三电极等离子体合成射流的尖尖放电特性

为了准确把握电弧放电电阻的大小,提高等离子体合成射流的能量利用率。进行了三电极尖尖放电的实验,通过改变电极间隙、环境气压、电容、电压,得到电弧电阻的大小以及放电效率、电弧电阻和放电形态随参数的变化。结果显示:大气压条件下,随着放电初始电压的增大,放电效率和电弧电阻逐渐降低;大气压条件下,对于同一电容能量(≥250 m J),电弧电阻不会随着电容值的变化而变化;高气压条件下(50 k Pa),电容越大,电弧电阻和放电效率越高;增大电极间隙,可以增大电弧放电的电阻和放电效率。随着气压降低、电压增大或电极间隙增小,放电区域面积会增大。     

基于大电流脉冲的超导储能磁体快速放电方法研究

常规的超导储能磁体放电方法不能满足磁体快速放电的要求,而且放电瞬间还会在磁体两端产生高峰值的过电压脉冲,这对磁体的安全是一个隐患,因此寻找快速、安全的放电方法具有一定的现实意义。通过理论分析,笔者研究了在直接放电方法基础上加入电阻性和电容性两种转换电路的可行性。仿真结果表明:两种不同类别的转换电路与直接放电方法相比,不仅放电速率明显提高,还能有效抑制过电压。加入电阻性或电容性转换电路后,磁体中的能量转移更加迅速,输出的电流脉冲峰值更高,对同类超导储能磁体放电研究提供了重要的参考依据。     

新型起动放电电阻

蓄电池起动放电之电阻,放电电流在100安以上的一般都采用炭片组合的炭电阻。放电时由于炭片发热,造成种种不良后果。 我厂试制成功了一种新型的作电池起动放电用的放电电阻。这种电阻,采用φ10×15无缝钢管,绕制成螺旋管形作阻力。在需要调节     

高压电容器内部放电电阻的测量方法探讨

为及时发现高压电容器内部放电电阻故障,提高设备运行可靠性,探讨了高压电容器内部放电电阻的测试方法。提出了采用电子绝缘电阻测试仪测量高压电容器内部放电电阻的测试方法,并通过实例证明了该方法的可行性。通过与自放电法对比发现,新方法测试时间短、试验仪器小巧轻便,是现场进行高压电容器内部放电电阻故障检测的有效手段。     

MH-Ni蓄电池在不同放电深度下的阻抗行为

通过电化学阻抗谱分别研究了正极、负极在不同放电深度下的阻抗。结果表明,随着放电深度增大,正极的欧姆内阻增加,发生电极反应的活性表面积减小,电化学反应电阻和质子扩散阻抗增大。负极电化学反应电阻先减小后增大,放电平台段电化学反应电阻变化很小,MH-Ni蓄电池放电初期的电化学极化主要来源于负极。     

采用时变电阻的水下高压放电模型

水下高压脉冲放电过程中的瞬态物理现象非常复杂,放电通道等效电阻从放电初期的kΩ量级到中期的mΩ量级,为一时变参数。若在仿真计算中将它看作常数,则计算得到的放电电流在峰值和振荡周期上均与实验结果相差较大。为尽可能真实地反映放电特性,建立了放电水间隙时变等效电阻R(t),推导了等效放电回路方程,利用有限差分法进行求解,得出放电电流和放电电压的表达式,并将仿真波形与实验测量得到的放电电流和放电电压的波形进行了对比分析。结果表明,在放电电极时变等效模型基础得到的仿真结果相对于常数等效电阻的仿真结果,更接近实验结果,同时显示出有限差分方法在求解放电回路变系数微分方程时的有效性。     

曝光量对介质阻挡放电照相的影响

本文叙述了介质阻挡放电照相技术的基本原理 ,给出了自制的实验装置 ,并研究了不同曝光时间、不同放电回路电阻对照相质量的影响。在此基础上 ,提出在采用高压纳秒脉冲放电技术的前提下 ,综合控制曝光时间和放电回路电阻 ,是获得良好质量介质阻挡放电像的又一关键     

1000kV断路器局部放电引起跳闸的故障分析及处理

介绍一起1 000kV断路器调试过程中因局部放电引起跳闸的故障,分析故障产生的过程,经设备解体检查为合闸电阻气室局部放电所致,对放电原因进行查找发现为机械操作前给电阻气室充氮气的钢瓶内有较多金属异物,金属异物进入合闸电阻气室导致放电,进而提出了建议及预防措施。     

电晕放电烟气净化设备防腐涂层导电特性研究

开发电晕放电烟气净化设备用防腐导电涂料,对涂层的导电特性进行了研究。涂层导电机理为渗流、隧道效应和场致发射综合作用。涂层比电阻随填料粒度的增大、添加量的增加显著下降,温度对比电阻影响不大,涂料的比电阻为102～104Ω.cm量级。极板涂覆涂层后,直流电晕放电电流略有下降,脉冲电晕放电波形不变,涂层不影响电晕放电烟气净化效果,该涂料用于电晕放电烟气净化设备的防腐是可行的。     

电池检测不确定度的评定(Ⅱ)

原电池大多数的放电试验制式采用恒电阻放电,只有极少数例外。现以R6P电池放电试验为例介绍恒电阻放电时间不确定度评定方案,放电制式为10Ω负载电阻,每天放电1h,终止电压为0．9V。试验结果是1只电池的放电时间为2．80h。     

关于用碳化硅涂料防止高压旋转电机线圈端部局部放电法的研究

一、前言随着发电机、感应电动机等高压旋转机的单机大容量化和高压化,防止定子线圈的局部放电(电晕)已成为重要的问题。高压旋转机定子线圈(下简称线圈)局部放电有二个方面,一是对地绝缘层内部空隙引起的内部放电,一是对地绝缘层表面的外部放电。对于前一种内部放电,由于粉云母、环氧树脂等新材料的开发和真空加压浸渍的线圈制造技术的进步,防止内部放电的技术有了显著提高。对后者的外部放电,是在对地绝缘层表面涂敷低电阻涂料,以防止定子铁心槽内放电。另外,为了防止这种低电阻涂料端部的沿面放电,有在低阻涂料端的对地绝缘层上涂敷线性电阻特性的高电阻     

一种新颖的自动恒流放电系统

介绍了采用ＩＧＢＴ功率器件、ＰＷＭ控制和以康铜电阻合金为放电电阻的放电系统。该系统放电电流在４～２０Ａ范围内连续可调,且有较高的恒流精度。能对大容量蓄电池负荷能力和容量进行核对性检测。     

一起1000kV GIS内部放电击穿故障分析

以一起1 000 kV GIS内部放电击穿故障为例,系统阐述了如何根据发生故障时变电站设备的运行方式、保护屏录波信息及试验结果,确定GIS故障气室。通过对故障气室进行解体、检查及分析,得出GIS断路器合闸电阻绝缘拉杆击穿是故障的主要原因。针对故障原因,采取正确的检修措施和步骤,更换合闸电阻绝缘拉杆。为1 000 kV GIS设备内部放电击穿检修提供借鉴,为特高压变电站实施反事故技术措施提供依据。     

碱性锌锰电池恒阻恒流放电中的若干关系

LR6型碱性锌锰电池在恒阻恒流连续放电时 ,在一定的电流范围内 ,恒流放电电流或恒阻放电时的平均电流与有效放电时间的关系符合In·t=k方程。恒阻连续放电时 ,在一定的放电电阻范围内 ,放电电阻与有效放电时间的关系为t=x·R -A ,据此二者关系可预测电池的连续放电容量与有效放电时间。     

模块化多电平换流器子模块均压电阻参数优化策略

子模块的均压电阻在模块化多电平换流器(MMC)启动过程中起均压作用,同时在停运过程中作为电容的放电电阻,但目前缺乏均压电阻参数设计的理论依据和优化策略。通过优化子模块仿真模型引入均压电阻和取能电源相关参数;分析了均压电阻参数在MMC启动过程中对子模块电容均压的影响,阐明了均压电阻过大时电容均压效果劣化的机理;同时修正了MMC停运后子模块电容放电时间的计算方法;最后提出满足电容均压、放电时间和功率要求的均压电阻参数优化策略和具体设计步骤。依托厦门柔性直流输电工程给出均压电阻参数设计实例并进行相关试验,试验结果验证了所提均压电阻参数优化策略的有效性。     

大气压射频辉光放电阻抗特性的实验研究

为研究大气压射频辉光放电过程中不同工作气体(氦气和氩气)对发生器等效阻抗的影响,基于等离子体的介电特性,建立了描述等离子体区域的"电阻-电容混联"等效电路模型;通过实验测量放电电压及电流,并基于等效电路模型来计算等离子体在放电过程中的电子数密度,从而得到等离子体发生器的等效阻抗。实验测量了大气压射频辉光放电的放电电压及电流,并基于等效电路模型得到了等离子体发生器的等效阻抗及放电区的电子数密度。实验结果表明:对氦气和氩气放电,在α放电模式下其电阻及电抗的绝对值均随着放电电流的增加而减小,而电子数密度则随放电电流的增大而线性增加;且在相同的放电电流条件下,氩等离子体的电阻和电容都比氦等离子体高。研究结论可作为等离子体在不同工作气体条件下放电阻抗匹配研究的参考。     

影响超级电容回路电阻测试仪放电电流的参数分析

新型超级电容回路电阻测试仪具有体积小、放电电流大等特点。利用MATLAB软件,对影响超级电容回路电阻测试仪放电电流大小的参数进行分析,得出应选择电容量大、额定电压高、内阻小的超级电容设计回路电阻测试仪的结论。     

带串联电阻的长间隙放电变象仪摄影研究

本文运用变象仪考察了长间隙放电过程,研究了低电位电阻对放电过程的影响。结果表明低电位电阻较强地影响放电的发展过程和减小电晕、先导及主放电电流。本文的结果可用来说明半导体消雷器的机制。     

高压电容器内放电电阻的设计与应用思考

内放电电阻是高压电容器的一个很重要部件,它的可靠性和合理选用对电容器的设计来说是一个值得思考的问题。就此问题,通过电阻温度系数试验、出厂试验、型式试验、耐久性试验以及相关实例的计算,综合考虑各种影响因素,尽量使高压电容器内放电电阻的设计与应用更加合理、可靠。     

Ni(OH)2电极交流阻抗与放电容量的关系

利用交流阻抗和恒电流充放电技术研究了Ni(OH)2电极交流阻抗与放电容量的关系.分析了球形Ni(OH)2电极极化过程的动力学和阻抗特征,并应用数理统计方法研究了镍电极的电荷转移电阻和质子扩散阻抗对电极放电容量的影响.研究表明:放电容量与不同荷电状态的电荷转移电阻和质子扩散阻抗的相关性不同,在全放电态时放电容量与上述阻抗的相关性最强,均表现为负相关,但放电容量与质子扩散阻抗的相位角正相关.