光子晶体模数(A-D)转换可直接对千兆赫信号采样

美国加州HRL实验室的研究人员结合光子晶体和磷化铟异质结双极晶体管(HBT)技术可以在模数(A—D)转换中直接对千兆赫信号采样．采用光子晶体采样，可以完成高额信号的高分辨率A—D转换而无须使用混合级联设备．     

光子晶体技术--(一)光子晶体光纤

简介光子晶体的概念和光子晶体光纤的导光原理。讨论了光子晶体光纤的奇异特性并介绍它的制作方法。     

光子晶体技术--(三)光子晶体激光器

介绍了1.55μm波长的光子晶体激光器的结构、制作技术和谐振腔设计。同时介绍光子晶体的激射特性。最后,展望了光子晶体激光器的应用前景。     

光子晶体技术--(二)光子晶体光波导

简介了二维(2-D)光子晶体结构和通过在光子晶体中引入线缺陷形成的光子晶体光波导。重点介绍直波导、弯波导、Y分支光波导和光子晶体光波导与光纤的耦合。     

光子晶体技术--(四)光子晶体光无源器件

介绍了基于二维(2 D)光子晶体平板的光子晶体滤波器和波长解复用器的基本工作原理、设计和制作技术。     

基于光子晶体方形谐振器的可调谐光信号分离器

在二维光子晶体结构中通过调节光子晶体方形谐振器PCSRs(Photonic Crystal Square Resonators)与波导的耦合长度、耦合宽度、及其耦合柱半径优化设计了光信号分离器.借助于CMT(Coupled-Mode Theory)理论定性分析了两个PCSRs存在相互作用时,结构中波导与谐振腔之间的电磁波耦合性能,用FDTD方法研究了两信道传输工作特性.表明在设计的参数范围中,基于PCSRs的信号分离器具有高正规化传输率、窄带宽、平稳的信号传输强度,中心波长调谐范围宽的特性.该类结构可用于同一中心波长信号的功率二等均分,也可用于不同中心波长信号的分离.该微型结构在片上的光路设计将是一类有潜力的构筑模块,适于光通信领域波分解复用设计、光路集成设计等方面.     

可将声音直接转换为光信号的扬声器

德国达姆施塔特技术大学的研究人员不久前研制出一种微型扬声器,嵌在硅芯片中,可以把声音直接转换成光信号而不必通过中间电极。可以将它作为芯片的一个信号处理电子元件大规模生产,造价低廉;它适用于光链路通信。 这种微型扬声器有一块1平方毫米大小、仅1微米厚的膜片,贴附在一个有5微米深贯通细槽的部件上,这道细槽以及膜片的底面覆盖一层金,起镜子的作用,引导光信号通过这一装置。当声波冲击膜片时,膜片发生振动,振动则会改变沿踱金层     

新型电磁(光子)晶体贴片天线的研究进展

介绍了新型电磁（光子）晶体贴片天线的研究进展，尤其是几种新型光子晶体贴片天线。这些光子晶体贴片天线采用基底钻孔、地面腐蚀、加高阻抗表面以及基底上表面腐蚀等方法在贴处天线中加入光子晶体结构，改善了以高介电常数介质为基底的贴片天线的性能，也为贴片天线集成在微波电路上开辟了途径。光子晶体贴片天线这种集低剖面，易集成有好辐射性能于一身的新型天线，必将在移动通信等许多领域发挥作用。     

数字发射机A/D(模数)转换技术研究

我们知道数字调幅(DAM)中波发射机里包含有A/D(模数)转换电路,其主要功能是实现时间上连续模拟信号向时间上离散数字信号的转换。经过A/D转换以后的数字信号就可以进行调制编码,从而实现对射频功放的控制,同时使"数字幅度调制"形成。再经过D/A(数模)转换实现数字信号向模拟信号的转换。该技术的应用,能够使数字调幅(DAM)中波发射机取得最佳音频效果。     

具有千兆赫中频容量的高灵敏红外(10.6微米)外差接收机

第一部分:灵敏度和频带宽度军事技术早已对8至13微米窗的被动红外应用引超注意。现在由于 CO_2光激射器的出现,更引起了人们的重视。因为 CO_2光激射器工作在这个带的中心10.6微米处,连续输出功率达千瓦级,效率近20%,要比     

光子晶体中原子的受激辐射(英文)

受激辐射机制的研究是光子晶体激光器设计中的一个基本问题。采用全量子理论 分析光子晶体中单个二能级原子的受激辐射。讨论的原子能级间跃迁频率在光子带隙内且接 近带隙边缘。在光子晶体中初态光场影响着系统的行为,激发态粒子数布居出现了有趣的现 象：反束缚、周期振荡和准周期振荡。受激辐射的性质明显与初始态的光场和原子激发态能级 相对光子带隙的位置有关。     

光子晶体中原子的受激辐射(英文)

受激辐射机制的研究是光子晶体激光器设计中的一个基本问题.采用全量子理论分析光子晶体中单个二能级原子的受激辐射.讨论的原子能级间跃迁频率在光子带隙内且接近带隙边缘.在光子晶体中初态光场影响着系统的行为,激发态粒子数布居出现了有趣的现象:反束缚、周期振荡和准周期振荡.受激辐射的性质明显与初始态的光场和原子激发态能级相对光子带隙的位置有关.     

高非线性光子晶体光纤中飞秒脉冲压缩(特邀)

采用全矢量有限元法和分步傅里叶法模拟计算了高非线性光子晶体光纤在近红外光谱区（特别是在850 nm）的飞秒脉冲孤子效应压缩,提出了一种新的反常群速度色散（2=-50.698 ps2/km）、小高阶色散和高非线性（=268.419 1 W-1/km）二氧化硅芯光子晶体光纤结构,建立了包含高阶色散和拉曼散射的非线性薛定谔方程,研究了高斯脉冲在此光纤中传输时,光纤长度和孤子阶数对脉冲压缩的影响,分析了光纤中2~5阶色散,研究表明:孤子阶数为8时,品质因子和压缩因子均达到最大,初始脉冲的峰值功率P0=3 357.8 W,压缩效果最好;优化光纤几何和光学参数,可以得到了高品质因数、小底座的超短光脉冲。     

新一代直接转换接收器(DCR)攻克无线难题

一个世纪前发明的直接转换 技术现在成为复杂的“单芯片无线电”设计领域的关键。一直以来，这种技术主要应用于寻呼机产品。直到最近，该项技术才被用于开发新一代体积更小、成本更低、功效更高的多模块、多标准手机和其它移动终端。 传统的接收技术 长期以来，超外差式接收器是应用最广泛的接收技术。射频（ＲＦ）信号首先被选频，然后低噪声放大，而后经显著放大和再滤波，转换为一个较低的中频。最后根据不同的调制模式，鉴相或直接混频，下变频为基带信号。 目前，超外差技术面临的最大挑战是镜像抑制。一个射频带通滤波器──通常是一…     

Cr~(3 ):GSGG晶体可调谐激光器

众所周知,铬离子激活晶体激光器通常按三能级图在~2E→~4A_2 电子跃迁上工作。但BeAl_2O_4金绿宝石晶体例外,这种晶体除上述跃迁外,还可在~4T_2→~4A_2电子振动跃迁上按四能级图实现振荡,其辐射频率在700～800nm范围内平滑可调。本文报道,在GSGG晶体激光器~4T_2→~4A_2铬离子跃迁上获得可调谐振荡。用脉冲氙灯泵浦激光器激活元件时,室温下实现了振荡,辐射波长可调。以前文献〔7〕在选择激光泵浦条件下,于Cr:GSGG晶体的这种跃迁上获得了振荡。     

点缺陷半径变化对光子晶体直接耦合结构THz波调制器性能的影响

点缺陷构成的微腔对THz波调制器的性能起着决定性的作用,而在实际制作加工过程中,由于工艺的原因,光子晶体的结构参量会产生偏差,难以制备出孔径毫无偏差的光子晶体,且介质柱的放置位置不能达到完全精确,因此光子晶体器件的性能也因此会受到一定程度的影响。文中重点讨论了点缺陷介质柱的半径变化对直接耦合结构的THz波调制器性能的影响,为光子晶体调制器的实际制作和相应的误差分析提供了理论帮助。     

光源的稳定性对拍信号在非线性光子晶体光纤中演化的影响

人们通常利用拍频光信号的传输光谱演化来测量光纤的非线性系数.通过数值模拟分析了光源输出光功率和中心频率的扰动以及光源谱线宽度对该测量方法的影响,并进行了实验验证.使用紧凑的超格子算法分析了一种光子晶体光纤(PCF)的传输特性.考虑自相位调制(SPM)、损耗和群速度色散,采用分步傅里叶方法分析了拍频光信号沿光子晶体光纤的传输过程,得到了信号频谱演化的数值仿真结果.结果表明光源输出功率的扰动基本不会影响非线性系数的测量结果,但输出波长的扰动和光源的谱宽对非线性系数的测量有一定影响.因此需要选择适当的参数条件才可得到较为精确的实验结果.     

可调谐离子晶体色心激光器(综述)(下)

三、色心激光器1.McHai-Me~ (Mc=Lr,Ha~ ,K~ ,…;Hal=F~-,Cl~-,Br~-,I~-)晶体中的 F_A(Ⅱ)心和F_B(Ⅱ)心在“引言”中已经指出,1965年首先由 B.Frity 和 E.Menke 利用 KCl-Li 晶体的 F_A 心获得色心的受激辐射。F_A 心的浓度是10~(16)厘米~(-3)。晶体为两端镀银的φ6×30毫米圆柱体,冷却到70°K 且使用脉宽为10～20微秒、能量为20～50焦耳的脉冲氙灯进行激发。产生辐射的波长为2.72微米,相当于 KCl-Li 晶体的 F 心荧光带的最大值处。     

可调谐离子晶体色心激光器(综述)(上)

本综述介绍了可调谐离子晶体色心激光器。研究了一系列碱卤晶体和碱土氟化物晶体中复杂的电子色心的微现结构、荧光-光谱和动力学特性,这些晶体已用作或可能被用作近红外光谱区可调谐激光器的激活介质。讨论了具有各种结构的色心的光学和热学不稳定性的可能起因及改善其稳定性的途径。介绍了现有色心激光器的参数,并且展望了它们的发展和应用。