汤姆逊散射之跃迁几率和散射截面的量子场论方法处理

汤姆逊散射为典型的弹性散射,即低能量光子被电子散射的过程.计算汤姆逊散射的跃迁几率和散射截面,量子力学的方法是求解薛定谔方程,并采用十分有效的分波法进行处理.本文运用量子场论方法进行计算,结果正确且方法简捷.     

拉曼散射的量子过程研究

运用量子理论的观点，通过求解薛定谔方程，分析和研究了拉曼散射的量子过程，从理论上准确地解释了拉曼散射的实验结果。     

分子散射问题的李代数方法

用Alhassid与Levine所提出的动力学李代数的方法(简称A-L理论)研究含有二级非简谐的共线散射体系A BC的平-振能量传递问题，计算散射过程主要动力学参量的跃迁矩阵元和跃迁几率的解析表示式，以期共商．     

分子散射问题的李代数方法

用Alhassid与Levine所提出的动力学李代数的方法(简称A L理论)研究含有二级非简谐的共线散射体系A+BC的平-振能量传递问题,计算散射过程主要动力学参量的跃迁矩阵元和跃迁几率的解析表示式,以期共商     

与键角有关的叠氮化银的位能面和无辐射跃迁

用考虑到电子相关能的量子化学从头算方法（MC－CEPA，ACPF和CEPA）计算了键叠氮化银Ag－N与N－N间面内与面外不同键角和面外一定的键角沿着AgNN－N间的距离R2几个最低的激发态和基态单态的热能曲线。两个最低的三重态的势能曲线在R2＝3．92（a.u)附近与基态单态的相发交提供了标准的光化学反应学家所谓的无辐射跃迁势能面形式。而这交点的位置拾与光解反应的1．4－1．8eV高的反应势垒的位置R2＝3．192（a.uy）相，且势垒仅略有增高。故而B．P．Aduev在解的同时观察到了化学发光现象。并发现叠氮基的面外弯曲的垂直跃迁矩要比面内弯曲和键长变化方式的跃迁矩大得多；并讨论了激发态的稳定的顺反异构体构。     

常用光纤材料基底中CdSe,CdS和CdTe量子点的光谱吸收截面和散射截面

根据米氏(Mie)散射理论,计算得到了常用光纤材料(聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)、SiO2)基底中的半导体CdSe,CdS和CdTe量子点的吸收截面和散射截面随波长的变化.归纳得到了一个简洁的吸收截面和散射截面的表达式.利用有效质量近似法,确定了与CdSe,CdS和CdTe量子点粒径相关的吸收峰波长.比较了吸收峰值波长处的吸收截面与实验测量值.结果表明,米氏散射理论和实验测量的吸收截面相当接近,米氏散射理论可很好地用来计算球形量子点的吸收截面和散射截面.     

量子散射的玻恩近似和程函近似

散射理论是量子力学的一项重要内容.在规定的入射能量下,分别给定Gauss位势和Lenz-jensen位势,计算了散射总截面的玻恩近似和程函近似.结果表明对于Gauss位势,电子能量越大,总散射截面越小,势场对电子的散射越弱.对于Lenz-jensen位势,势对高能粒子的影响比较小,大部分散射的粒子集中在小角度范围内.     

激光散射法测定粒径的样品处理方法

研究分析了激光散射法测定纳米 Fe3 O4粒子粒径和粒径分布时样品处理方法与结果的关系 ,并得出样品处理的最佳方法 :稀释度一般控制为 0～ 3倍 ,超声波破碎时间为 (10 0 W) 2～ 3min。