台阶靶内冲击波速度的测量

冲击波速度是状态方程试验中重要的测量数据，可用特殊靶来实现直接测量。根据实验室的条件，尝试自制台阶靶，通过条纹相机对台阶边缘两侧的光信号进行记录，可直观测算出靶内冲击波的瞬时平均速度。     

线光学记录速度干涉仪系统的设计

在极端条件下研究物质的状态方程在天文学、新材料科学、武器设计等多个领域有着非常重要的理论意义和广泛的应用前景。在利用强激光产生冲击波研究物质的状态方程实验中，需同时测量两个参数——冲击波速度和自由面速度。干涉法测量自由面速度的方法被广泛应用，     

2 测量长脉冲KrF激光在飞片靶内产生的冲击波

实际的状态方程（EOS）测量是以冲击波的产生和观察手段的完善为基础，冲击波的测量是状态方程实验中的重要环节。本实验的目的是深入细致地研究冲击波的产生及测量方法。     

光学条纹相机扫描速度实验标定

为实现冲击波速度的精确测量,对光学条纹相机进行了标定,得到了处于不同扫速档时狭缝上不同位置在不同时间区域的扫描速度.标定结果表明,在10ns/15mm档和5ns/15mm档时,初始时刻的扫描速度明显慢于结束时刻.而对于相机的2ns/15mm档,初始时刻的扫描速度更快.相机扫描速度在不同时间差别较大,表明随着相机的老化,采用平均扫描速度和扫速非线性进行数据处理已不适用.     

加速器束团长度测量

随着技术的不断发展,近年来出现了多种加速器束团长度的测量方法,主要有条纹相机测量、迈克尔逊干涉仪测量、电光晶体测量、耦合束流频谱测量等。本文综合介绍了这些方法,并指出各种方法都有自己的优缺点及适用范围。目前国际上各大型加速器实验室普遍采用的是条纹相机测量方法,对于自由电子激光等超短束团一般都是采用光学技术、频域方法测量,有些测量法的分辨率可达到飞秒级,提供了具有更高空间分辨率、更高时间分辨率的强有力研究手段。     

用于冲击波延时的密度梯度气凝胶飞片靶的制备及表征

本文介绍了一种用于激光状态方程实验冲击波延时的密度梯度气凝胶飞片靶的制备及表征方法。以间苯二酚和甲醛为原料,去离子水为溶剂,碳酸钠为催化剂,在溶胶-凝胶工艺的基础上采用逐层凝胶和微模具成型工艺,经过脱模、乙醇替换和真空干燥,制备了4层密度梯度渐变间苯二酚-甲醛（RF）有机气凝胶飞片靶,并使用傅里叶红外光谱仪、扫描电子显微镜、X射线相衬成像仪和比表面积及孔隙分析仪对飞片靶的成分、形貌、密度、层间界面耦合情况及微观结构进行表征。实现了总体厚度约120μm、单层厚度一致、各层均匀性良好且密度变化范围约400～1200mg/cm³的4层密度梯度RF气凝胶飞片靶的制备和表征。     

光学条纹相机扫描速度和非线性的测试

介绍了光学条纹相机的扫描速度测试实验和非线性计算过程以及结构、工作原理,并讲述了实验是以YAG染料激光器为光源．利用标准具的精确距离得到相机所测条纹图上相邻两条纹之间的时间间隔,以此推算条纹相机的扫描速度,并用重复测量的方法推算出相机的扫速非线性。     

飞行时间法测量离子的飞散速度

飞行时间法测量离子飞散速度的主要探测器是电荷收集器——Faraday筒,它是等离子体测量简单实用的工具。 高功率激光束聚焦到平面固体靶上,仅在靶表面形成一薄层高温等离子体。当高温高密度等离子体在真空中膨胀时,它的大部份能量都变成离子的定向动能,距靶较远处电荷收集器测量到的离子流信号是高功率激光束产生的高温等离于体发出的。用电荷收集器测出离了的飞散时间,探测器位置一定（距靶65cm）,即可得到飞散速度和等离子体的温度。     

临界装置反应性加入速度测量系统设计

介绍了临界装置反应性加入速度测量系统的组成、原理及软件设计,并在临界装置上爆发脉冲实验时进行反应性加入速度测量。实验结果表明:该系统测量运行稳定、性能可靠。     

临界装置反应性加入速度测量系统设计

介绍了临界装置反应性加入速度测量系统的组成、原理及软件设计,并在临界装置上爆发脉冲实验时进行反应性加入速度测量.实验结果表明:该系统测量运行稳定、性能可靠.     

AMS直接测量铀微粒次同位素比的方法

铀微粒同位素比测定在核保障环境取样中发挥着重要作用,目前铀微粒中次同位素比的准确测定方法尚未完善。本工作使用小型加速器质谱研究了一种直接测量铀微粒中次同位素比的分析方法,采用CRM铀系列同位素标准样品,选取不同丰度、不同粒径的铀微粒进行测量分析,CRM-U200、CRM-U970微粒²³⁴U/²³⁵U和²³⁴U/²³⁶U同位素比的测量值与标称值之间的相对误差分别小于10%和20%,该法可实现微米级铀微粒的高灵敏测定,为单铀微粒的次同位素比分析提供了新的技术路线。     

光幕靶测试系统测量不确定度分析

弹丸参数测试是靶场测试的一项主要内容,论文提出了一种激光光幕靶对弹丸速度进行测量的方法,介绍了激光光幕靶的测速原理,并对光幕靶测试系统的测量不确定度进行了分析,为试验布局提供理论依据.     

对微分截面测量值进行修正的直接蒙特卡罗方法

为了对实验测量的微分截面进行修正,通常都采用迭代方法,本文提出的直接蒙特卡罗方法不需要进行迭代,可以实现一次计算便完成修正。通过实际例子的计算表明,直接方法的效率比迭代方法的效率有明显提高。     

高时间分辨的聚变反应历程测量系统设计

为了测量惯性约束聚变实验中聚变反应的时间过程,提出了一种高时间分辨的聚变反应历程测量系统设计。该系统主要由闪烁体及鼻锥、光学成像系统和条纹相机系统三部分组成。用于能量分别为2.45MeV和14.03MeV的聚变中子测量时,系统的时间分辨分别优于55ps和40ps,对应的测量下限中子产额分别为1.5×109和4×108。     

花岗岩近表层^134Cs活度直接测量

核素在岩石裂隙中迁移时，一方面随裂隙水对流弥散，另一方面吸附在岩石裂隙表面并向岩石中扩散。因此，除了测量裂隙出口端流出液浓度外，还需测定裂隙近表层的放射性活度分布。文章描述了岩石裂隙近表层１３４Ｃｓ活度直接测量装置和测量方法，并给出１３４Ｃｓ在花岗岩裂隙近表层活度分布测量结果。     

基于极低本底γ谱分析的海水直接测量研究

为实现便捷、灵敏的海水放射性测量,建立了基于中国锦屏地下实验室低本底高纯锗γ谱仪GeTHU的海水直接测量方法。使用GeTHU直接测量了分别来自西太平洋及上海、青岛、厦门近岸海域的4个体积均接近8.8 L的海水样品,约18小时的直接测量能够探测到⁴⁰K及来自²³⁸U、²³²Th天然放射系的一些关键放射性核素。基于GeTHU的直接测量方法对人工放射性核素同样具有较好的灵敏度,⁵⁷Co、¹³¹I、¹³⁴Cs、¹³⁷Cs的最小可探测活度浓度经过12小时的测量可以降低到25 mBq/L以下,其中¹³⁷Cs的最小可探测活度浓度在48小时的测量后可以达到约8.6 mBq/L。GeTHU将会被持续用于海水放射性的直接测量,尤其是用于需要测量大量样品的紧急监测任务。     

用于状态方程测量的光学记录速度干涉仪系统

研究建立一种光学记录速度干涉仪系统（ORVIS），用于激光产生冲击波研究物质状态方程实验中的参数测量。系统时间分辨率可达几十ps，最高可测量几十km/s的速度。该系统为自由面速度和粒子速度的测量提供了一种重要的诊断手段。     

合肥光源单束团纵向分布的测量研究

在合肥光源单束团运行模式下使用条纹相机测量其纵向分布,研究和验证引起束团纵向分布产生变化的影响因素。对势阱效应引起束团纵向分布的影响进行了理论分析,给出了电感性阻抗和电阻性阻抗对束团分布影响的模拟计算结果。进行了束团长度拉伸效应、束团势阱扭曲现象等测量研究,并讨论了条纹相机观测束团势阱扭曲现象的测量模式。根据束团长度拉伸效应和势阱扭曲与模拟计算结果对比,得出合肥光源储存环的低频纵向宽带耦合阻抗约为4.4 Ω。     

土壤样品中^90Sr含量的直接测量

为适应大批量普查土壤样品中^90Sr含量的快速检测的要求，开展了通过利用^90Sr的子体核素^90Y发射的2．28MeV高能p电子与物质相互作用产生的韧致辐射效应测量样品中^90Sr含量方法的研究。韧致辐射具有与γ射线相似的性质，有相对较强的穿透能力，     

用热膜测速仪测量水平管内气液泡状流的液相速度和紊流结构

对热膜测速仪应用于气液两相泡状流中的测量方法进行了研究。提出了一套全新的相鉴别技术，用此方法对水平管内的气液两相泡状流的液相速度和紊流强度进行了测量。并对液相水质及温度对测量结果的影响进行了探讨。实验结果表明．在水平管泡状流中．靠管道下部液流速度和紊流强度分布与单相液流的分布差别不大；管道上部较多的气泡使两相液流速度明显低于单相液流速度，增强了紊流强度；使紊流强度分布在r／R=0．5附近有一峰值。