架空线状态方程正实数根的公式求解

架空线状态方程经过简化为缺一次项的一元三次方程,其标准式为σ~3—Bσ~2—A=0 (1)式中 A、B 为实系数,且由工程条件决定了 A恒为正实数,σ为待求的应力变量。笛卡尔符号法则是设 f(x)=a_0x~n+a_1x~(n-1)+……+a_n=0(a_0≠0,a_n≠0),为实系数 n 次代数方程,若其系数列序{a_0,a_1,……a_n)的变号次数为 p,则方程 f(x)=0的     

异步电动机试验数据处理及其应用软件设计

异步电动机的各种特性曲线形状,都能用二次多项式来表示,即 Y(x)=a_0+a_1x+a_2x~2 (1) 设(x_i,y_i)(i=1,2,……,N)是一组试验数据采样点,可用最小二乘法来确定如式(1)所示的回归曲线中的回归常数:a_i(i=0,1,2)。方程(1)表示一组试验数据(x_i,y_i)的近似程度,可用复数相关系数     

介子波动方程的Kustanheimo-Stiefel变换解(英文)

本文把满足约束p_i~2+m_i~2+U(x~2)=0(i=1,2)的二质点组的相对论力学应用于介子的SU_3模型,并取U(x~2)形为α+bx~2,采用Kustanheimo—Stiefel变换(简称k—S变换),可把上述具有四维协变谐振子的介子结构模型化为三维氢原子问题。在求解中,不必取非协变规范就能较自然地避开时间自由度激发的困难,同时求得分子质量平方的G·0公式和J对μ~2的直线关系。     

Ljunggren方程及其推广

本文证明了以下结果:1.设D>O无平方因子,D不被2mp+1形的素数整除,则Diophantus(丢番图)方程x~p-y~p=Dz~2, (x, y)=1,xyz≠0, p>3是素数,在y≡=2(mod4)或Y≡4(mod8)时无整数解.2.设D=p或3p,P是素数且p=3或p≡5(mod6),则Ljunggren方程x~3+8=Dy~2除13~3+8=5(±21)~2外,仅有x=-2,Y=0的整数解.3.设D=?或?, s>1,p_i,p_i(i=1,…,s)均是素数,且P_i≡17(mod24)(i=1,…,s)或P_i≡11(mod24)(i=1,…,s)或pi≡5(mod24)(i=1,…,s)或P_i≡23(mod24)(i=1,…,s),则Ljunggren方程x~3+8=Dy~2仅有整数解x=-2,Y=0     

采用乘子罚函数的牛顿法最优无功潮流（二）

四、采用乘子罚函数法的牛顿型无功潮流算法 1 乘子罚函数法原理 考虑等式约束问题 Minf(x) S.T.gi(x)=0 i=1,2,……m 设其极小点x~*,考虑增广拉格朗日函数:M(x,u)=f(x)-sum from i=1 to m(u_ig_i(x))+C/2 sum from i=1 to m[g_i(x)]~2 存在u~*使(x~*,u~*)为L(x,u)的稳定点,即▽_xL(x~*,u~*)=▽f(x~*)-sum from i=1 to m(u_i~*▽g_i(x~*)=0 而附加项1/2 sum from i=1 to m[g_i(x)]~2在x~*处的梯度为零,因此,▽_xM(x~*,u~*)=0     

六端口反射计基本方程的新论证

本文对六端口反射计的基本方程,Pi=A_i′a_2+B_ib_2~2,i=3,4,5,6,用散射参数和信号流图二种不同方法进行论证。导得Pi=(Ai+Biπ)~1/(1+Ciπ),i=3,4,5,6的一般形式,说明了测试端口被测负载的复入射波b_2和复反射波a_2多是?的函数。证明了Engen准则之gi点与复常数A_i,B_i,C_i之间的关系。并对校正方法提出看法。     

组合逻辑电路设计基础

9　用门电路设计组合逻辑电路　　组合逻辑电路的设计方法及设计程序如图 9.1所示。图　 9.1例 9.1,试设计一个 4 / 2编码器 ,其输入为 I0 、I1、I2 、I3 ,互相排斥 ,高电平有效 ;其输出为 A、B组成的二进制数码 ,A为高位。解 :由于输入排斥 ,即任一时刻只能而且必须有一个输入端有效 ,根据题意列出该编码器的逻辑真值表 ,如表 9.1所示。表 9.1I0 I1I2 I3 AB10000100001000010 00 11011A=I2 + I3B=I1+ I3若用公式法 ,只要将输出变量 A、B分别为 1的输入变量直接进行逻辑或 ,即可得到与或表达式 :A=I2 + I3B=I1+ I3　　例 9.1式可…     

电力系统远动通信中的最佳编码问题

本文讨论了我国电力系统远动通信中的编码问题,分析了如何选择缩短BCH码最优生成多项式和最佳同步多项式问题。文中提出了比较适合于我国电力系统远动通信的(32,24),(40,32),(48,40)码的最优生成多项式g(x)=x~8+x~5+x~3+x~2+x+1以及它们的最佳同步多项式P(X)={x~n}或{x~(126)}。文章不仅对这个结论从理论上进行了分析,而且通过大量的计算进行了有力的验证,同时与IEC的TC-57委员会提出的编码方案作了比较。     

通过热处理锂锰锌铁氧体的化学性质的变化

将锂—锰—锌铁氧体(Li_(0.33)Mn_(0.42)Nn_(0.20)Fe_(2.05)O_4 δ)在450℃-1200℃之间的各种不同温度热处理,并通过该热处理测量了铁氧体中阳离子价的变化、晶格常数和氧含量。在铁氧体中氧和Mn~(3 )离子随着增加温度而减少,而晶格常数增加。通过在氧和空气中大约900℃的温度以及在氮中700℃左右的热理得到了正分铁氧体(δ=0)。将晶格常数a和离开正分的氧含量的偏移δ间的关系确定如下:对于δ>0,则a_0=8.371-0.37δ对于δ<0,则a_0=8.371-0.32δ     

变压器绝缘电阻测量应将三相短接

使用兆欧对变压器进行绝缘电阻测量时 ,往往是没有将三相短接就直接测量其绝缘电阻了。可是 ,在相同的条件下 ,有时单相测量其绝缘电阻已达到要求 ,而将变压器三相短接 ,再测其绝缘电阻 ,却发现后者比前者低得多 ,大概只有前者的1/ 3左右。假设三相绝缘电阻分别为RA、RB、RC,三相短接时绝缘电阻为R ,此时 ,相当于将RA、RB、RC 并联 ,即 :1R=1RA+1RB+1RC若RA=2 5 0 0MΩ ,RB=2 5 0 0MΩ ,RC=2 5 0 0MΩ则 :1R =12 5 0 0 +12 5 0 0 +12 5 0 0 =32 5 0 0R =2 5 0 03=833 3MΩ因此 ,对变压器进行绝缘电阻测量时 ,若不将三相短接的…     

组合逻辑电路设计基础

5　二进制代码5 .1　二进制数码在数字系统中 ,我们用 0、1组成的二进制代码来表示一个数。该数称之谓二进制数。5 .1.1　二进制数的表示方法及二进制数转换为十进制的方法二进制数的基数是 2 ,各位数的权是 2的幕 ,低位和相邻高位之间的进位关系是“逢二进一”。n位二进制整数 [M]2 的表达式为 :[M]2 =Kn-12 n-1+ Kn-2 2 n-2…… + K12 1+ K0 2 0(5 .1式 )即由 0、1组成的 n位二进制数 M,最低位 i=0 ,往高位推 ,其权依次为 1、2、4、8、16、32…… 2 i。当 i位系数Ki=0 ,该位数为 0 ,当 Ki=1时 ,该位数为 2 i。[M]2 即为各位二进制之和…     

竞赛园地

将姓名(用汉语拼音)和考号输入计算机,并以 XO 为文件名存入磁盘,否则成绩无效。一、编程打印如下图所示规律的 N 行(N为小于10的自然数)等腰三角形。以 X1为名存盘(20分)N=5 12 3 45 6 7 8 90 1 2 3 4 5 67 8 9 0 1 2 3 4 5二、有一个如下数字序列,编程计算,从哪一项起,该项的值大于1997。第一项 1 (值=1)第二项 2+3 (值=5)第三项 3+4+5 (值=12)第四项 4+5+6+7 (值=22)     

交流线路的开断过程分析

由此得出 :C1=um2 q L+ q- h2 q ia;　C2 =q+ h2 q ia- um2 q L将上述求得常数代入 (2 3)式 ,得到 :u D=- e-ht2 q{ ia C(eqt- e-qt) - um[(q+ h) eqt+ (q- h)e-qt]} + um (2 4 )　如果在开断瞬间 ia=0时 ,(2 4 )进一步简化为 :u D=- um2(q+ h) eqt+ (q- h) e-qtq e-ht+ um (2 5 )　情形 3:临界非振荡过程如果 (2 1)式中根号项等于零时 ,则有 :α1=α2 =- h=- 12 RDC=- 1L C (2 6 )　即14 R2DC2 =1L C或 RD=12LC (2 7)　这时 (4)式的通解为 :i C=e-ht(C1+ C2 t)及利用 (2 )式 ,可得 :u D=- e-htch(C21+ hth - C1) + C3仿前 ,积…     

静电场数值计算中多种介质的程序处理

一、前言当静电场为XY平面上二维场且域中无自由电荷分布时,电位函数u(x,y)满足下述的调和方程: ?~2u/?x~2 ?~2u/?y~2=0(1) 当静电场为三维轴对称场且域中无自由电荷分布时,则电位函数u(x,y)满足下述的调和方程: ?~2u/?x~2 ?~2u/?r~2 1/r?u/?r=0(2)式中r为场点到对称轴的距离。由(1)式或(2)式,结合给出的边界条件,可得到方程的解。若场域的几何形状比较复杂,用解析法求解就遇到了困难,这时需要采用数值计算方法。近些年来,在工程实践中广泛地应用有限元素法来计算静电场的问题。     

对一种电磁泵计算的探讨(续第3期)

当气隙δ=0时 ,衔铁与静铁心重合 0 .5 mm,气隙磁导计算如下 :中间磁极λ11=μOS1δ1=4 π× 10 -7×(1.3+0 .1+0 .7+0 .1)× 2× 0 .0 5× 10 -40 .1× 10 -2=2 .75× 10 -8Hλ2 1=μO× 0 .5 2 l2 × 2=4 π× 10 -7× 0 .5 2× (1.4 +0 .8)× 2× 10 -2× 2 =5 .72× 10 -8Hλ31=μO2 lπln(1+mδ)×= 4π× 10 -7× 2 (1.4 +0 .1+0 .8)× 2π ln(1+0 .20 .1)× 2= 3.85× 2× 10 -8=7.7× 10 -8Hλδ1=λ11+λ2 1+λ31=(2 .75 +5 .72 +7.7)× 10 -8=16.7× 10 -8H两边磁极 :λ12 =μOS2δ2=4π× 10 -7× 1.3× 0 .0 5× 10 -40 .15…     

电力变压器设计与计算(25)

5.7有载调压变压器(具有单独调压绕组)短路电抗计算 5.7.1 调压绕组布置在内部 (1)额定分接. 图5-9表示绕组联结图和磁势分布图. 磁势平衡方程式: IDWD-IGWG=0 基准磁势: IW=IDWD=IGWG 相对磁势: IDWD/IW-IGWG/IW=1 等值漏磁面积: SA=1/3a2Rp2+a23Rp23+1/3a3Rp3,cm2 洛氏系数: ρ=1-τ/πHK 而τ=a2+a23+a3,cm;HK=H2+HS/2,cm a2,a3分别为低压绕组、高压绕组辐向尺寸,a23为主空道尺寸,Rp2 、Rp3 、Rp23分别为低压、高压及主空道平均半径.     

提高小型电机机座同轴度的两点措施

电机定子铁心内圆对止口的跳动(俗称定子同轴度),主要由加工工艺所决定。若设:机座铁心尺寸为D_1(+δ1 0)、止口尺寸为D_2(+δ2 0)、定位法兰尺寸为D_3(0 -δ3),Y系列电机定子铁心圆度⊿1的允许值为75％δ_1,铁心对止口的跳动量为⊿2。由图1、图2可知,⊿2=(r_(max)-r_(min))+2e_1=⊿1+2e_1,铁心对止口之偏心量e_1=(⊿2-⊿1)/2;法兰定位产生的最大偏心e_2=1/2(D_2+δ_2)-1/2(D_3-δ_3)。由于设计时法兰止口与机     

锂离子电池正极材料Li3+xV2(PO4)3-x(SiO4)x(0≤x≤0.3)合成及电化学性能

采用溶胶凝胶结合碳热还原法制备了一种新型锂离子电池正极材料.该材料中,硅酸根取代了磷酸钒锂中的部分磷酸根,得到组成为Li3+xV2(PO4)3-x(SiO4)x(0≤x≤0.3)的材料.采用沥青作为碳源,碳既是还原剂又作为导电剂.比较了x=0,0.05,0.1,0.2,0.3时,材料的库仑效率,容量和循环性能.当x=0...     

电容式工频高压比例标准器的原理与应用(续二)

3　高压标准电容器的稳定性研究a)材料力学方法1 95 9年 Keller生产的 80 0 k V电容器参数为 :r1= 2 4 cm,r2 =1 2 cm,D=1 mm,l=70 cm,C=5 6.1 p F,J=92 .5 cm4,E=2 0 0 GN/ m2 ,L=2 70 cm。计算得到F =1 .2 N,x=0 .4mm,电压系数为 3× 1 0 -7[1] 。1 973年 Hillhouse和 Peterson计算 NBS的 30 0 k V电容器 ,测得最大 D为 1 .8mm,最大 F4.9N,电极位移量 x=0 .0 5 mm,电压系数 3× 1 0 -7[3 ]。b)偏心量倾斜测量法该法避开了高难度的精密测量偏心量 ,使电极在自重下发生位移 ,用比较法测出电容量与倾斜状态的相关性 ,计算出 x。测量…     

系统消光规律的统一代数公式

本文把晶胞正空间和倒易空间等效点的矩阵表示应用于讨论晶体X光衍射的系统消光规律,给出并证明了适用于所有空间群的系统消光规律的统一的代数表示公式。即:任意一晶胞正空间所对应的倒易空间,其所有的系统消光点中任意一点h必能满足下列两组公式中的一组: h(R_1-Rj)=0 h(R_1-R_j)=0 {hT_j=m+1/2 和{ hT_j=m+1/3 n=2k n=3k其中n为晶胞正空间等效点数目,m与k均为任意整数,j=l,2,……,n中任意一个数。反之亦然。