Über Nachbeschleunigung bei Braunschen Röhren

Zusammenfassung Man darf für eine genauere Beurteilung der Nachbeschleunigung das Nachbeschleunigungsfeld nicht durch eine elektrische Doppelschicht ersetzen. Man muß vielmehr der Verteilung des axialsymmetrischen Verlaufs des Beschleunigungsfeldes voll Rechnung tragen und die auftretenden Radialkräfte berücksichtigen. In diesem Falle ergibt sich als besonderes Ergebnis, daß bei genügend hoher Beschleunigungsspannung die Empfindlichkeit einer Braunschen Röhre mit der Beschleunigungsspannung zunimmt, wobei sich gleichzeitig die Ablenkungsrichtung umkehrt. Es kann sogar die normale Empfindlichkeit ohne Beschleunigungsspannung erreicht, und unter Umständen übertroffen werden. Da der Versuch die Richtigkeit dieser Aussage ergibt, so ist anzunehmen, daß sich das neue Ergebnis auf den Bau von empfindlichen Kathodenstrahloszillographen günstig auswirken wird.     

Berechnung der Gittersteuerung in Elektronenröhren mittels einer Ersatzbilddarstellung

Zusammenfassung In Elektronenröhren lä\t sich ein ebenes Gitter ersatzbildmä\ig darstellen durch zwei parallel zueinander im Abstandd _g angeordnete leitende, elektronendurchlässige Ebenen, die miteinander leitend verbunden sind und über eine KapazitätC _g an die Gitterklemme angeschlossen sind. Die Grö\enC _g undd _g sind lediglich durch den geometrischen Aufbau des Gitters bedingt und von der sonstigen Umgebung des Gitters unabhängig, sofern die benachbarten Elektroden nicht allzu dicht an das Gitter herankommen. In gleicher Weise ist ein zylindrisches Gitter durch zwei koaxiale leitende Zylinderflächen und ein kugelförmiges Gitter durch zwei konzentrische leitende Kugelflächen zu ersetzen.Für ebene Gitter aus parallelen Stäben, für ebene Netzgitter und für zylindrische Stabgitter werden Zahlenwerte fürC _g undd _g angegeben. Die durch die leitenden Ersatzflächen der Gitter und durch die Metallflächen von Kathode und Anode gebildeten Diodenstrecken stellen — bei Abwesenheit der Elektroncnströme — Kapazitäten dar, die zusammen mit den GitterersatzkapazitätenC _g das elektrostatische Ersatzbild der Röhre bilden. Aus diesem elektrostatischen Ersatzschema lassen sich sämtliche Teilkapazitäten zwischen den Elektrodenklemmen und die Durchgriffswerte ermitteln. Die an den Ersatzflächen liegenden Spannungen sind die für das Gitter wirksamen Effektivspannungen.Werden die Diodenstrecken von Elektronen durchströmt, so stellen sie komplexe Widerstände dar. Die Effektivspannungen stimmen dann nicht mehr mit den elektrostatischen Werten überein, lassen sich aber durch elementare Berechnungen aus der Ersatzbilddarstellung ermitteln, wie dies für die Triode an zwei Beispielen gezeigt wird.     

Gleichrichter mit Ladekondensator und Hochvakuumröhren oder Selengleichrichtern

Übersicht Ausgehend von den Näherungsformeln vonKammerloher für die Kennlinien von Gleichrichtern mit Ladekondensator und Hochvakuumröhren wird die Zulässigkeit der für sie gemachten Annahmen an Hand einer streng durchgeführten Rechnung überprüft. Dann werden die streng gültigen Gleichungen für dieselben Gleichrichter, jedoch wahlweise mit Hochvakuumröhren oder Selengleichrichtern abgeleitet und die daraus hervorgehenden im erweiterten Sinne gültigen Näherungsformeln aufgestellt. Ferner wird eine direkte Ableitung dieser Formeln angegeben. Für die praktische Anwendung werden einige dieser Formeln kurvenmäßig dargestellt.Mit 13 Textabbildungen.Standard Laboratorium der C. Lorenz AG., Werk Berlin.