YCaO(BO3)3晶体电弹常数的测量

首次测量了ＹＣａ（ＢＯ３）３晶体的全部压电应变常数、压电应力常数、弹性柔顺常数、弹性刚度常数以及介电常数。     

KDP晶体电弹常数的测量

采用LRC电桥、谐振法和干涉法分别测量了磷酸二氢钾(KDP)晶体的相对介电常数、弹性应变常数和压电应变常数,并与文献中的相应数值作比较。该文实验测到KDP晶体的弹性柔顺系数s11=3.11×10-11 m2/N,弹性劲度系数c11=4.6×1010 N/m2,与以往相关文献中报道不符;压电应变常数d14=9.51×10-12 C/N,纠正了以往相关文献中的不精确报道;其他电弹系数的测试结果与文献数值相符。     

RbTiOAsO4晶体弹性常数的测量

测量了RbTiOAsO     

RbTiOAsO_4晶体弹性常数的测量

测量了ＲｂＴｉＯＡｓＯ４（ＲＴＡ）晶体的弹性常数,即弹性柔顺常数,弹性刚度常数。     

钛酸钡晶体压电性能的分子动力学模拟

利用Tanaka对势函数,开展不同电场加载下单晶钛酸钡分子动力学方法模拟,研究外电场、温度等对单晶钛酸钡的压电应力常数(e33)的影响.结果表明,常温下,电场强度对e33影响不大;但随着电场强度增大,e31上升趋势较明显;温度在约275 K前,e33随温度升高迅速增大,此后基本呈缓慢走低的势头.     

GdCa4O(BO3)3晶体电弹常数的测量

首次测量了GdCa 4O(BO3)3晶体的全部介电常数、压电应变常数和部分机电耦合系数.     

Li0.025Na0.975NbO3晶体的介电和铁电性质

观察了Li0.025Na0.975NbO3晶体的电滞回线，并研究了它在400℃以下的介电温谱和室温时500MHz以下的介电频谱。其介电温谱的峰值在升温和降温时分别出现在380℃和365℃，有明显的热滞，因此其相变属于一级相变。Li0.025Na0.975NbO3晶体在500MHz附近可能存在介电弛豫。     

一种电压电双晶片测量压电常数d31的方法

提出了一种新的测量方法,由一种实用元件－压电双晶片测量压电材料的压电常数ｄ３１的方法。这种测量方法不同于通常的由标准试样测量压电材料参数的方法。文中给出了测量原理、测量装置及由一种ＰＺＴ样本的测量结果,并同时给出了ＩＥＥＥ材料测量方法的结果。理论和实验结果表明：这种新的测量方法是可行的。     

YCaO(BO_3)_3晶体电弹常数的测量

首次测量了 YCa O(BO3) 3晶体的全部压电应变常数、压电应力常数、弹性柔顺常数、弹性刚度常数以及介电常数。     

二元系压电晶体磷酸铝镓的研究

用缓慢升温法培育出非铁电性二元系压电新晶体磷酸铝镓Al_((1-x))Ga_xPO_4,根据三种实验方法的测试结果,对新晶体的结构和成分进行了碓认,并给出了新晶体的电弹常数和温度系数。     

会聚束电子衍射测定晶体点群的实验流程

本文设计了两套应用会聚柬电子衍射(CBED)测定晶体点群的优化实验流程图。一套为应用CBED测定晶体点群的一般流程图，它适合于对完全未知的晶体进行点群测定，如透射电镜下发现的未知微细包裹体或未知出溶相等；另一套为已知晶系情况下应用CBED测定晶体点群的实验流程图，它适用于已有X射线衍射或选区电子衍射数据的情况。这两套实验流程图非常详尽，流程图各分支的终点都是唯一的点群，具有操作性强的特点。使得测定晶体点群的实验变得更加简便快捷，尤其适合于对天然细分散矿物晶体点群的测定。并给出了两个应用实例，镁铝榴石及硅钛铈铁矿晶体点群的测定。     

（Na1／2Bi1／2）TiO3—SrTiO3无铅压电陶瓷的介电,压电性能

研究了（Ｎａ１／２Ｂｉ１／２）ＴｉＯ３－ＳｒＴｉＯ３二元系无铅压电陶瓷的介电、压电性性。Ｓｒ＾２＋的引入对ＮＢＴ材料的常温介电系数、铁电相与反铁电相转变温度ＴＦＡ（１８０℃）以及居里温度ＴＣ（３００℃）的影响都不大,但却较大幅度地降低了ＮＢＴ材料的高顽场,从而使极化相对容易。（Ｎａ１／２Ｂｉ１／２）ＴｉＯ－ＳｒＴｉＯ３二元系的压电性能参数ｄ３３和ｋｔ分别达到１００ｐＣ／Ｎ和０．４５。     

两个介电函数模型的用法

回顾了两个著名的广泛用于提取或参数化半导体和电介质材料光学常数的介电函数模型,即Forouhi-Bloomer和Tauc-Lorentz模型的历史、各种改进、各自特点和应用.在揭示它们内在特点和比较运用在具体实例的基础上,拓展和预言了这两个模型更为深入的和更为广泛的应用.     

Ce掺杂BNBT压电陶瓷的介电弛豫特性

研究了CeO2掺杂对(Na0.5Bi0.5)0.94Ba0.06TiO3(BNBT)陶瓷晶体结构、介电性能与介电弛豫行为的影响。XRD分析表明,在所研究的组成范围内陶瓷均能形成纯钙钛矿固溶体。修正的居里-外斯公式较好的描述了陶瓷弥散相变特征,弥散指数随CeO2掺杂量的增加而下降。掺杂量较低的陶瓷仅在低温介电反常峰Tf附近表现出明显的频率依赖性,随掺杂量的增加,陶瓷材料在Tf的介电反常峰和频率依赖性慢慢消失。根据宏畴-微畴转变理论探讨了该体系陶瓷介电弛豫特性的机理。     

氧化钇掺杂NBBT压电陶瓷的介电特性

研究了Y2O3掺杂对(Na0.5Bi0.5)0.94Ba0.06TiO3(NBBT)陶瓷晶体结构、介电性能与介电弛豫行为的影响。XRD分析表明,x(Y2O3)掺杂在0～0.7%范围内陶瓷均能够形成纯钙钛矿固溶体。修正的居里-外斯公式较好地描述了陶瓷弥散相变特征,弥散指数随Y2O3掺杂量的增加先下降后增加。Y2O3掺杂量低于0.3%的陶瓷仅在低温介电反常峰tf附近表现出明显的频率依赖性,Y2O3掺杂量高于0.5%的陶瓷材料在室温和tf之间都表现出明显的频率依赖性。根据宏畴-微畴转变理论探讨了该体系陶瓷介电弛豫特性的机理。     

GdCa_4O(BO_3)_3晶体电弹常数的测量

首次测量了ＧｄＣａ_４Ｏ（ＢＯ_3）_3晶体的全部介电常数、压电应变常数和部分机电耦合系数。     

BMN掺杂NBT压电陶瓷的介电特性研究

采用传统陶瓷制备方法,制备了一种新无铅压电陶瓷材料(1-x)Na1/2Bi1/2TiO3-xBi(Mg2/3Nb1/3)O3.研究了Bi(Mg2/3Nb1/3)O3掺杂对(Na1/2Bi1/2)TiO3陶瓷晶体结构、弥散相变与介电弛豫行为的影响.X-射线衍射(XRD)分析表明,在所研究的组成范围内陶瓷材料均能形成纯钙钛矿固溶体.材料的介电常数-温度曲线显示陶瓷具有2个介电反常峰Tt和Tm,低掺杂的样品低频介电常数在居里温度以上异常增加.该体系陶瓷表现出与典型弛豫铁电体明显不同的弛豫行为.根据宏畴-微畴转变理论探讨了该体系陶瓷产生介电弛豫的机理.