氮分子激光器运行时场强与压强比最佳值的讨论

氮分子在紫外光谱区的激光作用。发生于三重态能级第二正带系统之间的跃迁(C~→B~3g)。在这类激光器中,上、下能级的激发。主要是(?)电子与基志氮分子直接碰撞实现的。从基志到各三重态能级的激发几(?).与碰撞电子的能量有关。当电子具有某一恰当的能量时,某一能级的激发几乎达到最大。在其它或大或小的电子触量值之下。该能级的激发几乎都将减小。这种激发几乎也可用有效激发截面来表示。D.C.Cartwryght对氮分子六个三重态能级的有效激发截面与电子     

磁约束放电CO激光模型的研究

建立了磁约束放电 CO激光的模型。在该模型下分析、计算了 CO气体放电系统电子的能量分布函数 ;CO分子的电子碰撞激发速率 ,CO分子各振动态的布居数分布和对应的小信号激光增益系数。研究表明 ,由于磁场的加入 ,在对应 CO分子振动态电子碰撞激发截面的能量范围内电子数有较大的增加。CO分子的电子碰撞激发速率提高。CO分子各振动能级均获得更大的布居数和激光小信号增益。     

类氖钼基态到（n＝3，4）88个能级的碰撞强度

采用“快速”扭曲波方法和程序ＭＣＤＷ（九）,计算了类氖钼基态到８８个（ｎ４）激发态能级的电子碰撞激发截面,并与国外完全相对论理论数据进行了详细比较,一般差别在１０％左右,表明作者发展与建立的一套方法和程序不仅实现了“快速”计算而且有相当高的精度。     

荧光池的设计

目前,研究气体分子振动弛豫的一个有效方法是激光诱导荧光技术。该方法是用激光选择激发分子的某一振动能级,由于气体分子之间的碰撞产生能量转移,使分子其他振动能级     

Rb(5D,7S)+H2→RbH+H光化学反应截面的测定

研究了在Rb-H2混合样品池中产生的Rb(5D,7S) H2→RbH H光化学过程,RbH分子是由Rb(5D,7S)原子与H2间的三体碰撞反应产生的。利用双光子吸收将Rb(5S)基态原子激发到5D或7S态,荧光中除由泵浦能级发射的直接荧光外,还包含有由于碰撞转移而产生的敏化荧光,相对荧光强度给出了能级布居数之比。解速率方程组,得到5D→7S和7S→5D碰撞转移截面分别为(6.9±1.4)×10-17和(2.1±0.4)×10-16cm2,Rb(5D) H2→RbH H和Rb(7S) H2→RbH H的反应截面分别为(4.3±1.1)×10-17和(5.8±1.5)×10-17cm2。7S与H2反应活动性大于5D与H2反应的活动性。     

n型LEC-GaAs中E_5能级的研究

本文采用DLTS及光电容技术对n型未掺LEC-GaAs材料中的深中心进行了研究.通过对E_5能级阈值附近光电离截面谱的温度效应的分析,提出了此能级向导带的电子发射存在两步光热激发过程的模型,算出激发态位于导带下23meV处.用多声子过程解释了E,能级光阈值能小于热激活能的现象.     

强红外场下CrO_2Cl_2电子态的反弛豫

用TEA CO_2激光器的R28支线激发铬酰氯(CrO_2Cl_2)分子的某一振动能级,可观察到该分子的电子态荧光。定性地分析了荧光信号的动力学过程,指示经过多次碰撞后,分子较低振动态的能量向上传递到电子态是完全可能的。     

S_2（B~3∑_u~－─X~3∑_g~－）态电子碰撞激发截面

理论上计算了Ｓ２Ｂ－Ｘ态电子碰撞激发截面，得出电子碰撞非谐振激励特性，并从实验上加以验证。     

ZnH分子的激发光谱和荧光光谱

ZnH分子的形成及能级 ZnH是一种不稳定分子,可以如下产生:先用307.6nm激光使锌原子由基态泵至亚稳态4~3P_1;此亚稳态原子与H_2分子碰撞截面很大,约为2nm~2;结果Zn4~3P_1原子激发能用来打断氢分子键,形成处于基态的ZnH分子。 Zn(4~3P_1)+H_2→ZnH(x~2∑~+)+H     

电子与类锂离子2s－2p碰撞激发截面

用多通道量子数亏损理论，从精确的类被离子能谱数据推算出低能电子与类锂离子Ａｌ１０＋和Ｓｉ１１＋的２ｓ－２ｐ碰撞激发截面和碰撞激发速率，并与用Ｍｅｗｅ的内插公式计算得到的结果进行了比较，计算结果表明两者差别在百分之五以内。比较可靠的低能电子与类锂离于碰撞激发截面数据对于复合泵浦类锂离子软ｘ射线激光和受控聚变研究具有重要作用。     

钾7S态与基态铷原子的碰撞能量转移

在Ｋ－Ｒｂ混合蒸气中，使用Ｋ光谱灯和染料激光器，将Ｋ原子二步激发到７Ｓ态，用荧光法测量了过程Ｋ（７Ｓ）＋Ｒｂ（ＳＳ）→Ｋ（４Ｓ）＋Ｒｂ７２ＤＪ的碰撞转移截面。Ｒｂ７２ＤＪ对Ｋ７Ｓ的荧光比中含有Ｒｂ７２Ｄ能级混合的影响，第二个实验可以消除这个影响，利用Ｒｂ光谱灯和染料激光器产生Ｒｂ７２Ｄ３／２态，探测Ｒｂ７２Ｄ５／２对Ｒｂ７２Ｄ３／２的荧光比。在Ｔ＝４２５Ｋ时，得到Ｋ７Ｓ→Ｒｂ７２ＤＪ激发转移截面（１０－１４ｃｍ２单位）分别为２．０８±０．７７（＝３／２）和２．８６±１．０６（Ｊ＝５／２）。     

CO电激励气动激光器的初步实验研究

CO激光器中起主导作用的动力学机理是:被电子振动激发的CO分子通过迅速的VVT交换碰撞形成振动能级粒子数高度激活的非玻尔兹曼分布,以致在一定的振级之间形成部分反转.     

Rb(52DJ,7S)+Rb(5S)间的碰撞能量转移

利用脉冲激光双光子激发Rb(5S)到Rb(5DJ,7S)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Rb(SDJ,7S)+Rb(5S)的碰撞能量转移过程.利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Rb(5S)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度的测量,得到了Rb(5D5/2)→Rb(5D3/2)精细结构转移截面为(3.7±0.9)×10-14cm2.而测得的碰撞转移到Rb(5DJ)以外态的截面是Rb(5D)→Rb(7S)转移截面和碰撞能量合并逆过程截面之和,还可测得Rb(5D)→Rb(7S)的碰撞转移截面为(1.6±0.4)×10-16cm2,故Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P)的截面分别为(3.1±1.2)×10-14cm2(对J=5/2)和(2.0±0.6)×10-14cm2(对J=3/2),5DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程(即Rb(5DJ)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P))猝灭.     

钠共振线的自增宽和3~2P_(3/2,1/2)能级间的碰撞转移率

本文用实验方法确定钠D线的共振自增宽率系数K_(br)和钠的二个精细结构能级(3~2P_(3/2,1/2))与基态钠原子碰撞而产生的激发转移率.这个过程可用Na(3~2P_(3/2))+     

Ho~(3+)离子及HoP_5O_(14)晶体的光谱性质

根据HoP_5O_(14)的吸收光谱和荧光光谱,用Judd-Ofelt理论计算了Ho~(3+)的强度参数.并计算了激发能级的辐射跃迁速率、辐射寿命、荧光分支比和积分发射截面等光谱参数.     

通过激发转移和碰撞能量合并研究Rb 52P精细结构混合

利用单模半导体激光器激发Rb原子到5P3/2态,将Rb空心阴极灯发射的6D5/2→5P3/2的629.8 nm线作为吸收线.测量5P3/2态原子密度,由测得的激发态原子密度结合荧光强度比,得到能量合并过程Rb(5P3/2) Rb(5P3/2)→Rb(5D) Rb(5S)的碰撞截面为(5.0士1.9)×10-14cm2.利用荧光法测量了Rb52P精细结构碰撞转移截面.直接荧光是由5P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(5P3/2→5P1/2)=(3.0土0.9)×10-15cm2.碰撞能量合并速率系数比精细结构混合率大一个数量级,与其它实验结果进行了比较.     

其他

在能和不能被激发的两种气态粒子混合体系中,把激光调谐到激活粒子Doppler加宽谱线的红翼或兰翼,激发态粒子具有一定选择速度,而且碰撞截面增大。在与不能被激发的那种粒子碰撞时,所受阻力大于其处于基态时的     

Ho3+在氟氧化物玻璃陶瓷中的光谱性质

根据 Ｈｏ掺杂的氟氧化物玻璃陶瓷的吸收光谱，用 Ｊｕｄｄ－Ｏｆｅｌｔ理论计算了强度参量，并由此计算了激发能级的自发辐射跃迁速率、辐射寿命、荧光分支比和积分发射截面等光谱参量．     

硷土金属原子的多步共振光电离研究

原子、分子的激光多光子电离光谱学是近年来发展起来的研究原子、分子物理的新领域。原子内部能级之间的光激发、光电离以及自电离态能级等的研究和光电离截面的测量,是原子、分子物理中非常感兴趣的问题之一。同时也是激光物理、天体物理、等离子体物理等其它领域的研究所感兴趣的课题。在激光分离同位素的研究中,最关键的问题是能否找到     

基于PID技术的深能级光离化截面测试方法

在分析GaN中深能级中心与入射光子问相互作用的基础上,提出了一种基于PID(prortional-integral-deriva-tive)技术的深能级中心光离化截面的测试方法.在针对分子束外延生长GaN材料的光离化截面测试中,使用该方法得到的测试结果同Klein等人报道的HEMTs器件中光离化谱吻合较好,表明基于PID技术的深能级中心光离化截面测试方法能够精确地测试GaN材料中深能级光离化截面.与现有技术相比,该方法的优点是操作方便、测试相对准确,可作为一种缺陷"指纹"鉴定的新方法应用于GaN材料的深能级研究中.