14.5MeV（n,2n）反应同质异能态截面比的系统学

在实验数据的基础上，使用Ｈａｕｓｅｒ－Ｆｅｓｈｂａｃｈ理论，在一定的假定和近似下进行了１４．５ＭｅＶ（ｎ，２ｎ）反应同质异能态截面比的系统学研究。在３５≤Ａ≤２０９、０≤Ｊｍ≤１６、０≤Ｊｇ≤８范围内，通过获得的系统学参数，可以很好地预言无实验数据核素的１４．５ＭｅＶ（ｎ，２ｎ）反应同质异能态截面比。     

用双屏栅电离室测量快中子（n,α）反应的双微分截面

双用屏栅电离室和多参数数据获取系统建立了一套测量（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）快中子诱发带电粒子反应双微分截面的装置。在北京大学４．５ＭＶ静电加速器上测量了４ＭｅＶ和５ＭｅＶ中子的＾４０Ｃａ（ｎ，α）＾３７Ａｒ反应的能谱和角分布以及５ＭｅＶ中子的微分截面。实验结果表明整个系统工作正常，用于研究（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）反应是合适的。     

~（152）Sm的22－1019keV能区中子俘获截面的测量

在４．５ＭｅＶ静电加速器上．利用７Ｌｉ（ｐ，ｎ）７Ｂｅ和Ｔ（ｐ．ｎ）３Ｈｅ反应作为中子源，在２２－１０１９ｋｅＶ中子能区以（１９７）Ａｕ的中子俘获截面为标准，用活化法测量了（１５２）Ｓｍ的中子俘获截面．其误差小于６．８％。     

^152Sm的22—1019keV能区中子俘获截面的测量

在４．５ＭｅＶ静电加速器上，利用＾７Ｌｉ（ｐ，ｎ）＾７Ｂｅ和Ｔ（ｐ，ｎ）＾３Ｈｅ反应作为中子源，在２２－１０１９ｋｅＶ中子能区以＾１９７Ａｕ的中子俘获截面为标准，用活化法测量了＾１５２Ｓｍ的中子俘获截面，其误差小于６．８％。     

^92Mo（n,p）^92Nb^m反应截面的测量和低能中子的扣除

用活化法相对标准反应测量了＾９２Ｍｏ（ｎ,ｐ）＾９１２Ｎｂ＾ｍ反应截面,其能区为５－１９ＭｅＶ。测量中分析了低能中子的影响,采用恰当的方法有效地扣除他们的干扰。特别是在１７－１９ＭｅＶ能区,用空靶扣除了Ｄ－ｄ低能中子的影响,得到了合理的截面走向。     

用4πβ－γ符合吸收法测量~（56）Mn的活度并计算中子注量率

用１４ＭｅＶ中子辐照一组厚度分别为３５、７５、１００、１５０及２００μｍ的纯Ｆｅ箔，用４πβ－γ符合吸收效率外推法测量￣（５６）Ｆｅ（ｎ，ｐ）￣（５６）Ｍｎ反应产物￣（５６）Ｍｎ的活度，计算得中子注量率的相对总不确定度为１．９％。与α伴随粒子法绝对测量结果相比较，相对偏差小于２％。     

~(154)Sm(n,2n)~(153)Sm和~(148)Sm(n,p)~(148)Pm反应截面的测量

报道了在Ｅｎ＝１４．５－１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）１４Ｎａ的反应截面为中子注量标准测得的１５４Ｓｍ（ｎ，２ｎ）１５３Ｓｍ和１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）１４８ｇＰｍ反应截面，并将其与已有的数据进行了比较。中子能量用铌锆截面比法测定。     

^154Sm（n,2n）^153Sm和^148Sm（n,p）^148gPm反应测面的测量

报道了在Ｅｎ＝１４．５－１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，ａ）＾１４Ｎａ的反应截面为中子注量标准测得的＾１５４Ｓｍ（ｎ，２ｎ）＾１５３Ｓｍ和＾１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）＾１４８ｇＰｍ反应截面，并将其与已有的数据进行了比较，中子能量用铌锆截面比法测定。     

14MeV快中子反应截面测量的进展

１４ＭｅＶ快中子反应截面测量的进展孔祥忠，王永昌，袁俊谦，胡尚斌，杨景康（兰州大学现代物理系，兰州，７３０００１）随着核聚变技术的不断发展、核聚变能利用接近工程阶段，聚变堆所需核数据越来越重要。聚变堆主要是ｄ－Ｔ反应，产生大量１４ＭｅＶ中子，这些中子...     

7—12MeV活化截面测量和低能中子影响的校正

简述了７－１２ＭｅＶ能区由于有几种低能中子成分的存在给截面测量与评价带来困难，及低能中子的扣除方法，并给出了此能区几个反应道的测量结果，以图的形式与国际同行数据作了比较。又以＾５８Ｎｉ（ｎ，ｐ）＾５８Ｃｏ反应为例，说明低能中子对Ｔ（ｄ，ｎ）＾４Ｈｅ中子源的影响，还给出了＾５８Ｎｉ（ｎ，ｐ）反应的评价曲线。     

~9Be（n，2n）反应能量角度双微分谱分析

￣９Ｂｅ（ｎ，２ｎ）反应中子的能量角度双微分谱在实际应用中有重要意义。将￣９Ｂｅ（ｎ，２ｎ）反应视为具有不同反应机制的核反应过程，即两步非弹级联衰变和三体直接崩裂过程，利用动力学和准自由散射方法，导出相应于两个过程的能量角度双微分谱，并用Ｔｅｐｅｌ－Ｗｅｉｄｅｎｍｕｌｌｅｒ统计模型的改进形式计算跃迁分截面。通过适当选择￣９Ｂｅ、￣８Ｂｅ核的结构参数，及对两核的能级宽度和能量的实验分辨率效应做高斯型分布的平均，计算、分析了１４．２，１０．ｌＭｅＶ入射中子在一些角度上的双微分中子产生截面。结果与实验符合较好。     

7－12MeV活化截面测量和低能中子影响的校正

简述了７－１２ＭｅＶ能区由于有几种低能中子成分的存在给截面测量与评价带来的困难，及低能中子的扣除方法。并给出了此能区几个反应道的测量结果，以图的形式与国际同行数据作了比较。又以￣（５８）Ｎｉ（ｎ，ｐ）￣（５８）Ｃｏ反应为例，说明低能中子对Ｔ（ｄ，ｎ）￣４Ｈｅ中子源的影响，还给出了￣（５８）Ｎｉ（ｎ，ｐ）反应的评价曲线。     

3和14MeV中子通过大块Fe物质的衰减

利用加速器单能中子源测量了３和１４ＭｅＶ中子在厚度为０一６ｃｍ的较大铁板中的穿透率，测量表明在一定范围内中子衰减可近似用指数规律描述，指数因子低于宏观截面。测量结果与Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟计算大致符合。     

北京HI－13串列加速器的能量刻度

利用￣（２７）Ａｌ（ｐ，ｎ）￣（２７）Ｓｉ中子阈反应的阈能Ｅ＿（ｔｈ）＝５．７９６９ＭｅＶ，￣（１２）Ｃ（ｐ，ａ＿Ｏ）￣９Ｂ共振反应的共振能量Ｅ＿γ＝１４．２３０７５ＭｅＶ以及对￣（１４）Ｎ（ｐ，ｐ＿Ｏ）￣（１４）Ｎ、￣（１４）Ｎ（ｐ，ｄ＿Ｏ）￣（１３）Ｎ反应用动量匹配法，在交叉能量为Ｅ＿ｃ＝１７．１６４７ＭｅＶ等３个能量点对北京ＨＬ－１３串列加速器作了刻度。得到加速器分析磁铁常数Ｋ（ｋｅＶ·ｕ／ＭＨｚ￣２）＝４３．６２１０＋１．２９３×１０￣（－５）Ｅ＿ｂ（ｋｅＶ），是能量的弱函数，在质子能量为Ｅ＿ｐ＝１４．２３０７５ＭｅＶ时，加速器的能量分辨是（ΔＥ／Ｅ）＿ｒ＝１．８×１０￣（－４），其能量稳定度为（ΔＥ／Ｅ），＝３．２×１０￣（－４）。     

测量天然镍(n,xα)反应α粒子发射的能谱和角分布

用中国科学技术大学的多路望远镜系统测量了天然镍在１４．６ＭｅＶ中子能量下的（ｎ,ｘα）反应发射α粒子的双微分截面。使用多重二维粒子鉴别技术有效地鉴别了ｐ,α粒子和γ射线,使用厚靶技术提高了事件率,减少了统计误差。     

18—27MeV中子能区的有机闪烁体探测器的效率刻度

通过对Ｔ（ｄ，ｎ）＾４Ｈｅ反应的中子角分布测量，刻度了Ｄｉ晶体的探测效率，能量范围为１８－２７ＭｅＶ。     

固体气泡损伤探测器中子探测效率的刻度

在２＊１．７ＭＶ串列加速器上用＾７Ｌｉ（ｐ,ｎ）＾７Ｂｅ、Ｔ（ｐ,ｎ）＾３Ｈｅ、Ｄ（ｄ,ｎ）＾３Ｈｅ和Ｔ（ｄ,ｎ）＾４Ｈｅ核反应产生的２０ｋｅＶ－１９ＭｅＶ单能快中子对中国原子能科学研究院研制的固体气泡损伤探测器进行了刻度。这种探测器可用于中子能谱和中子剂量测量。     

ST—451液体闪烁体中子探测器效率的测量

利用伴随粒子飞行时间方法，通过测量１４．７ＭｅＶ中子在聚乙烯和碳样品上的次级中子谱，得到了在０．９９－１４．７ＭｅＶ能量范围内ＳＴ－４５１液体闪烁体中子探测器的探测效率值，其总误差＜４．７％，其中统计误差＜３．５％。     

10 MeV中子引起的238U、209Bi和Fe的次级中子双微分截面测量

８－１３ＭｅＶ中子能区次级中子双微分截面的测量数据至今很少。联合使用中国原子能科学研究院建成的常规多探测器快中子飞行时间谱仪和相继创建的非常规快中子飞行时间谱仪进行了１０ＭｅＶ中子对＾２３８Ｕ,＾２０９Ｎｉ和Ｆｅ的次级中子双微分截面的测量,并将结果和理论计算结果进行了比较。     

天然汞的全套中子数据评价

在１０￣（－５）＿ｅＶ－２０ＭｅＶ中子能量范围内对天然汞的中子核数据进行评价。评价内容包括总的、弹性、去弹、总非弹、３０条分立能级、连续非弹、（ｎ，２ｎ）、（ｎ，３ｎ，）、（ｎ，ｎ＇Ｐ）、（ｎ，ｎ＇α）、（ｎ，Ｐ）、（ｎ，α）、（ｎ，ｄ）、（ｎ，ｔ）和（ｎ，γ）截面；次级中子角分布；双微分截面（ＤＤＣＳ）；γ射线产生数据等。评价根据有效实验数据（至１９９３年）和ＵＮＦ－９２￣［１］理论计算。评价数据以ＥＮＤＦ／Ｂ６格式录入中国评价核数据库ＣＥＮＤＬ－２．１版（ＭＡＴ＝１８００），并提供核工程有关部门使用。