振荡效率约的光离解XeF激光器

测量了光离解XeF激光器的振荡瞬时效率，这是由振荡功率与泵浦电源的电功率的比值确定的。用开放式强流放电的真空紫外辐射实现激光泵浦。振荡脉冲最大效率，对波长353亳微米是0.8%,波长485亳微米是1%(利用泵浦电源辐射对几何因素的修正)。振荡脉冲能量和平均输出比能量，对波长亳微米分别为28焦耳和18焦耳/升，对波长485亳微米分别为14.5焦耳和10焦耳/升。     

热成象技术现状

热成象指对某一景物发射或反射的红外辐射进行可见光成象的技术。本文所指红外辐射通常为3～14微米波段的电磁辐射。它们是-64～ 692℃的物体的峰值黑体发射的波长。由于大气吸收,热成象一般限于3.5～5和8～14微米波段。热成象和其他成象有两个区别。首先是,红外辐射探测器所探测的景物的光子能量,大致和探测器自身的光子能量相同。因此,优质的红外探测器必须致冷,以通过降低有关波长上的内光子流而减少噪声。其次,要探测的热景物是由约为300°K的大面积均匀     

溴化汞光解激光器

通过气相亘运HgBr2光解产生HgBr2 β2Σ+→X2Σ+跃迁而获得了激光作用。泵浦辐射是ArF受激准分子激光器的193亳微米输出。测得的激光波长在502与505亳微米之同。横向激励时HgBr激光器的输出能量在泵浦能为7亳焦耳时为0.25亳焦耳。     

红外线干燥木材机理的研究(Ⅳ)

五、木材表里传热机理本章着重阐明由热辐射源发射的主辐射波长为3—15微米的红外线加热木材其内部的温度分布规律。对较厚木材,在加热升温期间,其内部的温度始终是低于它边缘的温度。 1.基本关系在“红外线对木材的穿透深度”一章中,曾较详细地论述了当远红外线进入木材后,其辐射能量与进入深度的关系服从布格尔一兰柏(Bouguer-Lambert)定律,此外,文中还指出木材对远红外线的吸收系数     

质量消融速率随激光波长和靶的几何形状的变化

本文给出了波长为1.05微米、0.53微米和0.35微米激光驱动的质量消融速率的测量结果。对于球形靶和平面靶，质量消融速率与I的定标关系分别为I^{0.7/sup>和I0.3。这种差别可归结为平面靶的横向能量损失。并导出了消融压力值。}     

波长337微米HCN激光器

据报道,苏联哈尔科夫大学研制成高频泵浦亚毫米波高稳定 HCN 激光器,主要用于等离子体研究。有两种输出波长:337和311微米。波长337微米时输出功率25毫瓦;311微米时输出功率为7毫瓦。辐射散度为0.5°,输     

波长1.064和1.318微米的目标反射率

在不同波长上对不同目标漫反射特性的了解,对红外成象系统和激光测距实验应用是十分有价值的。美陆军导弹研究和发展司令部进行一系列的试验,测定了各类目标由不同激光波长产生的典型反射率。本文介绍的1.064和1.318微米激光波长的反射率差别特别有意义。多波长激光系统美国际激光系统公司制作出多波长的激光系统。在一个三波长的谐振腔中,激励相应的Nd:YAG、Nd:YAlO和Nd:BEL     

锑化铟远红外探测器

引言众所周知,任何物质,只要温度不是绝对零度,都能发射红外辐射。红外辐射是指波长在0.76～1000微米的热辐射,远红外一般是指波长为40～1000微米的辐射。早在1900年,就已开始了远红外的探索,但在相当长的时期内发展比较缓慢。本世纪六十年代以后,由于低温技术的发展,各种远红外探测器及各种远红外辐射源的发     

海军研究所研制软X射线激光器

据海军研究所的科学家们报导，他们已产生波长是53.22毫微米的相干的激光，这是迄今为止报导过的波长最短的相干光。工作于海军研究室的有关研究工作者们在气体压力皆为40乇的氦和氖中通过四光子(共振坛强）、波长266.1毫微米(Nd:YAG激光的四次谐波)锁模激光的五次谐波转换获得53.22毫微米的辐射。已在马里兰州盖瑟斯堡的国家标准局召开的有关X-射线谱的国际物理学会议上报导了这项实验，用焦距为10厘米的氟化钙透镜把泵浦辐射聚焦到直径为500微米的孔径(取代垂直入射真空辐射光谱仪入射狭缝)的中心处，焦斑大小为10微米。     

红外辐射原理简介——科技小常识

红外辐射是电磁辐射的一种,它和无线电波、可见光、x射线和咖马射线一样同为电磁频谱的一部分。红外辐射的波长为0.72微米到1000微米,短波端和可见光相接,长波端和微波相接。在电磁频谱中,各种辐射     

XeCl激光激励的高效率染料激光器

报导了用1.7兆瓦放电激励XeCl准分子激光器泵浦的19种染料的研究结果。染料激光辐射覆盖了从340亳微米到710亳微米宽的波长范围。对三联苯显示出有效的激光作用。最高能量转换效率在可见区域超过40%。与250千瓦氮分子激光泵浦相比，用相同结构的染料激光器，这些染料的大多数得到了较高的效率。     

治疗肿瘤用的“Пульсар-1000型”激光器

本文描述了一台Пульсар-1000型激光肿瘤治疗仪的工业样机。由钕玻璃激光器发射的波长为1.06微米、额定能量为1000焦耳的辐射，可以聚焦在400×700×500亳米的手术区的任一点上。这个装置可以借助于目力检查照射区的位置和尺寸，并可记录和测量激光脉冲的能量。临床试用的结果表明，这种型号的装置可以治疗人的表皮赘瘤。     

Nd:Cr:YAG晶体中铬分凝系数的测定

Nd:YAG激光晶体中加入了微量的Cr~(3+)离子以后,在0.4～0.6微米波长范围内,明显地增加了两个宽而强的吸收带。因此,铬离子可以作为一种杂质敏化剂,以共振传递的形式传递能量,能比较有效地利用光泵的辐射,从而对Nd~(3+)激活离子吸收0.6微米以下的光能量可能给予有益的贡献。这样的双掺晶体用于连续激光器,具有阈值低、效率高的效果。但是这种激光特性与晶体生长的质量有密切的关系。据说影响氧化物晶体质量的主要来     

大功率激光的传输

大功率激光束在大气中传输时受多种因素的影响,其中最主要的是吸收、散射、湍流(引起光束扩展及漂移)、热晕(敷霜)和气体击穿。本文用简易模型来说明各种大气因素如何通过其与激光波长和时间工作方式(连续波或脉冲式)的依赖关系影响大功率应用中最佳激光器的选择。这里给出从0.34～10.6微米七种普通激光波长在海平面上传输的结果,证明在典型湍流和气悬体散射条件下以中红外辐射波长为最可取。在较长的10.6微米波长中,由于分子吸收较强而以热晕为主,在较短波长处以湍流感应下的光束扩展、气悬体吸收以及散射效应为主,并且限制着仅在衍射效应基础上所予料的辐射的增长。     

光电探测理论

前言在极远紫外和长波红外之间,波长(0.01—1000微米)分五个数量级。由于光子能量与波长成反比,所以光子能量也有相应的五个数量级。由此看来,可以认为探测这个区域中电磁频谱的辐射的基本原理,也应作相应的改变,不过程度有所不同。例如,在这一波段的高能部分,光子能量足以从某种已知材料表面打出自由电子——即光电发射效应。在1.0微米以外,光子能量不足以产生光电发射效应。在较长波长上,发现在一些材料中其光子被束缚电子吸收,从而改变了电子状态。这样,就要利用光电导效应,光伏效应以及光电磁效应。在这一节里,我们对以上提到的物理过程提出粗浅的看法,并指出当前研究的趋势。     

用液相外延制备1.11～1.67微米(100)GaInAsP/InP注入激光器

用液相外延工艺,在1.11～1.67微米的波长范围,制造了(100)GaInAsP/InP DH 激光器。用两相溶液法,在相同的温度条件下(热处理温度 T_s=670℃,生长温度 T_g-631℃)和相同的冷却速率(0.81°C/分钟)下,在1.2～1.65微米的波长范围,获得了低归一化阈值的 DH 激光器。还给出了激射波长与生长温度的依赖关系。三层结构的普通激光器,在1.2～1.52微米的波长范围,其归一化阈值电流密度 J_(th)/d 为4～5千安/厘米~2/微米,而抗回熔层的四层结构的波长较长的激光器,在1.45～1.65微米波长范围,其归一化阈值电流密度为5～6千安/厘米~2/微米。在约250～270K 拐点以上的温度范围,这些激光二极管的激射阈值随温度而更快地增加。在1.3微米波长下,激射波长与温度的依赖关系约为4埃/度,而在1.55微米波长,约为5埃/度。在1.3微米,谱线宽约为1000埃,在1.55微米,谱线宽约1400埃。在λ=1.51微米,获得了较长波长激光器室温连续工作,其阈值为200～350毫安。     

和频混合产生194毫微米连续光

国家标准局时间和频率部门的J. C.伯格奎斯特等人说，该局的科学家们已经利用和频混合的方法首次产生了波长短于200毫微米的可调谐连续辐射，而波长短至170毫微米的辐射则是用非线性四波混频方法产生的，但和频混合技术能提供更高的功率和更宽的调谐范围。     

可调谐离子晶体色心激光器

1965年首先由B.Frity和E.Menke 利用KCl-Li晶体的 FA 心获得色心的受激辐射。FA 心的浓度是1016厘米-3。晶体为两端镀银的φ6×30毫米圆柱体,冷却到70°K 且使用脉宽为10～20微秒、能量为20～50焦耳的脉冲氙灯进行激发。产生辐射的波长为2.72微米,相当于KCl-Li晶体的F心荧光带的最大值处。     

高功率脉冲激光的体吸收卡计

研制了以中性有色玻璃为吸收器的固体体吸收卡计,用于波长从0.4微米1.1微米,能量从1焦耳到50焦耳脉冲激光的能量测量,绝对测量的精度为±5%.卡计采用电加热校准,校准的重复性优于±0.5% .     

红外前视系统

在红外前视系统通常所采用的波长区域中(3～5微米和8～14微米大气窗),由于反射率和自身发射差异所引起的可见光和近红外光谱区辐射亮度差或发光度差是主要的。在此种情况下,被观测景物各部分的发射率或温度差是红外前视系统“信号”的由来。图4.3-12是白天所测某些目标的光谱辐射亮度曲线图。小于～3微米波长的辐