几种锕系核素α粒子辐射几率

用半导体α谱仪测量了电沉积法制备的＾２３３Ｕ、＾２４３Ａｍ、＾２４１Ａｍ、＾２４４Ｃｍ以及＾２４２Ｃｍ５种α放射源的α能谱，用多重峰α能谱分析程序ＭＵＬＴ对所测α能谱进行非线性分析，获得了这几种核素发射α粒子的辐射几率。有关强的α粒子的结果与文献报道值基本相符。     

α能谱法测定Pu材料中^241Am／Puα活度比

文章介绍用α能谱法测定Ｐｕ材料中＾２４１Ａｍ／Ｐｕα活度比的原理、方法及结果，该测定结果与用ＮａＩ（ＴＩ）γ能谱法测定的结果相一致。     

脉冲堆^241Am—Be中子源堆内使用寿命的计算方法

本文导出堆内＾２４１Ａｍ－Ｂｅ中子源＾２４１Ａｍ和＾２４２Ｃｍ核数随时间变化的计算公式并予以验证。用此公式，可从源强的角度对该源的堆内使用寿命作出合理的估计。     

HHF—217型核辐射厚度计

介绍了研制的ＨＨＦ－２１７型核辐射厚度计，此仪表采用放射源＾２４１Ａｍ，主要用于生产过程中自动测量冷轧钢带或钢板的厚度。叙述了该仪表的原理、结构、主要特点和性能。重点论述了设计自动转换放大倍数的原因和方法，以及仪表标定中的问题、解决办法和性能测试结果。     

放射性废物中Pu与^241Am的分离和测定

制定了从放射性饱和岩盐溶液中分离和测定微量Ｐｕ和＾２４１Ａｍ的方法。实验结果表明Ｐｕ的回收率为８５％，＾２４１Ａｍ的回收率为９０％。此法适宜于放射性核素在岩盐地质层迁移的研究中对Ｐｕ与＾２４１Ａｍ的测定。     

Pu在不锈钢基底上的电沉积

对在不锈钢基底上用电沉积法制备＾２３９Ｐｕ（α）参考源作了详细研究。试验中选择ＮＨ４Ｃｌ－ＨＣｌ体系，观察了铵盐浓度、电解质酸度、电解质体积、电流密度、电镀时间、不锈钢基底材料和单面电解槽尺寸对＾２３９Ｐｕ电沉积率的影响，从而确定了最佳工艺条件，并已用于＾２３９Ｐｕ（α）参考源的批量生产中。该电镀工艺的优点是简便、快速，且获得的镀层均匀、牢固。该工艺也已成功地用于制备＾２４１Ａｍ（α）源和＾２４４     

低能γ光子及射线在透射金属箔方向激发的次级X射线

采用Ｓｉ（Ｌｉ）Ｘ射线探测系统，以透射法测量了＾２４１Ａｍ和＾２３８Ｐｕ放射源的低能γ光子和Ｘ射线在透过不同厚度的Ｆｅ和Ｃｕ箔时激发的次级Ｘ射线相对强度的变化，实验结果表明，激发产生的Ｘ射线相对强度在实验样品厚度范围内随箔厚的增加而增加，在高原子序数材料中将产生更多的特征Ｘ射线，各次级Ｘ射线的强度与箔厚形成方式以及激发源的活度，能量有关，最后对实验结果的物理机制进行了初步探讨。     

α谱的分析方法及应用

选取了２个能准确表达用半导体α谱仪的峰形函数。推荐了一种用二重峰α谱获取峰形参数的方法，采用麦夸脱方法计算非线性参数。建立了一个多重峰α谱分析程度ＭＵＬＴ，计算了＾２４４Ｃｍ和＾２４１Ａｍ在衰变中发射的α粒子辐射几率以及钚样品中＾２４０Ｐｕ与＾２３９Ｐｕ的原子数比。并用一个标准谱检验了它的分析准确度。     

一台锯齿形阳极位置灵敏电离室

本文介绍了一台锯齿形极位置灵敏电离室，它是在普通电离室的基础上把阳极改变为锯齿形结构，从而实现对带电业子位置的测定，用＾２４１Ａｍ源的α粒子对探测器的性能进行了测试，得到的能量分辨为２％，位置分辨好于２ｍｍ。     

双源两次X射线荧光测量法鉴定金饰品质量

介绍了用放射性同位素Ｘ射线荧光分析法检查了２４Ｋ金饰品质量的简便方法，该方法使用＾２４１Ａｍ和＾２３８Ｐｕ两种辐射源进行两次测量。     

用α,β谱仪测量人工α,β放射性气溶胶体积活度的试验 …

本文介绍了用αβ谱仪系统同时测量αβ谱，实现Ｒｎ／Ｔｈ子体补偿，确定超铀α核素气溶胶体积活度及人工放射性气溶胶总β体积活度的技术途径，利用ＲｓＡ，ＲａＣ′α峰的二段时间计数可确定空气中ＲａＡ，ＲａＢ，ＲａＣ的气溶胶体积活度，相应的，也能给出了ＲａＢ，ＲａＣ对总β计数的贡献，根据一般环境条件下的平衡比，用ＴｈＣ′的α计数修正Ｔｈ子体对αβ测量的影响，＾２３９Ｐｕ或／＾２４１Ａｍ人工核素的α计数，可通     

体源的γ射线自吸收校正

测定了＾２４１Ａｍ圆柱状体源的自吸收校正因子，用此实验值对两种自吸收校正计算方法所给出的理论计算值作了比较，并对结果进行了探讨。     

^239Pu,^241Am,^99Tc和^137Cs在高压实缓冲材料中的扩散系数

本文从物质的一维非稳态扩散规律出发，在常温，纯氮条件下，测定了＾２３９Ｐｕ，＾２４１Ａｍ，＾９９Ｔｃ和＾１３７Ｃｓ在作为高放废物深地质处置库缓冲材料的高压实钠质膨润土中的扩散系数，９０ｄ的实验测定结果表明，在膨润土的干密度为１．９ｇ／ｃｍ＾３时，＾２３９Ｐｕ，＾２４１Ａｍ扩散系数为在１０＾－１５ｍ＾２／ｓ，＾９９Ｔｃ约为１０＾－１３ｍ＾２／ｓ，而＾１３７Ｃｓ约为１０＾－１２ｍ＾２／ｓ，都随缓冲材料     

受热中子辐照的钚样品中^242cm／^241Am活度比的测定

研究了测定受热中子辐照的钚样品中＾２４２ｃｍ／＾２４１Ａｍ放射性活度的两种方法，并将其成功地应用地下该试验样品的分析中。     

脉冲堆~（241）Am－Be中子源堆内使用寿命的计算方法

本文导出堆内２４１Ａｍ－Ｂｅ中子源２４１Ａｍ和２４２Ｃｍ核数随时间变化的计算公式并予以验证。用此公式，可从源强的角度对该源的堆内使用寿命作出合理的估计。     

双能γ射线穿透法测量土壤密度和水含量

本文描述用＾２４１Ａｍ和＾１３７Ｃｓ两个放射源从同一铅屏蔽容器和准直器射出两种能量的γ射线窄束，穿透土壤样品后用ＮａＩ（ＴＩ）多道γ谱仪测量６０和６６２ｋｅＶγ射线的峰感性区计数率，依据土壤的和水对６０ｋｅＶγ射线的质量衰减系数有较大差异而对６６２ｋｅＶγ射线的质量衰减系数基本相同的特点，测定了土壤样品的密度和水含量。用某种土壤制作一系列已知土壤密度和水含量的标准样品，用这种双能量γ射线穿透法分别     

用双屏栅电离室测量快中子（n,α）反应的双微分截面

双用屏栅电离室和多参数数据获取系统建立了一套测量（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）快中子诱发带电粒子反应双微分截面的装置。在北京大学４．５ＭＶ静电加速器上测量了４ＭｅＶ和５ＭｅＶ中子的＾４０Ｃａ（ｎ，α）＾３７Ａｒ反应的能谱和角分布以及５ＭｅＶ中子的微分截面。实验结果表明整个系统工作正常，用于研究（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）反应是合适的。     

X射线及低能γ光子在金属箔透射面的光致电子发射产额

采用改进的密立根光电流测量法,在透射方向测量了＾２４１Ａｍ放射源的Ｘ射线及低能γ光子在透过不同厚度的Ａｌ、Ｆｅ、Ｃｕ、Ｔａ及Ｗ箔时光致电子发射的产额。结果表明：光致电子发射产额在样品厚度范围内随箔厚的增加而减少;在高原子序数材料中将产生更多的光致电子发射。提出了“射程层贡献”模型,以该模型为基础建立的计算方法所得结果与实验值间相对误差平均约为１０％。     

多丝正比室的不对称结构和能量分辨率

多丝正比室对能谱的测量中发现，＾２４１Ａｍ的５９．６ｋｅＶ，谱线能峰呈双峰结构，电场分布计算，电子漂移过程分析及气体放大倍数的计算表明，丝室结构的非圆对称将导致；１）电子漂移到阳极丝的过程中扫过的电位差统计分析分布的展宽甚至出现双峰结构，２）气体放大倍数与电子到达方向有关，丝室电场分布的计算中采用了解析解和数值解相结合的方法。     

氘—氚托卡马克等离子体中约束α分布的测量

在ＴＦＴＲ托卡马克氘－氚等离子体芯部，α密度为３×１０＾１６ｍ＾－３时，用光谱测量术观察了能量≤０．７ＭｅＶ的聚变产生的α粒子。在无锯齿放电期间，在ｒ／ａ＝０．３处所测得的能谱与基于碰撞输运所预计的能谱完全一致。在α源关闭之后，α热化期间时间分辨测量表明，分布函数衰减到较低能量是与经典慢化时间０．５ｓ一致的。