KD~*P 晶体的防潮保护

KD~*p晶体(磷酸二氘钾)属于四方晶系的阴离子单轴晶体。其点群42m,居里温度213K,密度2.238g/cm,莫氏硬度约2.5,无色透明。由于KD~*P在可见和近红外波段(0.3～1.5μm)有良好的透过性,具有较高的抗破坏阈值(达800MW/cm~2)能承受强光,且光学均匀性好,消光比高,半波电压低,因而不仅在光学仪器中,而且在激光技术中都有广泛的     

激光在ADP和KD~*P中产生的自聚焦

本文指出,电致伸缩是脉冲激光在ADP和KD~＊P中产生自聚焦的主要原因。     

KD~*P晶体折射率匹配液的研究

KD~*P是水溶法生长的晶体,其致命的缺点是易潮解。为了降低晶体表面的剩余反射以及达到防潮的目的,可在通光面镀增透膜,但仍不能克服易潮解的缺点。国外早已采用折射率匹配液解决这些问题,但国内尚未见到报导。我们结合工作需要开展了这方面的研究,并已研制出几种与KD~*P晶体折射率相近似的液体,测定了其物理、化学以及光学性能。 我们研制的几种匹配液都是无色、无嗅、无毒、无腐蚀、透明、憎水、不燃烧、热稳定、低温性能良好、有特殊的化学惰性以及有优良的介电性能的液体。     

KD~*P晶体Q调YAG激光测距机干扰的消除

脉冲激光测距系统中,决定系统能否正常工作比较关键的问题是可靠地消除激光电源对接收系统的干扰。 KD~*P晶体调Q时,退高压的放电产生很强的干扰。这一干扰在激光发射之前约60～130毫微秒,该时间间隔随着泵浦能量的     

利用KD~*P晶体的电光效应测量微小双折射程差

利用KD~*P晶体的一次电光效应对晶片由双折射引起的光程差做连续补偿,一般将待测晶片的双折射程差补偿到Kλ/2,K=0、±1、±2…,λ为光源波长。由KD~*P晶体上所加电压V_2与由V_2产生的双折射程差δKD~*P的线性数值关系,求出对待测晶片所补偿的双折射程差,从而求出待测晶片的双折射程差δX。采用本实验装置,可以标定1/4波片以及双折射程差小于λ的晶片,精度在±10A之内。     

色散平坦光子晶体光纤色散和非线性特性研究

采用矢量波束传播法(BPM) 对不同结构参量的光子晶体光纤的色散和非线性特性进行数值分析,计算色散平坦光子晶体光纤的参量色散系数D,有效模场面积 和非线性系数 。分析D, 与色散平坦光子晶体光纤结构参量空气孔间距 、空气孔直径 之间的关系。分析结果表明,调节色散平坦光子晶体光纤的结构参量可以灵活地调整色散和非线性特性。得到的色散平坦光子晶体光纤在1300nm到1600nm波长范围内,色散值仅在-1.5 左右,非线性系数都大于19 。     

一种高性能的KD~*P指数匹配液

水溶性晶体KD~*P广泛用作固体激光器的电光Q开关。为降低插入损耗 克服易潮解的问题,国外研制成多种质量优良的指数匹配液。 我们经过大量的实验研究工作,研制成一种高稳定度、高效率的指数匹配液叫AG-1号,折射率为1.280。对KD~*P不潮解,不腐蚀。沸点为103～103.5℃,凝固点为-88℃。 我们在一台YAP-b轴取向的激光器上作了注入与不注入本液体的Q开关效果的研究。实验结果表明,在KD~*P电光盒内注入液体后,Q开关效果优良,插入损耗明显降低。在同样输入条件下,动态输出效率提高20％左右。然后我们以100脉冲/秒的运转速率,输出功率为32兆瓦左右,以间歇的运转     

光子晶体光纤色散补偿特性和非线性系数的研究

利用全矢量等效折射率模型计算了光子晶体光纤结构参数对非线性系数及色散特性的影响,研究发现通过调节结构参数可以灵活设计波长在1.55 μm附近具有高色散值、负色散斜率、低非线性系数的色散补偿型光纤,数值模拟和分析表明光子晶体光纤应用于色散补偿型光纤的研究前景十分可观.     

高非线性平坦色散光子晶体光纤的研究

为了研究最内层空气孔的大小以及空气孔的占空比改变对光子晶体光纤的非线性系数、色散的影响,采用全矢量有限元方法,进行了理论分析和实验验证,取得了非线性系数、色散系数随频率和结构参量的变化数据。结果表明,三角晶格结构的非线性系数大,色散较平坦,能够在400nm~1160nm保持单模传输,非线性系数达到172km-1·W-1,在0.65μm~1.0μm范围内具有超平坦色散。这一结果对光通信领域的研究是有帮助的。     

八边形光子晶体光纤色散及非线性的研究

设计了一种多包层正八边形结构光子晶体光纤,研究了空气孔直径、孔间距对色散及非线性的影响;通过优化结构参量,理论上实现了在1.47~1.6μm波长范围色散值在±0.2ps/(km·nm)之间波动;在波长1.55μm处非线性系数值高达40.5(1/W·km)。获得了在1550nm附近具有平坦色散和高非线性双零色散光子晶体光纤,为研究非线性效应提供了一定的理论基础。     

高非线性色散平坦光子晶体光纤的研究

利用矢量等效折射率法计算了空气孔间距和空气填充率对非线性系数以及波导色散的影响,通过计算发现孔间距对波导色散曲线的走向起决定性作用,而空气填充率的影响主要是使得波导色散大小和位置发生变化,同时减小孔间距以及增大空气填充率都会提高非线性系数,最终设计出了几种不同特性的800nm处色散平坦高非线性光子晶体光纤。     

全固高非线性低色散斜率光子晶体光纤设计

提出了利用掺氟同心圆环的光纤结构来提高光子晶体光纤(PCF)的非线性,所需控制的参量仅有两个。设计了三种具有高非线性、低色散斜率和低限制损耗的全固光子晶体光纤。这三种光纤分别具有正常色散、双零色散点和零色散点恰好在1.55 μm波长处的色散曲线特性。所设计的零色散点恰好在1.55 μm波长处的光子晶体光纤色散斜率值为5.12×10-4 ps/(km·nm2),这比传统的高非线性光纤的色散斜率小了2个数量级。同时,该光纤在1.55 μm波长处的非线性系数为31.5 W-1·km-1,限制损耗为9.62×10-5 dB/km。     

用完美晶体制造低噪声器件

最近,日本东芝公司应用完美晶体(无位错、无缺陷的晶体)对完美晶体器件技术进行了研究,并且应用该技术使低噪声线性集成电路和晶体管达到了商品化程度。下面介绍一下该技术的情况。首先要明确什么是完美晶体器件技术,它的基本概念是把基极和发射极区域尽可能地形成完美晶体或接近完美晶体状态。完美晶体有两个条件,其一是无位错(<500/厘米~2)其二是无缺陷。     

八边形低色散高非线性光子晶体光纤的设计

为了得到平坦色散高非线性的光子晶体光纤,设计了一种用于新颖的八边形三包层光子晶体光纤结构,采用多极法研究了空气孔直径、孔间距对色散和非线性的影响。结果表明,色散值和非线性系数随着内层空气孔直径d1的增大整体逐渐减小;随着第3圈空气孔直径d3的逐渐增大,色散值逐渐增大,但非线性基本保持不变;第2圈及外圈空气孔直径的变化对色散及非线性的影响较小。通过合理调节结构参量,在1.46μm～1.73μm近270nm波段内,色散绝对值在0.5ps/(km·nm)范围内波动;在1.5μm～1.65μm近150nm范围内的非线性系数值介于42.5W-1·km-1～50W-1·km-1。这一结果对设计特定功能的光子晶体光纤提供了理论参考。     

高非线性色散平坦光子晶体光纤的理论研究和数值模拟

利用全矢量等效折射率模型计算了空气孔间距、空气穴半径、空气填充率对非线性系数以及色散特性的影响,通过计算发现空气填充率主要影响色散曲线的形状和变化趋势,孔距A主要影响具体的数值大小,调整孔距可以改变曲线零点的位置。非线性系数随空气穴半径r的增大而增大,随孔距A增大而减小,当空气填充率一定时,即孔距A和半径r同时增大时,非线性系数却是减小的,这说明空气穴节距对非线性系数起主要作用, 最终设计出了几种不同特性的820nm处高非线性色散平坦光子晶体光纤。     

高非线性色散平坦光子晶体光纤的理论研究

为了研究光子晶体光纤结构参数对非线性系数及色散特性的影响,采用全矢量等效折射率模型,进行了理论分析,研究发现,通过调节结构参数可以灵活设计波长在820nm附近具有较大非线性系数和较低色散值的高非线性色散平坦光子晶体光纤。结果表明,高非线性色散平坦光子晶体光纤的研究前景十分可观。     

基于光子晶体光纤的色散补偿和色散平坦技术

本文介绍了在各种结构参数下光子晶体光纤的色散特性，总结了实现光子晶体色散补偿光纤和光子晶体色散平坦光纤的各种设计方法。利用光子晶体光纤结构设计的灵活性，可以设计出具有各种色散曲线的光子晶体光纤，而这些光纤大略可以分成两类：空气孔直径大小一致的普通光子晶体光纤和空气孔直径大小变化的光子晶体光纤。从数值仿真的结果来看，如果选择适当的空气孔分布结构，空气孔直径大小变化的光子晶体光纤可以具有非常优异的色散补偿和色散平坦特性。这些数值仿真为实际的光子晶体的制作提供了参考。     

光子晶体光纤中高阶色散和非线性对压缩脉冲对的影响

数值模拟了光子晶体光纤中波长位于反常色散区的高阶孤子泵浦脉冲与波长在正常色散区的信号脉冲通过交叉相位调制作用,产生的压缩脉冲对.首先讨论了在高阶色散影响下,飞秒脉冲基于交叉相位作用,弱脉冲产生的压缩脉冲对不再保持对称不变,产生蓝移.此外,考虑高阶非线性效应的影响,飞秒信号脉冲从正常色散区频移到反常色散区,产生的压缩脉冲由两个演变成一个,受拉曼红移影响较大,同时脉冲的峰值功率显著增加.     

平坦色散高非线性光子晶体光纤的研究与制备

运用改进的全矢量有效折射率法(IFVEIM),研究了光子晶体光纤结构(PCF)参数改变时,光纤的色散系数、有效模场面积和非线性系数随波长的变化规律,深入地分析了光纤可调节的色散平坦特性和高非线性特性.课题组自行设计了一种在900nm附近具有低平坦色散高非线性特性的光子晶体光纤.并且在改进工艺的基础上,采用包层孔充气挤压法对其进行了制备,虽然制得的光纤各参数未达到设计值,但其在800～1000nm的波段内色散值仅为0.75ps/km/nm,非线性系数值则达到了30(W/km)-1,这在当前规则结构的纯硅光子晶体光纤中已经较高.     

平坦色散高非线性光子晶体光纤的制备与实验

运用改进的全矢量有效折射率法(IFVEIM),课题组自行设计了一种在900 nm附近具有低平坦色散高非线性特性的光子晶体光纤.并且在改进工艺的基础上,采用中心抽真空挤压法对其进行了制备.虽然所制得光纤的结构参数与理论设计值存在一定的偏差,但其在所研究波段内色散值仅为0.5 ps/km/nm,非线性系数值则达到了35(W*km)-1,这在当前规则结构的纯硅光子晶体光纤中已经很高.最后,我们对其进行了非线性实验测试,其在400～1 400 nm的波段范围内展现出了宽平坦的超连续谱.