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1.
陈彩廷 《激光与光电子学进展》1985,22(7):18
测量了光离解XeF激光器的振荡瞬时效率,这是由振荡功率与泵浦电源的电功率的比值确定的。用开放式强流放电的真空紫外辐射实现激光泵浦。振荡脉冲最大效率,对波长353亳微米是0.8%,波长485亳微米是1%(利用泵浦电源辐射对几何因素的修正)。振荡脉冲能量和平均输出比能量,对波长亳微米分别为28焦耳和18焦耳/升,对波长485亳微米分别为14.5焦耳和10焦耳/升。 相似文献
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汤彝君 《激光与光电子学进展》1978,15(5):23
通过气相亘运HgBr2光解产生HgBr2 β2Σ+→X2Σ+跃迁而获得了激光作用。泵浦辐射是ArF受激准分子激光器的193亳微米输出。测得的激光波长在502与505亳微米之同。横向激励时HgBr激光器的输出能量在泵浦能为7亳焦耳时为0.25亳焦耳。 相似文献
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五、木材表里传热机理本章着重阐明由热辐射源发射的主辐射波长为3—15微米的红外线加热木材其内部的温度分布规律。对较厚木材,在加热升温期间,其内部的温度始终是低于它边缘的温度。 1.基本关系在“红外线对木材的穿透深度”一章中,曾较详细地论述了当远红外线进入木材后,其辐射能量与进入深度的关系服从布格尔一兰柏(Bouguer-Lambert)定律,此外,文中还指出木材对远红外线的吸收系数 相似文献
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郑顺旋 《激光与光电子学进展》1983,20(5):26
本文给出了波长为1.05微米、0.53微米和0.35微米激光驱动的质量消融速率的测量结果。对于球形靶和平面靶,质量消融速率与I的定标关系分别为I0.7/sup>和I0.3。这种差别可归结为平面靶的横向能量损失。并导出了消融压力值。 相似文献
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据报道,苏联哈尔科夫大学研制成高频泵浦亚毫米波高稳定 HCN 激光器,主要用于等离子体研究。有两种输出波长:337和311微米。波长337微米时输出功率25毫瓦;311微米时输出功率为7毫瓦。辐射散度为0.5°,输 相似文献
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在不同波长上对不同目标漫反射特性的了解,对红外成象系统和激光测距实验应用是十分有价值的。美陆军导弹研究和发展司令部进行一系列的试验,测定了各类目标由不同激光波长产生的典型反射率。本文介绍的1.064和1.318微米激光波长的反射率差别特别有意义。多波长激光系统美国际激光系统公司制作出多波长的激光系统。在一个三波长的谐振腔中,激励相应的Nd:YAG、Nd:YAlO和Nd:BEL 相似文献
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N/A 《激光与光电子学进展》1977,14(2):45
据海军研究所的科学家们报导,他们已产生波长是53.22毫微米的相干的激光,这是迄今为止报导过的波长最短的相干光。工作于海军研究室的有关研究工作者们在气体压力皆为40乇的氦和氖中通过四光子(共振坛强)、波长266.1毫微米(Nd:YAG激光的四次谐波)锁模激光的五次谐波转换获得53.22毫微米的辐射。已在马里兰州盖瑟斯堡的国家标准局召开的有关X-射线谱的国际物理学会议上报导了这项实验,用焦距为10厘米的氟化钙透镜把泵浦辐射聚焦到直径为500微米的孔径(取代垂直入射真空辐射光谱仪入射狭缝)的中心处,焦斑大小为10微米。 相似文献
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红外辐射是电磁辐射的一种,它和无线电波、可见光、x射线和咖马射线一样同为电磁频谱的一部分。红外辐射的波长为0.72微米到1000微米,短波端和可见光相接,长波端和微波相接。在电磁频谱中,各种辐射 相似文献
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胡孝勇 《激光与光电子学进展》1980,17(6):28
报导了用1.7兆瓦放电激励XeCl准分子激光器泵浦的19种染料的研究结果。染料激光辐射覆盖了从340亳微米到710亳微米宽的波长范围。对三联苯显示出有效的激光作用。最高能量转换效率在可见区域超过40%。与250千瓦氮分子激光泵浦相比,用相同结构的染料激光器,这些染料的大多数得到了较高的效率。 相似文献
12.
N/A 《激光与光电子学进展》1976,13(7):36
本文描述了一台Пульсар-1000型激光肿瘤治疗仪的工业样机。由钕玻璃激光器发射的波长为1.06微米、额定能量为1000焦耳的辐射,可以聚焦在400×700×500亳米的手术区的任一点上。这个装置可以借助于目力检查照射区的位置和尺寸,并可记录和测量激光脉冲的能量。临床试用的结果表明,这种型号的装置可以治疗人的表皮赘瘤。 相似文献
13.
Nd:YAG激光晶体中加入了微量的Cr~(3+)离子以后,在0.4~0.6微米波长范围内,明显地增加了两个宽而强的吸收带。因此,铬离子可以作为一种杂质敏化剂,以共振传递的形式传递能量,能比较有效地利用光泵的辐射,从而对Nd~(3+)激活离子吸收0.6微米以下的光能量可能给予有益的贡献。这样的双掺晶体用于连续激光器,具有阈值低、效率高的效果。但是这种激光特性与晶体生长的质量有密切的关系。据说影响氧化物晶体质量的主要来 相似文献
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《红外与激光工程》1975,(1)
前言在极远紫外和长波红外之间,波长(0.01—1000微米)分五个数量级。由于光子能量与波长成反比,所以光子能量也有相应的五个数量级。由此看来,可以认为探测这个区域中电磁频谱的辐射的基本原理,也应作相应的改变,不过程度有所不同。例如,在这一波段的高能部分,光子能量足以从某种已知材料表面打出自由电子——即光电发射效应。在1.0微米以外,光子能量不足以产生光电发射效应。在较长波长上,发现在一些材料中其光子被束缚电子吸收,从而改变了电子状态。这样,就要利用光电导效应,光伏效应以及光电磁效应。在这一节里,我们对以上提到的物理过程提出粗浅的看法,并指出当前研究的趋势。 相似文献
16.
用液相外延工艺,在1.11~1.67微米的波长范围,制造了(100)GaInAsP/InP DH 激光器。用两相溶液法,在相同的温度条件下(热处理温度 T_s=670℃,生长温度 T_g-631℃)和相同的冷却速率(0.81°C/分钟)下,在1.2~1.65微米的波长范围,获得了低归一化阈值的 DH 激光器。还给出了激射波长与生长温度的依赖关系。三层结构的普通激光器,在1.2~1.52微米的波长范围,其归一化阈值电流密度 J_(th)/d 为4~5千安/厘米~2/微米,而抗回熔层的四层结构的波长较长的激光器,在1.45~1.65微米波长范围,其归一化阈值电流密度为5~6千安/厘米~2/微米。在约250~270K 拐点以上的温度范围,这些激光二极管的激射阈值随温度而更快地增加。在1.3微米波长下,激射波长与温度的依赖关系约为4埃/度,而在1.55微米波长,约为5埃/度。在1.3微米,谱线宽约为1000埃,在1.55微米,谱线宽约1400埃。在λ=1.51微米,获得了较长波长激光器室温连续工作,其阈值为200~350毫安。 相似文献
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徐建春 《激光与光电子学进展》1984,21(2):44
国家标准局时间和频率部门的J. C.伯格奎斯特等人说,该局的科学家们已经利用和频混合的方法首次产生了波长短于200毫微米的可调谐连续辐射,而波长短至170毫微米的辐射则是用非线性四波混频方法产生的,但和频混合技术能提供更高的功率和更宽的调谐范围。 相似文献
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1965年首先由B.Frity和E.Menke 利用KCl-Li晶体的 FA 心获得色心的受激辐射。FA 心的浓度是1016厘米-3。晶体为两端镀银的φ6×30毫米圆柱体,冷却到70°K 且使用脉宽为10~20微秒、能量为20~50焦耳的脉冲氙灯进行激发。产生辐射的波长为2.72微米,相当于KCl-Li晶体的F心荧光带的最大值处。 相似文献
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研制了以中性有色玻璃为吸收器的固体体吸收卡计,用于波长从0.4微米1.1微米,能量从1焦耳到50焦耳脉冲激光的能量测量,绝对测量的精度为±5%.卡计采用电加热校准,校准的重复性优于±0.5% . 相似文献