关于Radom—Nikodym定理的证明

关于Radon—Nikodym定理,Van Neumann曾给出了一个精巧的证明,但不能应用到更一般的结果,本文根据Van Neumann的方法导出了关于一般结论的证明。 Van Neumann证明了:若u,v为σ—有限测度,满足vu,则存在f使得:对所有可测E,V(E)=∫_Efdu,本文推广这个结论,除掉v为σ—有限的限制. 引理设(X,B,U)为有限测度空间,v,u为测度满足vu,那么,X为不相交并YUZ使得在Y上,v为σ—有限,对每个EZ,U(E)>0有v(E)=∞。     

新型折叠式万用表

最近BBC公司新生产四种可折叠的袖珍式万用表,它象一个可打开和叠合的烟盒一样,尺寸为146×118×44mm,重量为0.4～0.5kg,可装于衣袋中,携带、使用方便。其中MA3E为指针式,采用磁电系测量机构,标度尺长101mm,可测交直流电压(100mV～1000V9档),交直流电流(10μA～10A 7档);电阻(1Ω～20MΩ5档);电平-40～+62dB;输入阻抗10MΩ;准确度:直流1.5级,交流2.5级,电阻1.5级;具有过载保护,内附9V电池。M2030、M2031、M2032为数字式万用表,3 1/2位发光二极管7段显示,可测交直     

关于乘积测度的一个性质

设N是自然数全体,{μn}n∞=1为R1上的任一概率测度序列,记P=∏n∈N上f(x1,x2,…,xn,…)与g(x1,x2,…,xn,…)关于每个分量是上升的,其中(x1,x2,…,xn,…)表示RN中的点,则有如下的正相关性成立:∫RNfgdP≥RNf∫dPRNg∫dP.     

BaernsteinⅡ空间X_B的几何特征(Ⅱ)

本文讨论 BaernsteinⅡ空间单位球面 S(X_)上的非常光滑点与 Gateaux 不可微点的判别法,并举出一些例子.主要内容有:对 x∈S(X_),如果存在 i 使 x_i=0,x 对第 i 个分量不可增补,且对任意{σ_n}∈∑(x)存在 n 满足 minσ_n相似文献   

全封闭式压缩机的电容器及过载保护器规格

全封闭式压缩机的电容器机过载保护器规格见表1所示。表1全封闭式压缩机的电容器机过载保护器规格压缩机型号过载保护器型号QX-11MRA99140-9201运转电容器规格17.5μF/400V ACQX-11A MRA99140-920117.5μF/400V ACQX-13MRA99026-920117.5μF/400V ACQX-13A MRA99026-920117.5μF/400V ACQX-16MST20ALU-920120μF/400V ACQX-16A MST20ALU-920120μF/400V ACQX-16A(F)MST20ALU-920120μF/400V AC(续表)压缩机型号过载保护器型号运转电容器规格QXR-17A(F)MST20ALU-920125μF/400V ACQXR-18(F)MRA98596…     

集压缩集值映射的不动点定理

设F件实Banach空间X中的楔形,DX是有界开集,A:_F→CK(F)是u.s.c.Φ.-凝聚映射B:_F→CK(F)是u.s.c.紧映射。在[1]中给出了不动指数为0的一个目前最弱的边界条件:(1)inf{‖y‖|y∈Bx,x∈_F(D_F)}=b>0;(2)xAx+λBx,x∈(_F(D_F),0≤λ≤N/b.这里R=sup{‖x‖|x∈(_F(D_F)},M=sup{‖y‖|y∈Ax,x∈_F(D_F)},N=R+M.本文通过引入数τ(ε)=inf{‖x-y-λz‖|y∈Ax,z∈Bx,x∈(_F(D_F),0≤λ≤(R+(1-ε)M)/6},把上述条件(2)减弱成(2)′.存在ε>0,0≤εM<τ~*使τ(ε)>εM.其中ε~*=inf{‖x-y‖|y∈Ax,x∈(?)_F(D_F)}。同时,借助于数τ(ε),还给出了其它一些使指数为0的边界条件。因此,得到了几个楔形上的拉伸与压缩不动点定理.     

18种彩电开关电源厚膜块“屡换屡烧”故障的排除(四)

(2)负载加重也是损坏IC601的一个重要方面,可串入500mA～1A的直流电流表在 B电路,如果电流超过500mA以上,应检查行扫描电路(行负载短路)。若 B升高过高,可更换IC601或在IC601的"!脚接分压电阻进行微调。若电压不稳,可检查由C607(0.082μF/100V)、D604、R603(8.2Ω/0.5W)组成的反馈网络,还需检查由C618(0.27μF/50V)、C614(0.68μF/200V)、R609(33Ω/2W)、R610(0.68Ω/0.5W)组成的行脉冲激励电路和由R602(220kΩ/0.5W)组成的启动电路。14.开机“三无”,屡烧开关电源厚膜块IX0689CE(STK7358)的常见故障原因和故障排除方法采用…     

HOLONOMIC方程在正则点处的完全可积性条件

本文中,一个Holonomic方程E是指(2n+1)接触流形的一个(n+1)维子流形。设F=(F_1,F_2,…,F_n);(J~1(1R~n,1R),z_0)→(1R~n,0)是一个Holonomic方程E的表示,A(F)=((?)F_i/(?)r_i+p_j(?)F_i/(?)u),B(F)=((?)F_i/(?)p_j),其中(x,u,p)=(x_1,…,x_n;u;p_1,…,p_n)是J~1(1R~n,1R)中的典则坐际。我们的主要结果如下: 若z_0是E的π—正则点,则F可以适当选取使得B(F)=I_n而且E在z_0处完全可积的充要条件为A(F)=(A(F))~t; 若z_0是E的接触正则点,则F可以适当选取使得A(F)=I_n,而且E在z_0处完全可积的充要条件为B(F)=(B(F))~t。     

描写自旋为1/2的粒子的薛定谔方程

在非相对论量子力学中,为了考虑自旋磁矩,人们必须在薛定谔方程的哈密顿中加入一个附加项eh/2μc(σ·Β)。究其原因,作为非相对论量子力学的唯一基本方程——薛定谔方程并非推导出来的,而是从平面波解Ψ(r,t)=Ae-i/h(E1-p·r)出发建立起来的,由于平面波波函数Ψ(r,t)没有包括自旋波函数在内,这样建立的方程当然不可能把自旋容纳进去。     

生产干式全膜电力电容器的设想

1　干式全膜电力电容器的依据根据物理学基础知识 ,可以推导出电力电容器元件电容计算公式 :Cy=Dcp·ε· Wy· bm1 .8× 1 0 6dj( 1 )原苏联从事电力电容器事业的科技工作者根据元件极板中 ,固体介质之间存在间隙的实际情况 ,在公式 ( 1 )中引进了压紧系数k,此时公式 ( 1 )可写成 :Cy=Dcp·ε· Wy· bm· k1 .8× 1 0 6dj现在生产全膜电容器时 ,元件电容计算公式相应可写成 :Cy=Dcp·εf· Wy· bm· k1 .8× 1 0 6nmdm( 2 )式中 :Dcp—元件平均直径 ;bm—元件极板铝箔宽度 ;εf—油膜复合介电系数 ;Wy—元件圈数 ;nmdm—极板间固体…