共查询到19条相似文献,搜索用时 62 毫秒
1.
利用矩形脉冲电流对Co_(66.3)Fe_(3.7)Si_(12)B_(18)非晶带进行退火处理,研究了退火电流密度对非晶带巨磁阻抗效应的影响,同时研究了激励电流频率对退火处理后的非晶带巨磁阻抗效应的影响。结果表明,该非晶带的特征频率为1.4 MHz。最大巨磁阻抗所对应的磁场随激励电流频率的增加逐渐向高磁场方向移动。 相似文献
2.
3.
退火条件对FeCuNbSiB非晶带材应力阻抗效应的影响 总被引:3,自引:2,他引:3
研究了退火条件对非晶FeCuNbSiB带材应力阻抗性能的影响.结果表明,当退火温度为300℃时,FeCuNbSiB非晶带材开始慢慢晶化,当温度上升到500℃时,带材内部结构已由非晶态完全转变成晶态.当退火温度低于300℃时,退火能够消除部分应力,使阻抗变化的灵敏度提高;但当退火温度高于300℃时,随着退火温度的升高,应力阻抗效应减弱.退火时间超过1 h,延长退火时间,对带材的应力阻抗性能影响不大.非晶FeCuNbSiB带材经100℃×2 h的退火处理后,应力为2.7 MPa时,应力阻抗变化可达26%. 相似文献
4.
研究了退火条件对非晶FeCuNbSiB带材应力阻抗性能的影响。结果表明,当退火温度为300℃时,FeCuNbSiB非晶带材开始慢慢晶化,当温度上升到500℃时,带材内部结构已由非晶态完全转变成晶态。当退火温度低于300℃时,退火能够消除部分应力,使阻抗变化的灵敏度提高;但当退火温度高于300℃时,随着退火温度的升高,应力阻抗效应减弱。退火时间超过1h,延长退火时间,对带材的应力阻抗性能影响不大。非晶FeCuNbSiB带材经100℃×2h的退火处理后,应力为2.7MPa时,应力阻抗变化可达26%。 相似文献
5.
玻璃包覆钴基非晶细丝的巨磁阻抗研究 总被引:2,自引:1,他引:1
深入研究了玻璃包覆的成分为Fe68.25Co4.5Si12.25B15,直径为25um的非晶细丝的巨磁阻抗效应。在频率为0.1~12MHz,磁场在0~5.2kA/m的范围内测量了交流磁电阻、磁电抗、磁阻抗对频率及磁场的依赖关系。发现该细丝材料的巨磁阻抗GMI(Z)值在测量频率范围内随频率增大而增大。 相似文献
6.
研究了经不同低频脉冲电流密度退火的Co66.3Fe3.7Si12B18非晶薄带的巨磁阻抗(GMI)效应。结果表明,在低频脉冲电流下,巨磁阻抗效应的大小与退火电流密度密切相关。非晶带的GMI变化率△Z/Z先随退火电流密度的增加而增强,当电流密度为104A/mm^2时,△Z/Z达到最大值53.8%,此后随电流密度增大,GMI变化率开始减小。对脉冲电流退火影响巨磁阻抗效应的机制作了定性分析。并分析了由脉冲电流退火在材料内感生的横向各向异性场凤对GMI效应的影响,发现HK有利于提高GMI效应的峰值,但同时存在一个临界值,当超过这个值时,GMI效应的峰值减弱。 相似文献
7.
将近零磁致伸缩系数的Co66.3Fe3.7Si12B18非晶薄带卷成环形后,在200Gs横磁场作用下,用密度为25A/mm2的脉冲电流退火30s,在穿过环形薄带圆心的直流电流产生的圆周磁场作用下的巨磁阻抗效应.激励电流频率f>100kHz时,阻抗随圆周磁场的变化呈现对称双峰曲线;最大阻抗变化率(GMI)max随频率的升高而增大,当频率f=2MHz,幅值Ip=10mA时,(GMI)max=57%.直流偏置电流改变了非晶带横向磁导率,造成阻抗变化的不对称.偏置电流较小时,阻抗变化曲线的一边峰值得到加强,另一边峰值减弱;偏置电流较大时,两峰值都被削弱.阻抗变化的不对称性与激励电流的频率和直流偏置电流大小有紧密联系. 相似文献
8.
本文基于磁致伸缩效应的新型金属磁记忆无损检测技术,利用金属磁记忆信号与应力大小严格的对应关系,对金属磁记忆检测技术用于去应力退火进行评估,进行可行性研究.通过研究分析发现,金属磁记忆信号与45钢的去应力退火程度有一致的单调性,通过检测金属磁记忆信号磁场的强度,可实现对去应力退火工艺的评估. 相似文献
9.
研究了外层为NiFe层,里层为Ag丝的复合结构材料的巨磁阻抗效应,发现复合丝在较低频率下就有较大的阻抗变化值。同时推导了外场小于各向异性场时具有网周各向异性的复合丝的阻抗表达式,并讨论了各结构参量对巨磁阻抗效应的影响。发现材料的巨磁阻抗效应强烈依赖于复合丝铁磁层的厚度;而导体层和铁磁层的电导率相差越多则材料的巨磁阻抗效应也越大。 相似文献
10.
通以高频交变电流的钴基非晶带在弯曲时,由于受到应力作用而具有显著的应力阻抗效应,实验中所用的材料是经过适当脉冲电流退火的钴基非晶合金薄带Co66.3Fe3.7Si12B18。研究了阻抗变化率随非晶带弯曲程度的变化关系以及交流电流幅值和频率对非晶带应力阻抗效应的影响。实验结果表明,在弹性体末端位移为正方向时,非晶带具有负的阻抗变化率,而位移方向为负时,具有正的阻抗变化率,且都随位移的增加而增大。在位移一定的情况下,阻抗变化率随着频率的增加先增大后减小,随电流大小的变化关系也具有这种趋势。 相似文献
11.
12.
基于钛合金的基本组成相α与β的晶体结构特点及原子配位关系,定义了能够判断退火与淬火态钛合金中β稳定元素稳定能力的退火临界晶胞系数Ckt^M和淬火临界晶胞系数Ckz^M.在不同热处理条件下,β稳定元素稳定能力不同,这与其原子外层电子结构状态及原子分数xat^M有关,即Ckt^M与Ckz^M愈大,β稳定元素M的稳定能力愈强,∑xat^M,∑Ckt^M,∑Ckx^M愈大,钛合金室温组织中β相的体积分数愈多.在Ckt^M,Ckz^M及xat^M计算的基础上,给出了近似计算了退火态、淬火态钛合金室温组织中α与β相体积分数的方法,计算值与实验值基本符合. 相似文献
13.
用双喷嘴单辊急冷工艺制备了非晶态合金Fe78sSi9B13和(FeNicr)78(siB)22的双金属带,用差示扫描量热计(Dsc)测量了双金属的晶化温度,并测量了经350℃纵向磁场退火的双金属铁芯在张紧状态及放松状态下的磁滞回线.双金属的DSC曲线基本上是两种带材DSC曲线的叠加,但(FleNiCr)78(SiB)22层的晶化放热峰变成两个,晶化温度稍有降低.虽然经过纵向磁场退火,双金属铁芯的磁滞回线仍然表现出难以磁化的特点,这源于双金属铁芯在退火后的冷却过程中由于两层材料热膨胀系数差别引起的内应力在张紧状态下,双金属铁芯中的内应力可达84MPa;在放松状态下,内应力使双金属铁芯发生收缩,其平均直径由27.5mm收缩为18mm.但双金属铁芯中的内应力并未因铁芯收缩而消除,而是发生了复杂的变化,使得双金属铁芯的每一层均存在拉应力层和压应力层,这种应力分布对双金属铁芯的磁性特征虽无根本改变,但更加难以使其磁化. 相似文献
14.
本文详细研究了铁基、铁镍基和钴基非晶合金条带制备态的平面磁各问异性。测定了退火前后试样中各向异性的变化及各向异性常数K_(us)随温度的变化,得出K_(us)(T)∝M_s^2(T)关系,由此得出平面磁各向异性由应力各向异性和表面形状各向异性两部分组成。 相似文献
15.
16.
Ring--Like Solidification Structure Of Mnbi Phase In Bi—Mn Alloy Under A High Magnetic Field 总被引:6,自引:2,他引:6
对强磁场作用下Bi-Mn合金分别从全熔态和从固液两相区开始的凝固过程及其组织的实验研究表明,磁场使初生MnBi相在试样外侧呈环状偏聚,其自身生长为棒状,棒的长轴沿磁场方向呈定向规则排列,而试样心部基本无初生MnBi相。在Curie点以上开始进行较慢的凝固时,由片状聚合而成的棒状MnBi具有单晶特征。对以上现象的形成原因进行了分析。 相似文献
17.
XU Zuxiong MA Ruzhang University of Science Technology Beijing Beijing ChinaHAN Yongzhu Beijing Institute of Metallurgy Beijing China 《金属学报(英文版)》1989,2(12):434-436
Magnetic anisotropies of the amorphous alloy Fe_(71)Ni_(10)B_(13)Si_(14)C_2 annealed in magnetic fieldhave been studied using Mossbauer spectroscopy and X-ray diffraction.It is shown that thedistribution of moments in the annealed sample are determined by both stress-produced andthermomagnetic treatment-induced magnetic anisotropies. 相似文献
18.
急冷法制备的非晶软磁材料的实用磁性与其磁各向异性和磁矩取向分布密切相关。大量研究表明,急冷状态的过渡金属-类金属非晶合金薄带里的磁畴结构和磁矩取向主要取决于淬火急冷内应力。Becker通过磁化测量发现,表面层去除和厚度减薄对急冷内应力系统没有影响。Takahashi等的磁转矩研究表明,急冷态非晶薄带2个表面附近的磁各向异性最大。对急冷态非晶薄带的Moss-bauer研究表明,磁矩取向主要分布在薄带平 相似文献