野外γ能谱测量的仪器误差

用野外γ能谱法测量放射性元素含量时,在所有误差中,仪器误差占显著地位。此种误差直接与所用测量设备的结构和测量性能有关,仪器误差包括:校正误差、统计误差、仪器不稳定造成的误差。     

在γ取样中矿石射气扩散对γ强度的影响(Ⅱ)

在γ取样中,如成石的射气系数为10%,有效扩散长度为5厘米(这是常遇到的情况),则因氡气扩散而造成的γ射线强度损失为4—5%。这时如果不进行γ强度的修正,就会使γ取样求出的含量要比真含量偏低4—5%。要进行修正,除了要知道矿石的射气系数α外,还需要知道矿石的有效扩散长度l。但是直到现在,还没有一种简便的求天然产状矿石的有效扩散长度的方法。本文则将介绍一种求矿石有效扩散长度的方法——炮孔法。     

在γ取样中矿石射气扩散对γ强度的影响(Ⅰ)

在铀矿的普查勘探和开采阶段,通常是通过测量坑道中矿石的天然γ射线强度来确定其中的铀含量的。在铀系元素中,放射γ射线的主要元素是氡以后的衰变产物,所以在根据γ射线强度确定矿石中轴含量时,需要进行铀、镭平衡破坏和氡气扩散损失的修正。本文将讨论矿石氡气扩散损失对γ取样结果的影响。     

综合运用射气法和γ能谱法进行放射性异常远景评价的试验

近年来,在普查铀矿过程中人们广泛地应用γ法而较少应用射气法。这是因为γ法较之射气法有许多优点,主要是:(1)可在渍水和沼泽地区,以及岩石碎屑发育、冰碛沉积和常年冻土的地区内开展工作;(2)测出的假异常较少;(3)测量结果的重复性好;(4)工作效率高且简单易行。     

矿层揭露面射气扩散所引起γ强度減弱的計算

众所周知,在镭呈均匀分布情况下,当氧气扩散成稳态时,无限延伸无限厚的矿层中,氧的浓度随深度的变化可由下式决定: 式中N——深度为h处氧的浓度;N_0——无限深处氧的浓度;λ——氧的衰变常数,秒~(-1);K——氧的扩散系数,厘米~2秒~(-1);h——离矿层表面的深度,厘米。在深度h处dv体积内氧浓度的损失为:     

射气的活化作用对γ测量的影响

我们在两个地方的探井中都测到了较高的γ(或β γ)强度,最高达1000伽玛,但样品中轴的含量都很低,约0.02%—0.06%。这种看来相矛盾的结果引起了很多人的注意,许多人都认为这是个“谜”,在较长的时间内,问题始终没有得到答案。我们在此二地做了一些观察,对这现象的初步看法是,井中的γ强度是由氡引起的,是氡的活化作用的结果。对这个现象的     

气-固分离前后裂变产物样品的γ能谱模拟

针对裂变产物气-固分离前后样品测量的预先评估需求,建立了相应的γ能谱模拟方法。采用修改独立产额数据库的方法实现了气-固分离前后裂变产物的活度计算,根据HPGe探测器测量γ能谱的原理推导了γ能峰面积计算公式,进而结合蒙特卡罗模拟软件和Power Builder10.0编程工具编制了模拟程序。利用该程序分别模拟了裂变产物无损测量和气体裂变产物测量能谱,结果与实测能谱基本相符。     

铀的γ能谱测井

【加拿大《采矿与冶金通报》1980年第813期报道】γ能谱测井正在成为铀勘探和评价的重要技术,原因是冲击钴探的费用要比金刚石岩心钻探低,γ测井分析比岩心分析所探测的岩石体积要大。设备和技术的不断改进,使得可靠性增加,结果精度有了改善。然而,当前负责测井工作的人员往往缺     

某新生代盆地射气系数对γ测井影响的探讨

一、地质简况工作区属花岗岩为基底的第三纪断陷盆地。基底花岗岩的上覆层为第三系下含煤组N~1地层。根据岩性特征,由下而上可分为三层:花岗碎屑岩N~(1-1)、砾岩夹砂岩N~(1-(2+3))、砂岩夹煤层及砾岩透镜体N~(1-4)。含矿层位主要为N~(1-(2+3))砾岩底部,次为花岗碎屑岩。     

天然伽玛射线的野外能谱测量

研究岩体中主要元素和微量元素的分布是解决许多地质问题的基础。在大多数情况下,要求对元素的分布作出精确的分析。本文介绍一种轻便的伽(亻马)能谱仪,用它在野外测量岩石中放射性元素的含量,并解决不同的地质问题。岩石中的放射性同位素有许多种,其中只有K和U、Th系的元素是伽玛辐射的主要天然来源。所有这些同位素都放出有着特征能     

γ能谱的数据获取系统

本文介绍了γ能谱测量实验室的数据获取系统,并介绍了为建立该系统而开发的一个通用IBM能信程序软件包COMLAN。该通信程序将建立在微型机上的数据获取系统与大型机(如PDP-11,VAX-11等)相连,一次最多可传送999个获取的谱数据到大型机上做离线处理,使微型机在大型机的后援下,用途更广途泛、使用更灵活。     

基于能谱重建技术的全身计数器γ能谱分析

为提高全身计数器γ能谱分析精度,开展了基于能谱重建技术的γ能谱分析方法研究。首先建立方法的原理框架;然后进行应用实验,使用一台立式NaI型全身计数器测量含放射性的BOMAB人体模型,并通过建模和蒙特卡罗模拟计算测量矩阵;最后使用boosted-Gold算法求解出射能谱,并将结果与Genie 2000软件进行比较。结果显示,boosted-Gold算法在参数p取1～10时能准确重建出理论的核素出射能谱,实现对所有核素的准确识别,且每种核素的活度计算误差均小于10%,这一结果显著优于Genie 2000软件。     

基于LabVIEW与MATLAB的γ能谱合成软件设计

使用探测器阵列测量时,需要将各个探测器得到的能谱进行合成。论文基于LabVIEW和MATLAB的混合编程方法,通过嵌入基于数字信号处理算法的γ能谱合成技术,设计开发了γ能谱合成软件,实现了对γ能谱的自动处理与合成,适用于NaI(Tl)或HPGe探测器阵列γ能谱的合成。     

关于γ能谱测井异常的解释

本文根据对理想情况的分析,模型上的γ能谱测井数据和实际测井经验,提出了对γ能谱测井简单异常和复杂异常进行解释的合理工作方法。所建议的方法为定性γ能谱测井异常到定量评价异常参数提供了可能性。     

基于小波变换的γ能谱分析

为进行γ能谱分析，需要减少、抑制放射性计数的统计涨落。针对常用平滑滤波方法中存在的不足，使用小波变换的方法对复杂的γ能谱进行平滑滤波，获得了令人满意的效果。这更有助于精确找出全部的全能峰的峰位和计算全能峰的面积，使得γ能谱的分析更为精确。     

γ射线康普顿散射的能谱研究

利用10 mCi的137Cs放射源发出的662 keV的γ射线,开展了与铝棒材料的康普顿散射实验。在20°～120°散射角度范围,用NaI(Tl)闪烁能谱仪直接测量获得了散射射线的能谱。简要介绍了实验原理和装置,给出了与实验系统配套的探测效率、峰总比等数据,深入讨论了散射射线能谱的特征,获得了散射能量、散射截面与散射角度的关系,并与理论值进行了比较,验证了康普顿散射理论。最后评述了该种康普顿散射能谱测量的方法。     

吸收体对γ闪烁能谱的影响

吸收体对于γ闪烁能谱的影响表现为随着吸收体厚度的增加，峰康比和峰总比减小。计算了这种影响。通过实验给出了一定条件下，峰康比和峰总比与吸收体厚度间关系的经验公式，讨论了它可能的应用。     

基于LabVIEW的γ能谱降噪处理

介绍了多项式最小二乘拟合与傅立叶变换对γ能谱进行降噪的基本原理,利用LabVIEW语言对能谱数据分别进行了多项式最小二乘拟合法、傅立叶变换法降噪处理,并将两种方法进行了比较.     

关于射气测量的问题

自然界存在的天然放射性元素,例如铀系、锕系和钍系,均按照一定的规律放射α、β和γ射线。为寻找放射性矿床,这些射线(粒子)早被人们所熟悉和利用。γ射线通过物质时,具有较大的穿透能力(对岩石、土壤大约1米左右),人们早在本世纪二十年代就利用这