驱动场作用下光子晶体中的光场—原子束缚态

光子晶体中光子带隙的存在导致光场－原子束缚态的存在，该束缚态的性质与镶嵌在光子晶体中原子的个数，原子的能级结构，能级相对光子带隙边缘的位置以及有无驱动场有关，利用求束缚态本征波函数的方法，讨论了光子晶体中一个三能级原子在相干场驱动下，由于光和原子之间的相互作用产生束缚态的性质，分析了在各种束缚态下原子各能级的粒子数布居随驱动场拉比频率的变化，分析结果表明，系统中存在多重束缚态，而且与上能级相对光子带隙的位置有关，当上能级位于带隙外时，只有一个本征束缚态，且原子几乎不能停留在上能级；当上能级在带隙内时，有两个本征束缚态，且两个本征束缚态的性质截然不同，原子各能级的粒子数布居随驱动场参数变化很明显。     

光子晶体中光场——原子束缚态

目前文献多采用一种近似表达式来表示光子带隙附近的色散关系,而远离光子带隙区域时该式并不适用。完善了光子晶体中光场色散关系的近似表达式,给出一种适用于整个频域范围内的色散关系近似表达式,克服了积分只能限制在光子带隙附近的困难。光子 晶体中原子的自发辐射呈出现一些新的性质,提出一种简便的方法,即求系统本征值的方法来确定光子晶体中的光场－原子束缚态。在新的色散关系下,用求解系统本征值的方法讨论了光子晶体中单个二能级原子的自发辐射形成的光场－原子束缚态的性质。结果发现束缚态的性质与原子的能级跃迁频率相对光子带隙边缘频率的位置有关。     

光子晶体中光场-原子束缚态

目前文献多采用一种近似表达式来表示光子带隙附近的色散关系 ,而远离光子带隙区域时该式并不适用。完善了光子晶体中光场色散关系的近似表达式 ,给出一种适用于整个频域范围内的色散关系近似表达式 ,克服了积分只能限制在光子带隙附近的困难。光子晶体中原子的自发辐射呈现出一些新的性质 ,提出一种简便的方法 ,即求系统本征值的方法来研究光子晶体中的光场 -原子束缚态。在新的色散关系下 ,用求解系统本征值的方法讨论了光子晶体中单个二能级原子的自发辐射形成的光场 -原子束缚态的性质。结果发现束缚态的性质与原子的能级跃迁频率相对光子带隙边缘频率的位置有关。     

光子晶体中Ξ型三能级原子的光场-原子束缚态

光子晶体中光子带隙的存在使得频率在带隙内的光无法通过光子晶体 ,镶嵌在光子晶体中的原子的自发辐射必然不同于在均匀介质中原子的自发辐射。关于二能级原子和V型三能级原子在光子晶体中的自发辐射已有文献报道 ,采用的方法是用拉普拉斯变换求解薛定鄂方程。用求系统本征值的方法讨论了光子晶体中单个三能级原子的自发辐射。讨论的模型为Ξ型三能级原子。由于光的局域化 ,两个上能级的粒子数布居取决于两个上能级之间跃迁频率相对于光子带隙边缘频率ωc 的大小 ,当两个上能级之间跃迁频率位于带隙内时 ,两个上能级的粒子数布居出现了反转。这一性质区别于V型三能级原子在光子晶体中的自发辐射     

光子晶体中三型三能级原子的光扬—原子束缚态

光子晶体中光子带隙的存在使得频率在带隙内的光无法通过光了晶体,镶嵌在光子晶体中的原子的自发辐射必然不同于在均匀介质中原子的自发辐射。关于二能级原子和V型三能级原子在光子晶体中的自发辐射已有文献报道,采用的方法是用拉普拉斯变换求解薛定鄂方程。用求系统本征值的方法讨论了光子晶体中单个三能级原子的自发辐射。讨论的模型为三型三能级原子。由于光的局域化,两个上能级的粒子数布居取决于两个上能级之间跃迁频率相对于光子带隙边缘频率ωc的大小,当两个上能级之间跃迁频率位于带隙内时,两个上能级的粒子数布居出现了反转。这一性质区别于V型三能级原子在光子晶体中的自发辐射。     

克尔介质中光场与耦合双原子相互作用系统原子布居数的时间演化特性

研究了存在克尔介质时,双模光场与耦合二能级原子相互作用系统粒子布居数的时间演化规律,讨论了克尔介质与双模光场的耦合强度X、初始平均光子数n0和原子的初态对粒子布居数时间演化的影响.     

光场与V型三能级原子依赖强度耦合相互作用系统的原子布居的时间演化

利用全量子理论,研究了单模光场与Ⅴ型三能级原子依赖强度耦合的相互作用系统中原子布居的时间演化特性.采用数值计算的方法讨论了初始场平均光子数和失谐量与原子布居的时间演化关系.     

光子晶体光纤液体传感器过渡区光场传输特性

采用有限元方法,通过数值模拟来研究用于液体光纤传感器的全反射型光子晶体光纤中的光传输特性．针对灌输液体后,光子晶体光纤过渡区呈现的双层环形结构进行分析,在所提出理论计算模型的基础上,给出了不同结构下的模场分布,讨论各参量对模场面积和能量分布的影响．研究结果表明,灌输液体后,光场要经历一个扩散后再集中的过程;在浸润凹液面处,模场面积和能量分布是随着凹面处内环半径的递增而逐渐集中的,而非浸润凸液面处模场面积则集中的更快;光纤中的光传输特性也受灌输液体的性质影响．这些都为光子晶体光纤液体传感器的设计提供了理论参考依据．     

对单模光场与二能级原子相互作用系统量子场熵演化的再研究

利用全量子理论,研究了单模光场与二能级原子相互作用系统的量子场熵演化规律．利用MATLAB进行数值计算,讨论了光场的平均光子数〈n〉、光场．原子之间的耦合系数g对量子场熵演化规律的影响,得到了相应的结论     

原子玻色-爱因斯坦凝聚与单模光场相互作用系统的保真度

利用格子液体方法对二能级原子玻色-爱因斯坦凝聚与单模光场相互作用系统的哈密顿量进行了改进,并且研究了初始光场的平均光子数、光场与原子间的相互作用强度,以及光场的圆频率对二能级原子玻色-爱因斯坦凝聚与单模光场相互作用系统的量子态保真度的影响。结果表明,二能级原子玻色-爱因斯坦凝聚单模光场系统的保真度呈现崩塌回复现象,初始光场的平均光子数越小,系统的保真度越好;光场和原子间的相互作用强度和光场的圆频率对系统的保真度没有明显的影响。     

磁场对非寻常超导体小晶体的作用

研究了外磁场作用下的小晶体序参量的各种模式配对破坏效应。对于偶和奇宇称超导体的小晶体，磁场的作用具有定性的差别，并具正常和超态的转变可以是一致的。     

外加横向磁场下Bridgman法生长HgCdTe晶体的实验研究

介绍了自行研制的可以施加横向磁场中的垂直Ｂｒｉｄｇｍａｎ法晶体生长装置，该装置磁场强度可在０－０．６Ｔ范围内连续调节，生长区温度梯度达４０－７０℃／ｃｍ，不同磁场强度下进行了ＨｇＣｄＴｅ晶体生长实验，通过测量分析， 轴赂和径向组分分布的变化与磁场的关系，实验结果表明，由于磁场对熔体中热对流以的作用，尤其是横向磁场怀流甩的相互作用，在一定程度上改变生长界面的形状，从而改善ＨｇＣｄＴｅ晶体径向组分分布     

纳秒光脉冲在光子晶体光纤中产生的超连续谱

研究了纳秒脉冲在光子晶体光纤中的演化和传输.利用纳秒激光器产生脉宽为65ns、重复频率为150 kHz光脉冲,泵浦25 m的光子晶体光纤,获得了输出功率为0.76W、整个光谱范围超过1200 nm的超连续谱.在光谱展宽的初始阶段,光谱的展宽来源于调制不稳定性效应.随着泵浦功率的增加,发现四波混频效应对光谱短波部分的展宽起作用,受激拉曼散射效应对光谱长波部分的展宽起作用.     

高功率激光驱动高压状态方程绝对测量的实验研究

综合了近年来国内外高功率激光驱动高压状态方程参数绝对的进展,并对各种方法的优缺点进行了分析,最后根据最近的理论与实验研究指出其中一种方法－三台阶法的关键所在。     

应用载流线圈的费曼模型再谈非均匀磁场对载流线圈的作用

应用载流线圈的费曼模型推导了任意载流线圈在非均匀磁场中所受作用力及力矩的公式.     

高阶微商场论中正则形式的Ward恒等式

从高阶微商系统在相空间中Green函数的生成泛函的变换不变性出发,分别导出了正规系统和奇异系统正则形式的Ward恒等式.给出了与CS理论等价的推广形式的量化,在广义Coulomb规范下,泛函积分量子化中不出现Faddeev-Popov鬼粒子场.将正则形式Ward恒等式初步应用于上述系统,得到了场的传播子和正规顶角之间的某些关系.     

液压系统过渡状态下非恒定流频率特性的数值分析方法

本文从液压系统的组成、结构及工作工况特点出发，对液压系统过渡状态下非恒定流的频率特性提出了适合于计算机处理的数值计算模型。通过应用实例，数值计算结果较好地吻合了实测结果，从而为液压系统的计算机辅助设计、性能评估与预测，提供了快速、经济、有效的方法。     

矩形件自由压缩滑移线场的数值解

针对换形件自由压缩的情况，给出滑移线场节点坐标和变形力的计算公式，并用计算机进行数值求解，绘制出滑移线场和应力分布曲线，对滑移线解法的应用提供了方便．     

《用冲击法测螺线管轴线上磁感应强度》实验中螺线管及探测线圈的设计与改进

对《用冲击法测螺线管轴线上的磁感应强度》实验中使用的螺线管及探测线圈进行了重新设计和改进,教学效果良好。对测试数据进行了误差分析及计算。