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设计了一种基于电磁超材料的抗干扰天线.该抗干扰天线由矩形波导腔体,铺设于波导腔体底部宽边的电磁超材料以及位于波导腔体上部宽边的辐射缝隙构成.当电磁超材料表现为完美电导体时,该抗干扰天线同传统波导缝隙天线类似,可高效辐射电磁波.当电磁超材料表现为完美磁导体时,该抗干扰天线的性能与带阻滤波器相似,可抑制特定频段的干扰电磁波.该抗干扰天线实现了天线与滤波器的高度集成,结构紧凑.仿真与测试结果显示该抗干扰天线在工作频段具有良好的辐射特性,同时对干扰频段电磁波的抑制可达40 dB. 相似文献
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基于非挥发性相变材料GexSbyTez(GST),设计并仿真了两种典型的微波可调超材料器件。结构由刻蚀在玻璃基底上的铜开口谐振环(Split-Ring Resonator,SRR)构成,GST薄膜镀在SRR环开口处。在特定的诱导条件下,相变材料GST将在非晶态和晶态之间产生可逆且相对稳定的转换,并由此获得电磁参数的显著改变,实现超材料器件的可调节。仿真中获得了调制深度为81.09%的可调微波超表面;吸收强度为99.67%的可调吸波器,且通过改变GST薄膜厚度,实现吸收强度由完美吸波到24.50%的连续可调节。本研究为微波可调超材料器件提供了一个新的实现机制。 相似文献
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文章设计了一种基于介质谐振器的新型混合左右手结构。该结构由工作在横电模式TE的介质谐振器嵌入到平行平板波导中组成。数值分析表明:工作频带为12 GHz~14 GHz,在13.15 GHz频率下相移为零。该结构在整个通带内插入损耗低于0.6 dB,同时具有极低的通带波纹,表现出了良好的传输特性。与普通的混合左右手结构相比,其结构简单,插入损耗较低,在高频时导体损耗也较低,在超级透镜、天线等领域具有很好的应用前景。 相似文献
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为使超材料结构在大功率微波下更稳定地工作,本文介绍的超材料结构由双层打孔金属板构成,不同于常见的由介质基板构成的超材料结构.通过采用散射参数反演方法计算发现,超材料结构具有零折射率系数的特性,并对电场场强分布产生一定的影响.为了解该超材料对天线性能的影响,在实验过程中,采用松下2M244-M1型磁控管作为微波源来产生大功率微波,测试结果显示,半功率宽度由28°减小为15°,增益提高了1.7 dB. 相似文献
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对滤波筒式圆波导旋转关节进行了理论分析,并结合设计经验给出了各项结构尺寸的计算公式,然后,借助微波电磁场仿真软件HFSS对这些结构尺寸的数值做出修正,最后,通过一个C波段旋转关节的设计实例,验证了本文所述的仿真设计方法的有效性。 相似文献
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微波吸收材料电磁参数的计算机辅助测量 总被引:1,自引:0,他引:1
微波吸收材料的电磁参数在评价吸收剂性能时是一个重要指标。参数重建于电磁逆散射问题,而传统的阻抗方法仅利用“正好足够”的测试数据来获取电磁参数,未能利用“冗余”数据对材料的电磁性能作综合评定。本文介绍结合网络参数的多点测量阻抗的优化方法,在测量线上实现了电磁参数的自动测量。文中给出了标准样品和吸收材料的实测结果。 相似文献
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提出了一种基于Dirac半金属层的具有四个方孔谐振器的超材料波导,其波长范围为800~1100nm。 在共振波长842nm,921nm,1010nm和1061nm处分别获得四个透射峰(70%,61%,72%和63%)。 这些透射峰源自于分布在主腔和腔1、2、3或4中的磁场的干涉增强作用。通过将费米能量从50meV增加到70meV,可以增加四个透射峰并将其转移到更短的波长。 所提出的超材料波导可能在纳米级滤波器,开关或折射率传感器中应用。 相似文献
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研究了含各向异性左手材料的劈形平面波导TE振荡模的传输特性.首先,从麦克斯韦方程组出发,得到该模的色散方程、反射系数方程、传输系数方程以及功率损耗方程.然后,根据这些方程画出了相关特性曲线并对这些曲线进行了仔细分析,研究发现:(1)当模阶数m=0,1,2时,TE模的有效折射率具有较大的值,且随着波导长度的增加而快速减小;(2)TEo模具有超大的反射系数,最大值接近0.967;(3)TEo模传输系数总是小于等于1.2×10-3;(4)当劈形波导斜率k=0.01时,其功率损耗大于等于0.998,而且,当频率为5.0 GHz时,功率损耗仍大于等于0.98. 相似文献
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介绍了波导微波泄漏检测系统的原理,并对其中的幅度测量单元、显控单元的组成和实现作了详细的阐述。 相似文献