二次谐波内腔振荡效率的提高

研究了调QYAG:Nd激光器二次谐波内腔振荡过程的效率。实验表明,转换效率可以借助利用空气隙的色散性能来提高。提出提高转换效率的方法,而勿需在腔内加附加的光学元件。     

Nd:YAG激光器的高功率二次谐波发生

在1.064微米Nd:YAG激光器腔内用非线性材料Ba2NaNb5O15(BNN)做为二次谐波发生可产生0.532微米TEM00模2.2瓦的连续波功率。本文评述了生长高质量掺钕钇铝石榴石(Nd:YAG)晶体的生长技术、系统设计和特性、内腔二次谐波发生(SHG)和有关实验的分析。     

激光内腔二次谐波产生的有效方法

资料作者报道用空气色散法来提高光二次谐波的产生。本文报道用激光内腔技术获得的实验结果。实验装置示于图1。激光腔由反射率为100％的两面反射镜M_1M_2组成,尤其是M_1反射镜在基波和二次谐波两种波长下反射率均为100％。格林棱镜对于二次谐波在空气隙下用作S偏振光的全反射并且由腔内发射出去,对于基波作为p偏振光透过。     

Nd:YAG激光器和二次谐波

在固体激光物质中,以 Nd~(3+)为激活离子的钇铝石榴石(Y_3Al_5O_(12),简称为 YAG)有可能在室温下进行连续振荡。Nd:YAG激光器的搌荡效率比其它固体激光器高得多,输出功率也高。由于有这些优点,因而实用价值大。作为通信、加工,分光等各方面的光源,甚为人们注意。     

光学二次谐波发生和参量振荡

1.引言电磁辐射通常在线性介质中传播会引起一种极化,并与感应它的电场成比例。本文讨论若干类晶体中一些重要的非线性介电特性,其中除线性响应外,电场产生的极化与场的平方成比例。下面将会清楚,非线性响应可引起不同频率的电磁场间能量的交换。这种现象的两     

铌酸锂二次谐波发生元件

松下电器产业公司所属半导体研究中心，在铌酸锂晶体上，采用集成光路技术制成质子交换光波导，开发成功可将激光波长缩短至1/2的高效二次谐波发生元件。     

利用棱镜耦合器的双通内二次谐波发生

本文报导有关双通内二次谐波产生的实验研究,并利用新的棱镜技术从腔内耦合总的二次谐波。利用熔凝石英棱镜的色散,可以从腔内耦合出在LiIO_3晶体两个方向所产生的二次谐波。研究表明,空气色散和镀有基模和谐波反射层的反射镜的相位偏移,可以在倍频晶体内以相位略微不匹配的条件进     

CDA和CD~*A的二次谐波发生

目前有许多非线性晶体可用来高功率激光器的高效率谐波发生,其中最成功的算是砷酸二氢铯(CDA)和砷酸二氘铯(CD~*A)晶体。这两种晶体都具有高的损伤阈值,而且它们的线性光学特性允许钕激光器90°相匹配二次谐波发生。CDA的非线性光学常数研究已有报导,但CD~*A的非线性光学常数目前尚未测量。本文报导有关CDA和CD~*A 5321埃二次谐波发生的详细实验。采用量子工艺公司的CDA和CD~*A,据估计CD~*A中的氘含量约为99％。用     

KNbO_3电光偏转器

分析了ＫＮｂＯ３晶体的电光性质，利用电光张量系数γ３３加工成电光偏转器，偏转梯度电场由四个柱面电极产生。实验结果表明，在结构参数、通光口径及其它条件均等同的情况下，该器件的基本品质因子约是ＬｉＮｂＯ３电光偏转器的２倍。     

LD抽运Nd∶YAG激光器声光调Q高效内腔谐波转换

报道了一台半导体激光器 (LD)抽运的声光调Q高效内腔谐波转换Nd∶YAG激光器 ,当注入抽运功率为 12W时 ,声光调Q的基频波 (1 0 6 4μm)输出平均功率为 2 6W ,采用内腔倍频技术 ,在简单腔情况下 ,二次谐波 (5 32nm)输出平均功率达到了 2 1W ,光 光转换效率分别达到 2 1 7%和 17 5 %。     

LD抽运Nd:YAG激光器声光调Q高效内腔谐波转换

报道了一台半导体激光器(LD)抽运的声光调Q高效内腔谐波转换Nd:YAG激光器,当注入抽运功率为12W时,声光调Q的基频波(1.064 μm)输出平均功率为2.6 W,采用内腔倍频技术,在简单腔情况下,二次谐波(532nm)输出平均功率达到了2.1 W,光-光转换效率分别达到21.7%和17.5%.     

掺镁LiNbO3的二次谐波实验

本文报道二种掺镁LiNbO3曲二次谐波实验结果并对有关问题进行初步讨论。     

关于连续波Nd:YAG激光及其二次谐波的相干性研究

本文对相干程度、测量方法及有关实验进行了理论分析。通过对由激光照明的干涉计条纹可见度的测量,对Nd:YAG激光基波和二次谐波的时间相干进行了研究。对于基波,其实验结果与理论非常一致。对于二次谐波(0.53微米),做为光路长度差的函数而测出的条纹可见度还呈现一种5～9种模的多轴模特性,并产生约22厘米的相干长度,此相干长度可定义为可见度曲线的最大值二分之一时全宽度。     

单向二次谐波输出

一、基本装置和原理图1所示装置是洛克希德导弹和空间公司研制成的用于由Nd:YAG激光器的内腔倍频获得单频单向二次谐波输出。就图中几何形状和边界条件而言,对1.6和0.53微米辐射的无限平面波的非线性互作用研究结果表明,单向二次谐波总功率取决于下式:P_2 (l_c)∝4B~2l_c~2sinc~2(ΔKl_c/2)×cos~2(ΔKl_c/2+φ_2/2-φ_1)(1)式中sin CX=sin X/X,B=μ_0ω_2~2E_1~2/     

高效产生二次谐波

美国亚利桑那大学光学科学中心的G. I. Stegeman和C. Liao对用MNA薄膜——一种已知的效率最高的非线性光学材料——在可见光区高效率地产生二次谐波的条件作了数值模型的描述。在提出的方案中，MNA的高折射率色散用厚度色散补偿(在考虑的最佳情况下)，预期总的倍频效率为8.6%,1.06微米光束的起动功率为100毫瓦。这种技术对用半导体激光、静电印刷和卫星对水下通讯的大电子显示器（发光二极管)，红外光源产生可见光束可能是重要的。     

掺钕钇铝石榴石激光器二次谐波辐射的内腔振荡和同时调制

在非线性晶体置于交流电场时,通过同步角的改变可以实现激光器二次谐波辐射的同时振荡和调制。但是,当电场值很大时(KDP型晶体,约几十千伏/厘米,LINbO_3约几千伏/厘米)相匹配条件明显破坏。只有在过渡到居里点附近的温度区。才有可能降低必要的电场强度,然而实际上这是不允许的。内谐振腔法是能够降低调制信号控制电压实现激光器辐射二次谐波振荡和辐射调制的最有效的方法。     

二次谐波发生用可调温杜瓦瓶的设计

对于连续、锁模和腔倒空染料激光器来说,需要高效率地调谐到紫外光,和用角调谐或现有温度调谐系统不容易获得的波段。本文设计一种温度可调的杜瓦瓶,可以冷却和加热二次谐波发生的晶体,温度从100K到393K可调,温度稳定性优于±0.02℃。在致冷剂容器和铜框之间连有热漏管,铜框内有用直流比例温度控制器控制的加热器。     

Ti∶Mg∶LiNbO_3晶体70%转换效率的二次谐波发生

本文报道用提拉法生长的掺钛掺镁铌酸锂晶体(Ti∶Mg∶LiNbO_2)用于Q开关Nd:YAG激光器1.06μm辐射的腔外倍频,在单通情况下得到了高达70％的转换效率;而在双通情况下,转换效率为81％。     

KNbO_3∶Fe自感相干光振荡

本文报道光折变晶体KNbO_3∶Fe线型腔中自感相干光振荡的实验观察研究,在线型腔透过率P=0.28时,分别测量了振荡光I_A~′,相位共轭光I_(PC),相位共轭反射率R_c,振荡光建立时间常数τ_(ob)相位共轭光建立时间常数τ_c与入射光I_P的依赖关系。当I_P=7.8W/cm~2时,测得最大的反射率R_c=1.6％和振荡光I_A=2I′_A=1.0W/cm~2。     

泵浦波动对二次谐波发生和参量放大的影响

本文研究了泵浦波相位和幅度波动对二次谐波发生和参量放大的影响。求得了强度和线宽的表达式。在非相干区,二次谐波的强度正比于互作用长度(L)及线宽△ω～1/L。在参量放大中,噪声泵浦更起作用。产生的信号波和闲置波的线宽随互作用长度增加而变窄。