（e,2e）电子动量谱仪的计算机控制系统

本文介绍了（ｅ，２３）电子动量谱仪的计算机控制系统，以及计算机通讯技术在（ｅ，２ｅ）实验中的应用，本文较为详细地介绍了系统的硬件设计、工作原理。     

（e,2e）电子动量谱仪多参数数据获取系统的改进

本文讨论了（ｅ，２ｅ）电子动量谱仪多参数数据获取系统存在的主要问题，介绍了提高系统采集效率的方法及其结果。     

第三代电子动量谱仪的多参数符合测量系统研制

本文介绍了一种新研制的用于第３代电子动量谱仪的多参数符合测量系统。该系统以６个慢符合道的电荷脉冲信号（它含有位置信息）和一个快符合道中的符合时间信号作为７个参数，采用７个数据获到通道并行获取数据，经计算机系统处理，可同时得到（ｅ，２ｅ）反应相关的符合多道时间谱，电离能谱和电子动量谱。     

用4πX（PPC）－γ符合方法测量~（75）Se核素溶液活度

用４πＸ（ＰＰＣ）－γ符合方法测量来自国际计量局（ＢＩＰＭ）的￣（７５）Ｓｅ放射性溶液，测得的活度是（１．２５８±０．０２２）ＭＢｑ／ｇ（参考时间为１９９２年６月１日），与参加比对的１９个实验室的２３个结果的加权平均值（１．２５３±０．００３）ＭＢｑ／ｇ偏离０．４％，在误差范围内相一致。由衰变谱计算得到￣（７５）Ａｓ的亚稳态内转换电子影响的修正系数Ｋ＿（ｄｅ）＝１．０７４９±０．０１５０。     

（e,2e）电子动量谱仪的多参数获取和处理系统

本文介绍研制成功的（ｅ，２ｅ）电子动量谱仪的多参数获取和处理系统。这个系统有几个特点：一是５个数据获取通道并行转换数据；二是在微机支持下，每个通道相当于一个多道；三是根据需要可很方便地分开组合数据获取的通道数，即可作为单通道微机多道分析器使用，又可作为一维或二维位置灵敏探测器的数据获取和处理系统使用；最后一点是系统实时获取时，可在线处理数据并在图形显示上分时显示符合时间谱及电离能谱。     

4πβ(pc)-γ(HPGe)符合法测量166mHo活度

用4πβ（pc)-γ（HPGe)符合法测量了^166mHo比活度，实验选择与两β分支分别级联的752keVγ射线和712keVγ射线，这两条γ跃迁终态是同一能级，通过测量γ谱和符合γ谱得到β探测器对166mHo两β分支的探测效率，根据实验测量的对^166Er7能级以下内转换电子的探测效率，用能级效率的方法确定了内转换电子效率等于1的能量阈。     

一台自行组建的低本底Ge（Li）－NaI（T1）反符合γ谱仪

本文报道自行组建的一台Ｇｅ（Ｌｉ）－ＮａＩ（Ｔｌ）反符合γ谱仪的结构和性能。主探测器是φ６１．５ｍｍ×５６．０ｍｍ的同轴Ｇｅ（Ｌｉ）探测器（灵敏体积为１５０ｃｍ￣３），由φ８８．９ｍｍ×７６．２ｍｍ的圆柱形ＮａＩ（Ｔｌ）晶体和外、内径×高为２５４ｍｍ、８８．９ｍｍ×３０５ｍｍ的环形ＮａＩ（Ｔｌ）晶体构成井型反符合探测器，主要的物质屏蔽层是１００ｍｍ铅＋１５ｍｍ钢＋５ｍｍ铜。Ｇｅ（Ｌｉ）探测器对￣（６０）Ｃｏ１３３３ｋｅＶ能量的分辨率为２．４ｋｅＶ，峰康比为４４，相对探测效率为２４％。在反符合屏蔽条件下，谱仪在康普顿坪（３５８—３８２ｋｅＶ）和康普顿端（４６０—４８４ｋｅＶ）的抑制因子分别为５．Ｏ和５．４；康普顿区积分（５０—５９５ｋｅＶ）抑制因子３．６，峰康比（￣（１３７）Ｃｓ点源）为４９４。在１００—２０００ｋｅＶ能区屏蔽室内、外的积分本底比为１：１３１。加反符合和不加反符合条件下的积分本底抑制因子为３．５，加反符合后的积分本底为１７．２ｃｐｍ。当测量时间１０００ｍｉｎ、置信度９５％时，￣（１３７）Ｃｓ的最低可探测活度（判断限）为５．８ｍＢｑ．２４小时内，￣（２４１）Ａｍ、￣（１３７）Ｃｓ和￣（６０）Ｃｏ     

~（134）Cs衰变γ射线发射率的测量及一个简单的符合格加修正方法

借助一套高性能的多道计算机γ谱仪系统，精确测量了￣（１３４）衰变γ射线的绝对发射率和相对发射率。并且使用了一个简单的符合相加修正方法，对￣（１３４）Ｇｓ衰变的两条主要的级联γ射线的符合相加进行了修正，获得了较好的结果。     

4πβ—γ符合测量中参数法的改进

用费米理论对５０多种核素不同端点能量分支的β谱形、平均能量和计数效率进行了计算。在３０～４１４０ｋｅＶ能量范围，用了约２００个数据点得到了精密的β射线平均能量和最大能量的关系。使用计算的数据，对于具有低能和高能β射线和低能内转换电子的核素，在计数率较低的情况下，用Ｃａｍｐｉｏｎ参数法得到的衰变率的总不确定度有了较大的改善。     

液体闪烁符合法测量~(14)C核素活度

本文描写了液体闪烁符合的原理、测量装置,测量~(14)C核素活度的结果和比对情况。     

(n,2n)和(n,3n)激发函数的计算

本文从入射中子能量为E=14MeV的σ_(n,2n)实验值出发,应用复合核模型,计算了十三种无分支比复合核衰变的非裂变重核(A>169)的(n,2n)、(n,3n)激发函数。与实验激发曲线比较,讨论了计算的合理性和可靠性。     

Direct neutron spectrum measurement to validate Zr(n,2n) reaction cross-section at 14 MeV

Lithium zirconate, Li₂ZrO₃, is known as a candidate blanket material in a fusion reactor. Various neutronics benchmark experiments for zirconium have thus been carried out so far. According to the independent benchmark studies by two parties, the neutron spectrum calculations show fairly large overestimation for most evaluated nuclear data libraries. However, the reason has not yet been made clear up to now. The author's group expects it would be due to a problem of evaluation for the ^natZr(n,2n) reaction cross-section, because the cross-section measurement is basically not possible with the foil activation method for zirconium isotopes except for ⁹⁰Zr.In the present study, two neutrons emitted from ^natZr(n,2n) reaction have been measured directly to investigate the reason for the above overestimation. The measurement was done with our own special technique of detecting angle-correlated neutrons by the coincidence detection technique and the pencil-beam DT neutron source of FNS, JAEA. Angle-correlated energy differential cross-sections for ^natZr(n,2n) reaction were successfully measured. The obtained total cross-section above the emitted neutron energy of 800 keV was fairly larger than the one evaluated in JENDL-3.3. The total cross-section of ^natZr(n,2n) reaction was estimated by extrapolating the spectrum down to zero energy taking into account the nuclear temperature. The estimated cross-section value with the nuclear temperature of 1 MeV, which is larger than the one adopted in JENDL-3.3, was in acceptable agreement with JENDL-3.3. It is suggested from the result that the disagreement pointed out in the previous benchmark studies may be due to inappropriate nuclear temperature used in the evaluation. Further investigation of the nuclear temperature employed in the nuclear data evaluation should thus be carried out once again.     

Real-time measurement of implanted deuterons by using the nuclear reaction H(d,p)H

We propose a method for real-time measurement of the density of implanted deuterons in solid materials during deuterium implantation. In this method, the density of implanted deuterons is measured by detecting the emitted protons from the deuteron fusion reaction between the incident deuterons and the implanted deuterons. A negative deuterium beam with an energy of 90 keV is used both for the implanted atoms and a probe beam to measure the implanted deuterons. The density of the implanted deuterium atoms was observed to be drastically different between the single crystal and poly-crystal in Ta.     

~(89)Y(n,2n)~(88)Y反应截面测量

利用活化法的基本原理和相对测量方法,测量得到13.5～14.8MeV的D-T中子作用下的89Y(n,2n)88Y反应截面。89Y(n,2n)88Y反应截面为629～1053mb,相对不确定度为1.7%。并与采用大液闪测量的实验结果和ENDF/B-6库的截面数据进行了比较,当中子能量为14.1MeV处ENDF/B-6数据与实验值的比值为0.99。     

一种测量辐射加工用加速器电子束能量的方法

根据射程法原理,在上海二级标准剂量学实验室对辐射加工用加速器电子束能量的测量方法进行了实验研究,并在3个辐射工厂对3台3MeV、20mA高频高压型加速器的电子束进行了能量测定.结果表明,在1-3MeV能量范围内,能量测定准确度优于±10%.     

^176Hf（n,2n）^175Hf和^185Re（n,2n）^184Re^m,g反应截面研究

用中国原子能科学研究院ＨＩ－１３串列加速器,高压倍加器和北京大学４．５ＭＶ静电加速器分别获得能量为１０－１２,１４和１８ＭｅＶ的中子,了＾１７６Ｈｆ（ｎ,２ｎ）和＾１８５Ｒｅ（ｎ,２ｎ）的反应堆面,并与现有的实验数据作了比较,初步搞清了分歧的主要原因和激发函数的走向。