核子-核和核-核散射的微观光学势

在Dirac Brueckner Hartree—Fock（DBHF）方法的理论框架内，研究了核子一核散射的相对论微观光学势。不对称核物质中核子自能的实部用G矩阵计算，而自能的虚部从极化图获得。对有限核的光学势在定域密度近似下，通过不对称核物质中的核子自能来导出。将这样的微观光学势应用于核子。稳定核散射和核子有效质量的研究，发现与实验数据的符合是令人满意的。     

中子核反应中反冲核的平均射程

用活化法测量了快中子核反应中反冲核在靶中的平均射程,发现不同的核反应（ｎ,２ｎ）,（ｎ,ｐ）,（ｎ,ａ）和（ｎ,ｎｐ）中的反冲核的平均射程存在系统性规律,导出了经验公式。此外,把理论公式计算的结果同实验结果进行了比较,并给出了修正的理论计算公式。     

1—20MeV中子与^59Co核的相互作用：全套核数据的理论计算

对1—20MeV中子与~(59)Co核相互作用各反应道的反应截面用光学模型和统计理论进行了计算。统计理论包括带宽度涨落修正的豪斯-费许巴哈理论和予平衡发射理论。计算结果与评价过的实验数据进行了比较,除~(59)Co(n,p)反应道的高能段稍偏低外,其他计算结果均与实验值符合很好。最后给出了最佳拟合的光学模型参数。     

23Al的晕结构

介绍了少体近似和光学极限近似的Glauber模型,并用其分析了最近实验测量的丰质子核~(23)Al与靶核~(12)C的反应截面。研究表明,当假定~(23)Al核心与裸核~(22)Mg大小相同时,不论价核子处在任何轨道,两种近似都不能解释~(23)Al异常增大的截面数据。对丰质子核由于库仑位垒的存在约束了价核子的空间弥散分布。为了解释实验数据,增大了核心,核心增大后可以解释实验得到的~(23)Al反应截面。这种情况正如在s-d壳丰中子核中,为了自洽地解释其反应截面和纵向动量分布,其核心也必须增大。     

10 低能辐射俘获^2H（d，γ）^4He反应的理论研究

^2H（d，γ）^4He在低能区的反应截面极低，在现有实验条件下，从实验室里直接获取天体物理学感兴趣能区的截面数据还很困难，因此，有必要从理论研究中获取可靠的相关数据。本工作研究氘在质心系中入射Ecm〈3MeV能区的^2H（d，γ）^4He反应截面和天体物理学S因子，理论计算结果很好地符合已有的实验数据。     

核数据的统调——系统误差的一种处理方法

根据Bayes原理,发展了一种在同一能点上核数据统调方法,并编制了实用的计算程序。这种方法考虑了各反应截面之间的系统差别,能够使调整值同时满足两种自洽关系,可以计算给出调整值及其协方差矩阵。方法和程序已实际用于十几个核素的评价。     

晕核散射中的碎片动量分布及核子逃逸截面

最近有关滴线核晕结构的研究已经越来越多地引起实验和理论上的重视。研究表明,一些丰质子核具有一个或两个晕核子,而丰中子核有可能具有更多的晕核子形成晕中子集团。对晕核,其反应截面和核子逃逸截面相比于它的稳定的同位素要大的多,并且散射后形成碎片的动量分布宽度很     

国内外低能核理论的发展历史、现状和走势

大型核物理实验装置的问世和实验技术的进步,为核理论研究提供了越来越丰富的实验数据,检验着现有的理论,也为理论研究提出了新的课题,因而拓宽着核理论的研究领域。现代大型超级计算机的运算能力和运算速度的迅速提高以及数值计算方法的不断改进极大地提高了核多体计算的精确程度。核理论研究已进入了一个前所未有的迅速发展时期。本文就低能核理论的研究现状、国内近期主要研究进展和将来的发展趋势作简要分析和概述,并对核理论研究工作的今后发展提出了建议。     

分立能级图子库（CENPL—DLS）

在核数据评价中,各种反应末态为分立能级的反应截面和角分布是重要的数据,而角分布又是反映反应机制变化的一种灵敏信息。大多数情况是对不多的能点和少数角度进行测量,因此,上述实验数据有很多空缺,需进行理论计算增补。在核数据的模型计算中,需要有关相互碰撞粒子对（入射粒子和靶核）及各种可能反应道之相应剩余核低激发反应末态的详细资料,包括入射粒子和靶核,各种可能的出射粒子和剩余核的基态自旋和宇称,各种剩     

更新的中国评价核参数库（CENPL—2）

中子和带电粒子核反应数据的评价中的一个重要的发展趋势是核反应理论计算程序的应用,以获取许多应用需要的人量的各种截面、角分布、能谱等方面的数据。 理论计算作为一种评价方法具有很多优点: 1）它可给出任意入射能量、出射能量及出射角的反应数据,不受实验条件的限制; 2）理论计算结果是自洽的,而不同实验室测量的分截面和总截面或反应截面之间经常 不自洽: 3）理论计算是唯一能够预言数据的方法。     

ANC方法和^12C（n,γ）^13C反应截面

本工作介绍了计算辐射俘获反应截面的一个有效方法——NC方法。利用此方法,并结合中国原子能科学研究院核物理研究所实验小组利用12C（d,p）13C反应抽取出来的ANC系数,计算了12（n,γ）13C反应截面,入射粒子n的能量范围为0～1MeV,覆盖了天体物理感兴趣的能区。在计算中,对入射粒子的入射波函数分别取平面波玻恩近似和扭曲波玻恩近似两种     

Be散射核与热中子能谱

根据相干弹性散射和不相干非弹性散射理论,计算了 Be 的微观散射截面及散射核,并由此计算了无限 Be 介质内的热中子能谱及扩散系数。微观截面的计算值与实验结果符合较好。     

E_p≤200MeV质子与Si反应截面的理论计算

对3～200MeV能区质子与Si的各种反应截面进行了计算,在符合多种可得到的实验数据的情况下,预言了6种粒子的发射截面和多种剩余核的产生截面,在低能区理论与实验符合较好,在高能区理论和实验相比可能会有1～2倍的偏差,尚待改进。这些数据对于     

核级石墨微观孔隙有效扩散系数研究

有效扩散系数是描述石墨内部扩散传质的重要参数,传统经验公式中的单一平均孔径假设无法反映石墨内部复杂的孔隙孔径分布规律及其对扩散的影响,现有核级石墨的有效扩散系数计算公式与实验结果相差较大。考虑到受Knudsen扩散影响,并根据核级石墨微观孔隙孔径分布规律及扩散理论将孔径范围分为两类,从而对有效扩散系数计算公式进行了修正。采用压汞仪对IG110核级石墨未氧化及不同温度下等温氧化样品进行了孔径分析,采用本文修正公式计算了有效扩散系数并与实验测量结果进行了比较。同时对失重率、温度和压力对有效扩散系数的影响进行了讨论。结果发现,修正公式计算结果与核级石墨扩散系数的实验结果相符,提高了核级石墨有效扩散系数的计算精度。有效扩散系数随失重率的增加而升高,失重率低于20%时增长明显。有效扩散系数与温度呈0.528次方关系,与压力大致呈-0.33次方关系。     

中子入射砷核同位素反应全套微观数据的计算与分析

基于光学模型假设和中子与天然砷反应的总截面、去弹截面以及弹性散射角分布的实验数据,获得了一组0.1~20 MeV能量区域内普适于中子与砷核同位素反应的光学势参数。并以该组光学模型参数为前提,利用以光学模型、扭曲波Born近似理论、统一的Hauser-Feshbach统计理论和激子模型等理论为核心的UNF程序,计算了中子与As及其同位素的反应截面、能谱和双微分截面值,并对理论计算值和实验数据进行了比较和分析,理论计算结果与实验数据符合较好,同时给出了无实验数据的区域的理论结果。     

E_p≤300MeV质子-铅核核反应微观截面的理论计算

对５—３００ ＭｅＶ 能区质子与天然铅的各种反应截面进行了计算，在符合多种实验数据的基础上，预言了长寿命放射性核的累积产生截面及其随质子入射能量的变化和中子多重数。在分析实验数据的基础上，给出了中能质子引发天然铅核裂变质量分布的经验公式，计算了电荷分布，并将计算结果与实验数据进行了比较。     

裂变核全套中子数据评价

裂变核全套中子评价数据对反应堆设计和安全运行、乏燃料少锕系核素嬗变率、嬗变系统及高燃耗反应堆设计提供重要的基础数据。文章对核数据分类、现行主要全套评价数据库及全套核数据评价方法进行阐述,并对234U(n,f)和237Np(n,2n)反应截面的实验数据进行评价。完成的裂变核全套中子数据整体满足用户需求,比原评价结果有较明显改进。     

低能核反应之模型理论及模型参数的研究

应用上述模型理论计算各类反应截面时,通常还需输入一些反映原子核特征和属性的基本数据及与模型相关的模型参数。这些核参数为:1）原子质量;2）分立能级数据;3） 能级密度参数;4）光核反应巨共振参数;5） 裂变位垒参数及鞍点态密度参数;6）光学模型参数;7）平均共振参数及R矩阵参数。当前,核反应模型理论和核模型参数研究的基本问题是:目前的模型理论能否完整、自洽、一致地描述核反应;从有限（约三百余个核素,仅到几十MeV）的实验数据中估算和推荐的模型参数是否满足核反应计算精度的要求;当今的模型理论和核模型参数拓广至非稳定核区,延伸至更高或更低能区的可能性如何。     

快中子在国~7Li、~6Li核上小角弹性散射截面

利用伴随粒子飞行时间方法,测量了入射角在5°以下、快中子在~7Li、~6Li核上弹性散射截面。用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。实验结果与理论计算作了比较,截面数据为核工程设计提供了急需的核参数。     

次级放射性核束反应截面的理论计算

在理论计算的有关截面能相当好地符合实验数据的前提下,用核反应光学模型,带宽度涨落修正的Ｈａｕｓｅｒ－Ｆｅｓｈｂａｃｈ理论,预平衡发射的激光子模型和扭曲波玻恩近似方法计算次级放射性核束＾１７Ｆ引起的反应。