~(122)Cs与~(136)La高自旋态研究

由于质子与中子不同的形状驱动效应影响,A=130缺中子核区的核在高自旋态下可呈现丰富多彩的核结构特性,如形状共存、扁椭形变、旋称反转、手征二重带结构等。对双奇核122Cs与136La进行了高自旋态研究,目的是在122Cs中寻找手征二重带,在136La中研究旋称反转与扁椭形变特性。实验     

X-rays Production by 15-55 MeV Carbon Ions Striking Metal Surfaces

A-100区奇奇核存在着丰富的核结构信息，例如形状共存、三轴形变、带终结以及磁转动带与手征二重带等。在前人的实验结果中，^112In的高自旋态信息很少，仅观测到10ˉh。本次实验的目的是为进一步研究^112In的高自旋态结构，并且寻找其可能存在的磁转动带与手征二重带。     

Lifetime Measurement of High Spin States in ^178Os

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。^152Dy（N=86，Z=66）核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中。对于同中子数的^153Ho（N=86，Z=67）和^154Er（N=86，Z=68）也发现了与在^152Dy中相同的3种结构：单粒子结构、SD结构和形变的转动结构。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核，表现出集体性与单粒子性共存的特点。为了研究质子对形状共存的影响，对同中子数核^155Tm（N=86，Z=69）的自旋态结构进行了实验研究。     

缺中子核素^125,127,129Ce的转动带结构

用组态相关推转Nilsson—Strutinsky方法研究了缺中子核素^125,127,129Ce的转动带结构，讨论了转晕带的旋称劈裂和核的形状，转晕带形状均是近轴对称的。^127,129Ce在同一个组态中可能有形状共存。理论指出，即使对于无三轴形变核，也有可能出现较大的旋称劈裂。     

~(196)Tl能级结构的研究

正A～200区奇奇核存在着丰富的核结构信息,如形状共存、三轴形变、超形变以及磁转动带与手征二重带等。本次实验的目的是进一步研究~(196)Tl的高自旋态结构,并寻找其可能存在的磁转动带与手征二重带。     

奇—奇核^170Ta高自旋态及旋称反转研究

旋称反转（Signature inversion）研究是近年来奇-奇核高自旋态研究的热门课题之一。实验发现,稀土区奇-奇核普遍存在低自旋区旋称反转现象,即出现非优惠的旋称能态低于优惠旋称能态的反常能量劈裂。对这种反常现象有各种理论解释,目前仍无定论。因而,累积更多的实验成果,揭示其系统规律对澄清理论分歧是十分有益的。为此,在HI-13串列加速器上以能量为97MeV的19F束通过155Gd（19F,4n）170Ta反应研究了170Ta的高自旋态能级结构。将前人建立的3个转动带分别推向更高自旋态（图1）。在新建的能级纲图的A带中,增加了能量为311.5、319.5和680.9 keV的3条γ跃迁,并将前人结果中21-到19-的647keV     

^131La形状共存和带终止

A=130核区缺中子变形核对研究高自旋转动带结构特点及平滑带终止特性有着特别的意义。该核区中核的共同特点是:在以100Sn或114Sn为核实的闭壳外,有恰好合适个数的（约10～20个）价核子或价空穴,因而有着非常丰富的转动带结构,如形状共存、带交叉及合适的带终止自旋值（即该带所能达到的最大自旋值）。 131La的高自旋态已经被研究[1,2],最近的实验结果是R.Wadsworth小组用EUROBALL IV在束能量为160MeV时测量核反应100Mo（36S,p4n）的退激γ谱[3]得到。其中,正常形变宇称和旋称为（π,α）=（ ,-1/2）的一条转动带的自旋达到75/2h,这条转动带在I=20h处未测量     

稀土区奇—奇核半退耦带旋称反转形成机制的探讨

近年来,奇-奇核高自旋核谱学,特别是奇-奇核低自旋区旋称能量劈裂异常（通常称为旋称反转（signature inversion））已成为高自旋态研究的热门课题之一。在正常情况下,优惠（favored）旋称能态低于非优惠（unfavored）旋称能态。实验发现,稀土奇-奇核晕带和半退耦带低自旋区普遍存在旋称反转现象,即非优惠旋称能态低于优惠称能态的反常劈裂。对这种反常现象有各种理论解释,目前仍无定论。系统总结该领域的实验现象,揭示其系统性规     

奇质子核^131Pr高自旋转晕态的寿命

探讨质量数A≈130轻稀土核的高自旋态行为对于核结构研究有重要意义。这些核处于从球形向大变形的过渡区,其价中子和价质子分别占据h_911/2)壳的中上部和底部轨道,h_(11/2)中子有使核朝向γ=-60°扁椭球形状的驱动力,而h_(11/2)质子则产生朝向γ=0°长椭球形状的驱动力。因此,A≈130过渡区的原子核基态组态处于长椭球形变和扁椭球形变的竞争中,随着转动频率的增大,这     

The Astrophysical ^8Li（n,γ）^9Li Reaction Rate

质质量数A≈130的轻稀土核处在从球形向大形变的过渡区，其价中子和价质子分别占据h11/2高j壳的中上部和底部轨道，产生不同γ的形状驱动力。这些过渡核的基态组态存在长椭球形变和扁椭球形变的共存，而在高自旋时出现集体运动和粒子激发之间的竞争。理论预言，随着转动频率增大呈现由软γ趋于三轴形变，发生形状变化。     

^106Ag高自旋态研究

A≈110区原子核高自旋态表现出许多非常有趣的核结构现象。如单粒子运动与集体转动,形状共存与演变,磁转动,特别是最近理论与实验上都证实了这一核区还存在手征二重带。为了开展这方面的系统研究,我们对106Ag的高自旋态进行了实验研究。 实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上进行。通过重离子熔合蒸发反应100Mo(11B,5n)106Ag来布居106Ag的高自旋态,11B束流能量为60 MeV,100Mo靶厚2.5 mg/cm2,并带有11 mg/cm2的铅底衬。剩余核退激产生的γ射线由14台HPGe-BGO反康谱仪进行γ-γ符合测量,共记录了134×106 个二重γ-γ符合事…     

Level Structure of ^155Tm

原子核轴对称破缺是当前核结构研究最有兴趣的问题之一。许多倍受关注的现象，如手征二重带，摇摆运动以及Signature反转等现象都与原子核的三轴形变相联系。此外，寻找在非轴对称破缺基础上进一步发生反射对称性破缺的原子核．非轴对称八极形变核，也是当前研究的热点，此类原子核在重核区还没有一例被证实。     

~(155)Tm核的能级结构

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。152Dy(N=86,Z=66)核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中[1]。对于同中子数的153Ho(N=86,Z=67)和154Er(N=86,Z=68)也发现了与在152Dy中相同的3种结构:单粒子结构、SD结构和形变的转动结构[2]。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核     

近赤道单粒子轨道间耦合导致的Pr核形状的三轴形变

用组态相关推转Nilsson—Strutinsky模型研究了实验测量的奇-奇同位素^126,128,130,132Pr在高自旋时的旋称劈裂，并对其进行理论描述。理论计算结果表明，^126Pr在中等大小自旋值时的核形状是三轴形变的。理论把这三轴形变的形状解释为是由单粒子轨道间特殊的耦合造成的，     

Measurement the Cross-section of ^26Al Interstellar Nucleosynthesis With AMS

在核结构研究中，磁矩有很重要的作用，它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中，核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量，变形核可以从高／轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同，质子顺排导致磁矩增大，而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量，能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此，我们系统测量了^83Y正宇称转动带的g因子。     

Improvement on Microscope Stabilization of Micro-beam Facility

近年来，对A≈100核区的核结构研究中，发现该区存在丰富的核结构信息，如原子核的磁转动、三轴形变、形状跃迁、形状共存和扁椭形变带等。本次实验选择的目标核为^106Ag。在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上，     

A~110核区手征双重带寻找

用重离子熔合蒸发反应布居A～110核区缺中子奇奇核^106,108Ag的高自旋态,分别在这两个核中找到了类似¹⁰⁴Rh中基于πg_9/2 νh_11/2组态的手征双带结构。它们的能级能量、旋称及B(M1)/B(E2)随角动量的变化关系符合手征带的特征。然而,进一步分析发现,¹⁰⁶Ag、¹⁰⁸Ag双带之间的转动惯量及准粒子角动量顺排存在较大差别,说明两者的晕带和伴带所基于的核芯形变与角动量耦合模式并不一致。     

A～100区πg9/2 vh11/2组态带旋称劈裂反转系统学研究

近年来，奇奇核旋称反转研究成为高自旋态研究的热门课题之一。在正常情况下，优惠的旋称能态低于非优惠旋称能态。实验发现，在A～100区奇奇核低自旋态普遍存在旋称反转现象，即非优惠的旋称能态低于优惠的旋称能态。目前，人们提出了各种理论模型来解释此现象，但仍无定论。     

旋称反转——三轴形变原子核转动轴漂移的表现

对于重核的壳模型计算,一种可能的方案是采用变形基和投影技术。这里给出投影壳模型的一个新发展。本工作以三轴形变多准粒子组态为起点,通过三维角动量投影,构造出壳模型空间,将哈密顿量在该空间内对角化。这一新理论使我们对旋称反转这一旧问题产生了新的认识。通过130核区实验的很好再现(图1,2),我们认为,旋称反转是由于在三轴形变情况下,原子核的转动轴相对于内禀坐标系发生了动态漂移。质子中子相互作用以及四极对力仅改变旋称反转的细节而不起重要作用。图2用再现图1的波函数计算的124Csπh11/2?υh11/2带的Ii2(i=1,2,3)随自旋的变化…     

48 ^85Zr高自旋磁转动带g因子测量

磁转动研究是近几年核结构物理研究中一个引人关注的热点研究课题。磁转动是不同于传统形变核转动的一种新的原子核转动形式。在接近球形的核中观察到，在磁转动带带头，中子和质子的角动量矢量互相垂直，产生很大的磁矩。随着激发能或自旋的增加，中子和质子角动量顺排像剪刀闭合那样逐步靠近。g因子是核子角动量顺排和耦合最直接和最灵敏的探针。本工作测定A=80区^85Zr高自旋磁转动带态的g因子，检验质子和中子顺排和耦合及其随自旋或激发能的变化，了解磁转动的物理机制和规律，对磁转动提供直接的实验依据，验证理论模型。