模型,水合物占据毛细管中心,多孔介质中的流动形成环状流。 相似文献
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针对PIV技术在暂冲式风洞高亚音速平面叶栅流场测量中遇到的示踪粒子投放问题,本研究通过采用高压雾化式粒子发生器以及安装在稳压段前的撒播器,有效地使示踪粒子均匀地与主流混合,并成功对某扩压叶栅在设计攻角下的叶栅流道及尾迹速度场进行测量,获得了进口马赫数从0.3至0.73的二维速度矢量场。为了验证PIV试验结果的可靠性,对叶栅流场进行了数值模拟。结果对比表明:采用PIV技术测得的叶栅中截面二维速度矢量场合理地反映了叶片槽道及尾迹的流动结构,与数值模拟结果较为接近;对于跨、超音速或大攻角下叶栅流场,需考虑是示踪粒子壁面污染对测量的影响。本研究提出的PIV测量技术可应用于基于吸附式、合成射流等流动控制技术的高亚音速叶栅流场的测量。 相似文献
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采用高速摄影仪,对填充和未填充球形多孔介质的矩形T型管道内蒸汽直接接触凝结流型进行了可视化实验研究。研究发现未填充多孔介质条件下存在五种典型凝结流型:间歇凝结、振荡射流、稳态射流、尾部振荡射流和发散射流;填充多孔介质条件下则存在三种典型凝结流型:振荡射流、弹状稳定射流和雾状稳定射流。研究表明:多孔介质对凝结流型及汽羽形状有显著影响;由于多孔介质内部的黏滞阻力和惯性阻力,填充多孔介质的凝结流型类型减少;随着蒸汽流量的增加,凝结流型较快的进入到稳定状态,削弱了蒸汽直接接触凝结汽羽的振荡。 相似文献
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基于二维稳态Navier-Stokes方程、饱和多孔介质Brinkman-Forchheimer Extended Darcy模型和能量双方程模型.对新型太阳能多孔墙的传热与流动特性进行了数值模拟.计算结果表明,降低空气入口流速,可减小空气流动阻力,提高多孔墙的集热效率;附加玻璃通道的太阳能多孔墙可减小长波辐射损失,并且具有收集热空气的作用.这种太阳能集热墙具有较高的集热效率. 相似文献
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