共查询到20条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
用半导体α谱仪测量了电沉积法制备的^233U、^243Am、^241Am、^244Cm以及^242Cm5种α放射源的α能谱,用多重峰α能谱分析程序MULT对所测α能谱进行非线性分析,获得了这几种核素发射α粒子的辐射几率。有关强的α粒子的结果与文献报道值基本相符。 相似文献
2.
文章介绍用α能谱法测定Pu材料中^241Am/Puα活度比的原理、方法及结果,该测定结果与用NaI(TI)γ能谱法测定的结果相一致。 相似文献
3.
本文导出堆内^241Am-Be中子源^241Am和^242Cm核数随时间变化的计算公式并予以验证。用此公式,可从源强的角度对该源的堆内使用寿命作出合理的估计。 相似文献
4.
介绍了研制的HHF-217型核辐射厚度计,此仪表采用放射源^241Am,主要用于生产过程中自动测量冷轧钢带或钢板的厚度。叙述了该仪表的原理、结构、主要特点和性能。重点论述了设计自动转换放大倍数的原因和方法,以及仪表标定中的问题、解决办法和性能测试结果。 相似文献
5.
放射性废物中Pu与^241Am的分离和测定 总被引:1,自引:0,他引:1
制定了从放射性饱和岩盐溶液中分离和测定微量Pu和^241Am的方法。实验结果表明Pu的回收率为85%,^241Am的回收率为90%。此法适宜于放射性核素在岩盐地质层迁移的研究中对Pu与^241Am的测定。 相似文献
6.
对在不锈钢基底上用电沉积法制备^239Pu(α)参考源作了详细研究。试验中选择NH4Cl-HCl体系,观察了铵盐浓度、电解质酸度、电解质体积、电流密度、电镀时间、不锈钢基底材料和单面电解槽尺寸对^239Pu电沉积率的影响,从而确定了最佳工艺条件,并已用于^239Pu(α)参考源的批量生产中。该电镀工艺的优点是简便、快速,且获得的镀层均匀、牢固。该工艺也已成功地用于制备^241Am(α)源和^244 相似文献
7.
采用Si(Li)X射线探测系统,以透射法测量了^241Am和^238Pu放射源的低能γ光子和X射线在透过不同厚度的Fe和Cu箔时激发的次级X射线相对强度的变化,实验结果表明,激发产生的X射线相对强度在实验样品厚度范围内随箔厚的增加而增加,在高原子序数材料中将产生更多的特征X射线,各次级X射线的强度与箔厚形成方式以及激发源的活度,能量有关,最后对实验结果的物理机制进行了初步探讨。 相似文献
8.
α谱的分析方法及应用 总被引:2,自引:2,他引:0
选取了2个能准确表达用半导体α谱仪的峰形函数。推荐了一种用二重峰α谱获取峰形参数的方法,采用麦夸脱方法计算非线性参数。建立了一个多重峰α谱分析程度MULT,计算了^244Cm和^241Am在衰变中发射的α粒子辐射几率以及钚样品中^240Pu与^239Pu的原子数比。并用一个标准谱检验了它的分析准确度。 相似文献
9.
本文介绍了一台锯齿形极位置灵敏电离室,它是在普通电离室的基础上把阳极改变为锯齿形结构,从而实现对带电业子位置的测定,用^241Am源的α粒子对探测器的性能进行了测试,得到的能量分辨为2%,位置分辨好于2mm。 相似文献
10.
介绍了用放射性同位素X射线荧光分析法检查了24K金饰品质量的简便方法,该方法使用^241Am和^238Pu两种辐射源进行两次测量。 相似文献
11.
本文介绍了用αβ谱仪系统同时测量αβ谱,实现Rn/Th子体补偿,确定超铀α核素气溶胶体积活度及人工放射性气溶胶总β体积活度的技术途径,利用RsA,RaC′α峰的二段时间计数可确定空气中RaA,RaB,RaC的气溶胶体积活度,相应的,也能给出了RaB,RaC对总β计数的贡献,根据一般环境条件下的平衡比,用ThC′的α计数修正Th子体对αβ测量的影响,^239Pu或/^241Am人工核素的α计数,可通 相似文献
12.
13.
^239Pu,^241Am,^99Tc和^137Cs在高压实缓冲材料中的扩散系数 总被引:2,自引:0,他引:2
本文从物质的一维非稳态扩散规律出发,在常温,纯氮条件下,测定了^239Pu,^241Am,^99Tc和^137Cs在作为高放废物深地质处置库缓冲材料的高压实钠质膨润土中的扩散系数,90d的实验测定结果表明,在膨润土的干密度为1.9g/cm^3时,^239Pu,^241Am扩散系数为在10^-15m^2/s,^99Tc约为10^-13m^2/s,而^137Cs约为10^-12m^2/s,都随缓冲材料 相似文献
14.
研究了测定受热中子辐照的钚样品中^242cm/^241Am放射性活度的两种方法,并将其成功地应用地下该试验样品的分析中。 相似文献
15.
本文导出堆内241Am-Be中子源241Am和242Cm核数随时间变化的计算公式并予以验证。用此公式,可从源强的角度对该源的堆内使用寿命作出合理的估计。 相似文献
16.
双能γ射线穿透法测量土壤密度和水含量 总被引:4,自引:0,他引:4
本文描述用^241Am和^137Cs两个放射源从同一铅屏蔽容器和准直器射出两种能量的γ射线窄束,穿透土壤样品后用NaI(TI)多道γ谱仪测量60和662keVγ射线的峰感性区计数率,依据土壤的和水对60keVγ射线的质量衰减系数有较大差异而对662keVγ射线的质量衰减系数基本相同的特点,测定了土壤样品的密度和水含量。用某种土壤制作一系列已知土壤密度和水含量的标准样品,用这种双能量γ射线穿透法分别 相似文献
17.
用双屏栅电离室测量快中子(n,α)反应的双微分截面 总被引:4,自引:1,他引:3
双用屏栅电离室和多参数数据获取系统建立了一套测量(n,p)、(n,α)快中子诱发带电粒子反应双微分截面的装置。在北京大学4.5MV静电加速器上测量了4MeV和5MeV中子的^40Ca(n,α)^37Ar反应的能谱和角分布以及5MeV中子的微分截面。实验结果表明整个系统工作正常,用于研究(n,p)、(n,α)反应是合适的。 相似文献
18.
采用改进的密立根光电流测量法,在透射方向测量了^241Am放射源的X射线及低能γ光子在透过不同厚度的Al、Fe、Cu、Ta及W箔时光致电子发射的产额。结果表明:光致电子发射产额在样品厚度范围内随箔厚的增加而减少;在高原子序数材料中将产生更多的光致电子发射。提出了“射程层贡献”模型,以该模型为基础建立的计算方法所得结果与实验值间相对误差平均约为10%。 相似文献
19.
多丝正比室对能谱的测量中发现,^241Am的59.6keV,谱线能峰呈双峰结构,电场分布计算,电子漂移过程分析及气体放大倍数的计算表明,丝室结构的非圆对称将导致;1)电子漂移到阳极丝的过程中扫过的电位差统计分析分布的展宽甚至出现双峰结构,2)气体放大倍数与电子到达方向有关,丝室电场分布的计算中采用了解析解和数值解相结合的方法。 相似文献
20.
在TFTR托卡马克氘-氚等离子体芯部,α密度为3×10^16m^-3时,用光谱测量术观察了能量≤0.7MeV的聚变产生的α粒子。在无锯齿放电期间,在r/a=0.3处所测得的能谱与基于碰撞输运所预计的能谱完全一致。在α源关闭之后,α热化期间时间分辨测量表明,分布函数衰减到较低能量是与经典慢化时间0.5s一致的。 相似文献