受激喇曼散射

在SRS过程中引起散射中心振动能级的跃迁,为一种双光子过程。SRS光的产生伴随着散射中心的强烈振动形成的强相干振动波,一旦第一级Stokes光产生,各级散射光被调制而产生,故又可看作一种参量振荡过程。能量部分转换为物质的激发     

低阈值红外受激超喇曼调谐装置

金属蒸气受激超喇曼散射(SHRS)过程的Stokes增益由下式决定: 如能使泵浦光频率分别连续可调,以同时实现单光子和双光子共振增强,则有可能获得极低的泵浦阈值。但是,在已发表的SHRS文章中,还只是利用单一频率的泵浦光(使)的实验结果。     

过热铯蒸汽受激电子喇曼散射

一种有实用价值的石英管式过热铯蒸汽受激电子喇曼散射装置,获得波长为2.3μ效率为2.5%的受激电子喇曼散射。     

应用压缩氢的受激喇曼散射实现激光频率宽带调谐

受激喇曼散射(SRS)高功率激光频率转换的重要途径,特别是在近真空紫外波段、近红外、中红外波段更因其具有简便性和高效率而引人注目。由于固体或多数液体对光的吸收和色散,限制了入射光的强度,从而限制了输出的Stokes线及反Stokes线的强度和级数。此外,某些非线性效应较显著的液、固体分子的复杂性,增宽了输出Stokes及反Stokes线的谱线宽度;许多固体和液体的喇曼频移也比较窄,不适合用于频率转换。因此,要利用受激喇曼效应的频移来获得宽范围新波段上的可调谐激光源,往往利用气体中的SRS效应。高压H_2气是有大的     

液氮的受激喇曼散射研究

本文使用染料测Q红宝石激光激励液氮的受激喇曼散射，观察到一级斯托克斯、一级反斯托克斯和二级反斯托克斯线，测得散射光的喇曼频移、线宽、能量转换率和退偏振度等参数．并对所得结果进行了讨论。     

液态空气的受激喇曼散射

使用染料调Q红宝石激光器激发液态空气的受激喇曼散射(SRS),在0.5247～1.0256微米的范围内获得基本上等频差间隔的十三条辐射线。     

甲烷受激喇曼散射的研究

本文报导0.532μ激光泵浦甲烷(CH_4)的受激喇曼散射(SRS)的实验结果。实验采用调Q Nd:YAG倍频器件作泵浦源。激光能量30mJ, 脉宽8ns,束发散度1mrad,直径2mm,线偏振光输出。泵浦光经透镜聚焦进入喇曼池,池长42cm,直径1.5cm,内充色谱纯甲烷介质。 实验研究了气压参数对甲烷SRS的影响关系,     

受激喇曼散射的相干性

激光的相干性是由受激辐射和谐振腔选模的结果。由此而得与时间相干性和空间相干性相对应的高度的单色性和方向性。 普通喇曼散射是一种自发辐射,由微扰理论计算得到喇曼跃迁偶极矩[P]_(fi)具有相位因子exp{-i(δ_f-δ_i)},从一个散射分子到另一个散射分子,这个因子是无规则地变化。因此喇曼散射是非相干的。散射光按整个空间分布。     

光纤中受激喇曼散射的孤子效应

本文在综述近年来有关光孤子研究成果的基础上,对单模光纤中受激喇曼散射的喇曼孤子产生进行了详细地描述。从理论上分析了喇曼互作用及喇曼孤子的形成过程,讨论了喇曼孤子产生的实验方法及有关应用。     

受激喇曼散射理论研究概况

本文着重介绍我们在SRS理论研究中已取得的进展及即将进行的工作,在非自聚焦介质SRS增益异常的解释方面:我们首先提出了聚焦束泵浦的SRS理论,分析了泵浦束的聚焦与强度分布不均匀性对表观     

受激喇曼散射及其实验

受激喇曼散射(SRS)和普通喇曼散射(RS)都源于入射光子与散射分子之间的非弹性碰撞。但是,受激喇曼散射具有明显的“阈值”特征,即只有入射激光功率密度超过一定阈值才能产生“SRS”。受激喇曼斯托克斯波放大方程为     

YAG激光泵浦光纤产生受激喇曼散射

本文利用YAG激光泵浦光导纤维产生受激喇曼散射,并利用所摄取的受激喇曼光谱图定出斯托克斯线波长,计算样品的喇曼频移,对实验中所观察到的现象进行分析讨论。     

InSb中自旋反转受激喇曼散射效应

InSb中电子的自旋反转喇曼散射是获得红外波段连续可调谐激光以及研究InSb能带结构的一种手段。我们在～7K下,观察了以TEACO_2激光器为入射泵浦光、在n型InSb样品上产生的自旋反转受激喇曼散射光的输出。所用的TEACO_2激光器用光栅选支,可选出46条振动线。本实验用9.6微米(1042cm~(-1))波长的输出。输出脉冲能量～0.5焦耳,脉冲宽度～200毫微秒,前沿～50毫微秒。用能量计和光子牵引检测器检测。样品尺寸4×4×8毫米的n-InSb,浓度～1.1×10~(16)厘米~(-3),所用磁场为我系自制超     

甲烷受激喇曼散射的实验研究

关于CH_4-SRS研究,文献[1]用Nd:YAG激光及其谐波、可调谐染料激光器为泵浦源作了较系 统研究。我们这项实验,主要是具体测量分析气压和透镜聚焦参数对CH_4-SRS频移谱线的影响程度,并观测分析了能量起伏、脉冲压窄现象。 1.我们所用的实验装置如图1所示。激光泵浦源采用YAG倍频器件提供的0.532μm激光脉冲,发散度约1mrad。经放大、倍频后的0.532μm     

高压甲烷的受激喇曼散射研究

我们研究了高压甲烷的受激喇曼散射,泵浦激光为Nd:YAG调Q脉冲激光,得到一阶斯托克斯散射光,脉冲能量达到20mJ,并观察到1至5阶反斯托克斯散射波。     

四氯化碳的背向受激喇曼散射研究

用倍频Ｎｄ：ＹＡＧ锁模激光５３２ｎｍ泵浦ＣＣｌ４的背向受激喇曼散射，一阶斯托克斯谱线５４６ｎｍ的能量转移效率为１３％，脉宽（ＦＷＨＭ）为８ＰＳ，比泵浦激光５３２ｎｍ的脉宽４０ＰＳ明显变窄。     

红宝石激光泵浦甲烷的高阶受激喇曼散射

报道用红宝石激光泵浦甲烷的高阶受激喇曼散射，并讨论了高阶反斯托克斯光产生的条件。     

二氯乙烷的受激喇曼效应

我们知道二氯乙烷广泛用做锁模可饱和吸收体的有机染料的溶剂,但它对锁模有何影响,还未见报道。二氯乙烷的非线性折射系数n_2为18×10~(-13)静电单位,似乎它的非线性不太严重,然而,我们通过二氯乙烷的受激喇曼效应研究发现其受激喇曼效应是够强的。应该在固体锁模激光器中考虑这一因素。 实验用钕玻璃锁模激光器,经过二级放大、倍频,再经过透镜聚焦照射1cm厚装二氯乙烷的样品     

连续调谐波导型H_2受激振动喇曼散射的研究

设计和研制了一台石英毛细管波导型H_2喇曼池,用450nm染料激光研究了H_2的受激振动喇曼散射,测定了一阶Stokes波输出能量与H_2气压之间的依赖关系。最高能量转换效率为20％。用Oxazine-1染料激光作泵浦源获得三阶Stokes信号,得到的红外喇曼散射最长波长达6.57μm。     

氢和甲烷混合气体的受激喇曼散射效应

我们使用532nm的激光作为泵浦源,初步探讨了氢和甲烷混合气体的受激喇曼效应。 脉冲Nd~(3+):YAG激光器包括振荡器和一级放大器,电光调Q晶体为双45°铌酸锂以线偏振加压式工作,小孔选横模,激光发散角约1毫弧度。铌酸锂晶体倍频的二次谐波(532nm)