尿素有效相位匹配二次谐波产生与和频

本文报导了用于相位匹配二次谐波产生和在紫外和频的一种新型非线性光学晶体——尿素的性能。获得可调谐辐射低达229毫微米。特别是,实现了室温连续氩激光谱线488～528毫微米的有效倍频。测定了尿素的非线性系数为ADP的2.5倍。介绍了Ⅱ类二次谐波产生(SHG)角调谐曲线、几种Ⅱ类混频图、温度调谐数据以及与其他非线性材料的比较。并用测得的Ⅰ类SHG角调谐曲线求得更精确的Sell-meier常数。     

谐波共焦显微镜的成像原理

根据非线性光学理论,讨论了谐波成像的原理和性质.通过二次谐波(SHG)、和三次谐波(THG)的耦合方程的讨论,指出SHG、THG成像具有很好的相干性,属于相干成像.这足因为,方程里没有含随机位相的项,却含有位相随样本厚度:变化的项.利用SHG、THG共焦显微镜成像的强度脉冲响应函数,导出截止频率表达式,同时表明了谐波成像原理的优越性.     

光纤中非线性参量过程

在受激散射过程中,光纤作为非线性介质,通过分子振动或声子的参与而起主动作用.然而在其它许多非线性现象中,光纤仅起被动作用,几个光波之间通过束缚电子的非线性响应产生相互作用。因为这些过程由光对介质参量(如折射率)感应调制所致,所以人们把它们统称为参量过程.这类过程包括谐波产生、四波混频、参量放大等非线性现象。本文§1节讨论四波混频的起因,§2节讨论四波混频理论,重点在参量增益。§3节介绍相位匹配技术和实验结果。§4节讨论参量放大及其应用。最后,§5节集中研究和频以及谐波的产生,并着重讨论了光纤中的二次谐波产生.当光纤以特定方式预置时,出现了出乎意外高的二次谐波转换效率。     

光纤中二次谐波的产生及机理的电镜分析

本文报导了石英光纤中的二次谐波产生及用透射电子显微镜观察光纤内部物质结构变化的实验结果,观察到了已“预置”光纤中缺陷的存在.     

有机光纤的非线性特性研究

本文建立了有机晶体芯层光纤和有机包层光纤的分析模型,并对这两种模型进行了模式分析,导出了各类模型的色散方程,然后应用耦合模理论对这两种模型中的非线性互作用进行了讨论,得出了二次谐波转换效率公式.在此基础上,数值计算了二次谐波转换效率和影响它的因素之间的关系,结果指出有机光纤可以利用它们的模式色散特性实现相位匹配,从而产生较强的二次谐波.     

熔融石英的电晕极化及其二次谐波产生

研究了熔融石英的电晕极化过程，从极化熔融石英结构对称性的角度分析了其二阶非线性极化率及其二次谐波产生特性．     

相位调制非线性对开环光纤陀螺工作点测量与信号解调的影响

在全光纤开环光纤陀螺中，利用压电陶瓷调制器可以为光纤陀螺提供互易性正弦相位偏置，但相位调制中的寄生非线性会对陀螺测量产生影响。从理论上给出了二倍频非线性相位调制情况下开环光纤陀螺输出信号的一、二、四次谐波表达式，分析了相位调制非线性对陀螺工作点测量与信号解调的影响，实验验证了相关结果。实验结果与理论分析表明在陀螺应用中必须采取措施抑制非线性相位调制的幅度。     

非对称耦合量子阱的二次谐波产生与量子阱参数关系研究

采用反射式二次谐波产生 (SHG)方法对非对称Ⅱ Ⅵ族耦合量子阱Zn1 -xCdxSe ZnSe的非线性光学特性进行了研究。非中心对称性和阱间耦合效应在很大程度上增强了材料的非线性效应。发现在入射光和反射光均为p偏振 ,以及入射光和反射光分别为s偏振和p偏振两种情况下 ,SHG信号都随Cd含量x的增大而减小。与ZnSe基体材料相比 ,非对称耦合量子阱 (ACQW)在可见光波段的SHG信号增强一个量级以上。同时发现SHG信号随入射光偏振角的变化而周期性地变化。     

Nd:YAG激光器的高功率二次谐波发生

在1.064微米Nd:YAG激光器腔内用非线性材料Ba2NaNb5O15(BNN)做为二次谐波发生可产生0.532微米TEM00模2.2瓦的连续波功率。本文评述了生长高质量掺钕钇铝石榴石(Nd:YAG)晶体的生长技术、系统设计和特性、内腔二次谐波发生(SHG)和有关实验的分析。     

新型高非线性光学系数三硼酸铋(BiB3O6)晶体频率变换特性研究

理论计算了新型高非线性光学系数三硼酸铋晶体（BiB3O6）中的频率变换,分别给出了晶体中二次谐波产生（SHG）、三次谐波产生（THG）以及光参量振荡（OPO）的一类和二类相位匹配方向,以及相应的有效非线性光学系数（deff）随方位角的分布,给此类光学频率变换器件的设计以及检测提供了有益的参考。     

稳态谐波产生的再压缩

讨论稳态的二次谐波所产生的再压缩过程。首先采用全量子理论处理二次谐波过程,获得其复数的压缩参量,然后利用一般的两次压缩公式,推导出经稳态SHG再压缩后基模场的     

半花菁LB多层膜二次谐波产生的温度特性研究

利用吸收谱和二次谐波产生 (SHG)技术研究了温度对半花菁Langmuir Blodgett(LB)多层膜的膜结构和非线性光学特性的影响。LB膜的二次谐波强度起初随温度的增加而增加 ,最大值约在 45℃左右 ,然后随温度的增加而减小。在半花菁与花生酸或花生酸铬交替的LB多层膜中 ,由于花生酸的融化 ,导致膜结构的变化 ,使得二次谐波强度随温度的变化有一个突变点。线性吸收谱表明半花菁分子在LB多层膜中形成了H 聚集体 ,并且通过加热可以使聚集体分解     

银膜及其表面吸附吡啶分子的二次谐波产生(SHG)

该文获得了银膜表面的二次谐波产生(SHG),井比较了银膜及其表面吸附有吡啶分子产生的二次谐波信号的差别及其随时间的变化。     

铒镱共掺光纤二次谐波的产生

报道了一种在光纤中激发二次谐波振荡(SHG)的简单方法：利用紫外脉冲激光在载氢后的高浓度铒、镱共掺的光纤上刻制布拉格光栅。从而打破了石英光纤二阶极化率为零的固有限制，形成了极大的永久的二阶极化率，周期性的结构辅助实现了相位的匹配。在实验中，利用波长为980nm的半导体激光器(LD)抽运该光纤光栅，在只有几毫瓦的抽运功率下，便观察到了显著的蓝绿光辐射，而且强度随抽运功率的增加而增加。在显微镜下对光纤光栅发光现象进行了观测并拍摄了数码相片，在相片中观测到光纤光栅纤芯处的蓝绿光辐射，而非光栅区没有发光现象，同时观测到了紫外光辐射。     

非线性光学集锦

一、谐波发生和光混频倍频或:二次谐波发生(SHG)是第一种重要的非线性光学现象,而且仍然是产生较高频率相干辐射的最重要方法。对于两个电磁波在电介质中互作用的一般模型,倍频可以看到两个入射波具有相同波形的特殊情况。为了解非线性光学效应的物理过程,就得研究电场对电介质的影响。在下面的讨论中,仅限于单轴晶体如KDP和ADP,也限定晶体介质与光轴Z方向有关。图1所规定的直角座标示出(?)平面包含Z晶轴。     

超短脉冲激光测量的标定方法

在研究总结现有超短激光脉冲测量方法的基础上，对皮秒激光脉冲的测量及飞秒激光脉冲自相关二次谐波(SHG)的测量方法进行了统一的校正。实验中，利用迈克尔逊干涉光路的相对光程差，产生已知时间间隔，作为时间基准对皮秒、飞秒激光脉冲的测量进行了标定。     

压电晶体表面的声非线性

本文根据非线性反射法通过对压电晶体表面进行部分模场分解,提出了解决声非线性问题的基本途径。非线性压电晶体自由边界反射问题的二次近似解表明:二次谐波场是由四种基本反射波的无数交扰和自作用决定的。由于二阶和三阶弹性、压电、介电等材料参数的缘故,这些互作用在晶体的块体内和表,面上产生2ω的弹性和电效应源。由自模式互作用产生的谐波相位匹配导致声表面波(SAW)二次谐波的产生,振幅沿边界增大。通过解非线性反射问题推导出压电晶体中SAW二次谐波的分析表达式。SAW二次谐波产生的效率取决于基频SAW的所有四种部分波的分布且与材料声非线性参数值、慢模及其相应的幅度和相位成正比。预计压电晶体中非线性SAW稳态波形将不同于传统的N形或“锯齿”形。     

光折变晶体中空间二次谐波产生的影响因素

为了研究在光折变晶体中影响空间二次谐波产生的因素,基于光学二次谐波中倍频现象的产生理论,在自散焦LiN bO3:Fe晶体中发现了空间频率的倍频现象。运用干涉法,通过改变光路中振幅掩膜的参数实现对二次谐波产生情况的控制。结果表明,光源的数量会影响产生分裂条纹的多少,波导周期会影响二次谐波现象是否出现。在光源数量和波导周期一定时,二次谐波会随着光强的增大而出现的更快更明显。     

大信号直接调制半导体激光器的谐波非线性失真特性研究

本文对微波副载波光纤传输中最关心的大信号调制半导体激光器的谐波非线性进行了理论与实验研究。在ＬＤ速率方程的基础上，建立了一个适合计算谐波失真特性的分析模型。同时，对这一个国产１．５５μｍＩｎＧａＡｓＰＤＣ－ＰＢＨ－ＤＦＢ－ＬＤ的二次与三次谐波特性进行了测量，结果与理论计算值一致。     

表面等离子激元波(SPW)表面法向迅衰特性的研究

介绍一种简便的实验方法,首次利用SPW激励时二次谐波(SHG)的增强效应,验证了SPW的法向迅衰特性。实验结果与理论分析完全一致。实验工作就是在Kretschmann ATR 结构中测量吸附有花生酸单分子层样品的反射SHG信号,对比吸附有一层和二层单分子层样