相对论性层子模型中的标量介子波函数

本文讨论了层子——反层子间通过标量偶合的“近平底势”作用形成标量介子的问题。对旋量的层子——反层子束缚志的 B——S 的方程用数值求解的方法,得到不同参数情况下标量束缚态的结构波函数。     

层子模型中介子波函数之研究

一、本项研究的目的及意义物质是无限可分的。深入认识构成物质的更深层次的情况,对于人类认识自然、改造自然具有根本性的意义。层子理论认为:重子、介子是由更深一层次的“层子”所组成的束缚态。研究这一类束缚态的一个重要方法,是利用旋量—旋量贝特—沙尔披     

不同质量层子与反层子的Bethe——Salpeter方程

层子理论中一个重要的问题是如何给出强子的结构波函数,并且认为介子是更深一步层次的层子与反层子的束缚态。近年来发现的J/ψ粒子和ψ_3695粒子也被猜测为第四种层子——粲粒子(Charm)与其反粒子的束缚态。理论上提出的不同颜色与质量的层子(夸克)多达六、七种,需要考虑其影响。在[1]等的工作中,由于对相对动量与质心动量作了不对称和不一致的处理,及方程中虚数部份处理的不恰当等原因,仅能用来研究相等质量情况下的B—S方程,如果     

π~+介子在库仑场中的散射

本文运用两种方法求出π~+介子在库仑场中的散射过程。一是依据经典力学并考虑相对论效应;二是用玻恩近似法解相对论性薛定谔方程得出散射截面。最后把得出的结果与Mott散射截面比较。     

论一类曲面型介子泛函方程（英文）

本文提供了一个介子泛函方程.它是从以节点向量为参数,在所有可定向曲面上,数无割端根地图的过程中导出来的.证明了它在整域扩张中的适定性.并且,借助图的对称性,给出了其解的一个紧凑的显式.     

在QCD中矢量介子电生

基于广义QCD矢量介子主导理论,将用具有量子色动力学特征的模型研究矢量介子在质子上电生过程的微分截面dσ/dt ,计算结果与实验数据符合得很好,表明了QCD机制可以很好描述矢量介子在质子上电生过程,同时也可以探寻新粒子例如张量胶子球或被量子色动力学（QCD）理论和色玻璃凝聚模型预言的Odderon.     

π介子的胶子分布函数对J/Ψ衍射产生的影响

利用双胶子交换模型并结合重夸克偶素的色八重态产生机制,计算了π与p碰撞过程中J/ 的衍射产生总截面随质心系能量的变化情况。结果发现:随着质心系能量的增加J/ 衍射产生的总截面逐渐增大:不同的π介子中的胶子分布函数给出的总截面随着质心系能量的增加相差逐渐加大,在质心系能量为300 GeV时,总截面的差距为11％。对总截面的贡献主要来自于π介子中x1在0.01到0.50范围内的胶子,由于质子中胶子的分部函数已经探测得比较准确,所以高能实验对这一过程的研究,可以进一步了解π介子中的胶子分布函数并有效检验双胶子交换模型。     

近似解析求解Woods-Saxon势场Klein-Gordon方程

利用超几何函数方法对Pekeris近似中心项的变形Woods-Saxon势任意l态Klein-Gordon方程的束缚态和散射态进行近似解析求解,推导出径向波函数和束缚态特征值方程,得到了散射态相移公式,并通过对散射振幅在极点解析性质的研究得到了束缚态能级, 最后讨论态的特例。     

关于23S1介子九重态中同位旋二重态的质量

借助对于接近理想混合的介子九重态,味道有关的夸克偶素间的湮灭效应可以忽略这样一个假定,利用在介子、介子混合框架下导出的质量关系,预言23S1介子九重态中同位旋二重态的质量大约为1584±16.7 MeV,该结果与相对论性的夸克模型给出的预言符合很好.理论预言与K*(1410)的质量之间的比较,显示把K*(1410)安排为23S1介子九重态的成员是不合适的.该理论预言将会对实验上寻找23S1介子九重态中的同位旋二重态提供一些帮助.     

轴矢量介子f1（1282）在（πωf1）手征孤立子模型中的效应

通过比较（πω）和（πωf1）手征孤立子模型中介子场量的静态解，考察了在两种参数确定方式下的轴矢量介子f1(1282)对于手征孤立子转动惯量和重子多重态质量劈襞的效应。结论是：f1的效应很小，因此以 往忽略f1的研究是近似合理的。     

运用Klein-Gordon方程研究Eckart势井中标量粒子的束缚态

为深入研究粒子在强势场中的量子行为,将考虑粒子在Eckart标量势与矢量势相等条件下的相对论效应,通过变量代换,选取适当的参量,研究了Klein-Gordon方程的S波束缚态解．在此基础上,进一步给出s波束缚态的相应波函数,其解可用高斯超几何函数表示．     

π→eνγ过程和QCD中π介子波函数求和规则

本文论讨了把轴矢流规范协变性用于π→evγ过程,从而得到π介子波函数的一个求和规则。     

用格林函数表示四维势矢量

在我国的电动力学教材中,很少用格林函数方法求解势的波动方程,格林函数方法是一个强有力的方法,在物理学许多问题的求解中有着广泛的应用,在电动力学的教学中,通过达朗伯尔方程的求解,向学生介绍这一方法,我们觉得是恰当的。本文将根据相对论时空理论,把电磁场的达朗伯尔方程变为四维势的协变方程,用格林函数方法求出四维势矢量。四维势的波动方程为     

Hellmann-广义Morse势Schr?dinger方程的散射态解

基于对离心项的恰当近似, 本文研究了具有Hellmann-广义Morse势的薛定谔方程的散射态问题, 得到了归一化的散射态波函数和相应的散射相移, 同时利用散射振幅解析性质获得了束缚态能级满足的方程。最后, 数值求解特征值方程并和真实值数据进行了对比。     

驱动场作用下光子晶体中的光场-原子束缚态

光子晶体中光子带隙的存在导致光场 -原子束缚态的存在。该束缚态的性质与镶嵌在光子晶体中原子的个数、原子的能级结构、能级相对光子带隙边缘的位置以及有无驱动场有关。利用求束缚态本征波函数的方法 ,讨论了光子晶体中一个三能级原子在相干场驱动下 ,由于光和原子之间的相互作用产生束缚态的性质。分析了在各种束缚态下原子各能级的粒子数布居随驱动场拉比频率的变化。分析结果表明 ,系统中存在多重束缚态 ,而且与上能级相对光子带隙的位置有关 ,当上能级位于带隙外时 ,只有一个本征束缚态 ,且原子几乎不能停留在上能级 ;当上能级在带隙内时 ,有两个本征束缚态 ,且两个本征束缚态的性质截然不同 ,原子各能级的粒子数布居随驱动场参数变化很明显     

μ介子衰变的平均寿命和飞行距离的相对论效应

在用狭义相对论解释μ介子在大气层中的飞行距离时,常用的两种方法,一种是从时间延缓出发,另一种是用长度收缩来说明.1 时间延缓以地球为s系,以相对于#介子静止的坐标系为     

驱动场作用下光子晶体中的光场—原子束缚态

光子晶体中光子带隙的存在导致光场－原子束缚态的存在，该束缚态的性质与镶嵌在光子晶体中原子的个数，原子的能级结构，能级相对光子带隙边缘的位置以及有无驱动场有关，利用求束缚态本征波函数的方法，讨论了光子晶体中一个三能级原子在相干场驱动下，由于光和原子之间的相互作用产生束缚态的性质，分析了在各种束缚态下原子各能级的粒子数布居随驱动场拉比频率的变化，分析结果表明，系统中存在多重束缚态，而且与上能级相对光子带隙的位置有关，当上能级位于带隙外时，只有一个本征束缚态，且原子几乎不能停留在上能级；当上能级在带隙内时，有两个本征束缚态，且两个本征束缚态的性质截然不同，原子各能级的粒子数布居随驱动场参数变化很明显。     

园形平面油垫低速功耗的最佳值

在静压轴承设计计算中,低速情况下功率耗损取决于油腔半径和油垫半径的尺寸。本文通过对功率公式的讨论,把油腔半径与油垫半径之比归结为一个方程求根,并给出了一个计算程序,算出了使功率耗损最佳的合理比值,为静压轴承设计提供了理论依据。     

半圆半椭圆组合体平面势流的边界元法

利用边界元法对半圆半椭圆组合体的平面势流的表面速度进行计算,引入正则化方法消除积分方程核函数的奇异性,妥当解决了解的唯一性条件的处理问题。     

A(π~+,η)B电荷交换反应引起η介子产生

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论A(π~+,η)B电荷交换反应下的η粒子产生。具体计算π能量为600—700MeV能区的~(13)C(π~+,η)~(1■)N反应。分别用Eikonal近似方法和严格的分波法处理扭曲波。计算表明,在所讨论的能区中,Eikona1近似是一个好近似。同时,还讨论了束缚态行为的重要性。由于这个反应动量传递大,因此要求具有准确的核外束缚态波函数。