空心阴极限制性放电的氦-氖激光器

空心阴极放电是一种新的激励技术,用低电压就可放电,激活区为空心阴极中的阴极位降区与负辉区.由于这两个区域中存在高能电子,使氦原子激发产生足够多的亚稳态,故也可以获得氦-氖激光.本文报导了通过外部触发能实现低气压下的空心阴极放电,激光输出功率有几倍的增加.本文采用笛子形空心阴极,它是内径为4毫米、长度为55厘米的无氧铜管, 每隔5厘米开一个孔,对准孔的位置上面安装上阳极,共有十个阳极,如图1所示.     

脉冲放电的空心阴极灯光谱研究

在这篇报告中，我们研究了空心阴极灯脉冲放电条件下，铀、氖发射光谱的特征，并对其进行了定性的解释。另外，采用激光诱导荧光法测定了铀２３５二个能级的寿命。     

紫外铜离子激光器的实验研究

采用螺旋形空心阴极放电激励紫外铜离子激光器，实验研究了空心阴极放电，激光增益和激光输出功率特性。     

应用光电流光谱进行波长定标

本文应用连续染料激光器和空心阴极放电管在5740—6250埃波段上,获得了氖、锂、钠、钙和镍的光电流光谱。确认了氖的43条光谱线。为波长定标提供了一批光电流光谱数据,并进一步研究了产生光电流光谱的最佳条件,讨论了光电流光谱的特性。实验用380A 型环形染料激光器作光源,氩离子激光泵浦。染料激光功率为单谱线50毫瓦.输出的激光用800赫切光器调制,用分束镜平均分作两束,分别用透镜聚焦在两个空心阴极放电管的阴极孔穴中。其中一个是已知定标元素的氖放电管,作为波长的标准。另一个是可拆卸的待测元素空心阴极样品池。光电流信号由放电管的阳极引出,耦合电容4微法,镇流电阻300千欧,阴极接地。获得的标准的和未知的光电流信号分别送入两台 FS-J1型锁定放大器放大。最后在一台双笔记录器上记录光电流光谱图。     

铜离子空心阴极连续红外激光器

近年来人们对铜离子蒸气激光器广泛地进行了研究。从1974年报导了GuⅡ7808且[3d~96s~3D_3—3d~95p~3F_4~0]的激光跃迁后,相继又发表了铜离子的其他激光跃迁。为了探讨空心阴极的放电特性,进行铜空心阴极放电研究,我们研制了GuⅡ7808且激光器。采用矩形槽空心阴极,铜蒸气由阴极铜棒放电溅射产生,在纯He以及He-Ne、He-Ar、He-Xe放电中都获得了激光输出。     

三相交流激励新结构金属蒸汽激光器

本文提供了一种利用阴极负辉区工作的准空心阴极激光器。采用多组电极和交流电源激发,在适当条件下由于放电区的重叠,在交流放电时可以获得直流激光输出。同时使用交流激发对解决直槽型空心阴极激光器     

脉冲空心阴极放电中Kr Ⅱ 469.5nm激光振荡的增益特性研究

采用作者提出的“自身光信号放大法”,利用放电管中本身的激光振荡信号,测试了脉冲空心阴极放电中KrⅡ469.5nm激光振荡的增益的时间与空间特性。测试结果表明,激光振荡首先从空心阴极管中心产生,然后扩展到整个管。在最佳He-Kr充气比时,最大增益可达103%m-1,这是在放电后约2μs时达到,这和激光脉冲中的峰值相对应。就现有报道中,就这条谱线的激光振荡而言,所达到的增益是最高的。用标定损耗片插入法测定了同样的放电条件下的增益,验证了上述测试结果的可靠性。     

紫外3181银离子激光器

我们曾报导过银离子空心阴极4788激光器。本文将介绍在银离子空心阴极放电中获得紫外3181(?)激光谱线的工作。该激光器能以连续和准连续形式运转。在一个长度为50厘米的Ne-Ag空心阴极放电中,在谐振腔没有最佳匹配的条件下已获得14毫瓦连续激光和较强的准连续激光输出。与国外同类器件相比,由于器件结构上的不一样,阈值电流由9安降低到3.7安。     

应用光电流光谱进行波长定标

本工作应用CW可调谐染料激光和空心阴极灯,在5740～6250埃光谱波段上,获得了氖、锂、钠、钙和镍的光电流光谱,确认了氖的43条光谱线,为波长定标提供了第一批光电流光谱数据,讨论了产生光电流光谱的最佳条件和光电流光谱的特性。     

银蒸汽中的紫外激光作用

科罗伦多州立大学和国家标准局研究组共同发现了银的种新的可见激光跃迁，并进而寻求类似的紫外跃迁。J. R. McNeil等用空心银阴极中氖或氦的放电激发扩展了这一研究。他们在氖放电中发现了处于286和386毫微米之间的6条新的银激光跃迁，当使用氦时，又有另2种220毫微米范围的电离银跃迁。后两种跃迁，即224.3和227.8毫微米，是迄今报道的最短的连续波激光跃迁。最强的跃迁在318.1毫微米、使用特殊的反射镜产生360毫瓦以上的功率。     

银离子空心阴极连续4788(?)激光器

在一个放电长度为50厘米的Ne-Ag空心阴极放电中,已获得连续4788A激光输出,在没有最佳耦合条件下已获得连续输出功率30毫瓦。与国外同类型比较,由于结构上的不同,大大降低了阈值电流。 4788A的上能级很接近Ne离子的电离电位,它的激发机理主要是依靠能量的电荷转移过程,表示式如下: Ne~++Ag→(Ag~+)~(**)+Ne+△E相互作用的结果,将氖离子的电离能转变为银离子的激发能,△E为氖离子电离电位和银离子4788A上能级之间能量差。由于电荷转移过程对能级有着强烈的选择性,只有当惰性气体的电离态和银离子的激发态能量接     

形成KrⅡ469.5nm激光振荡的动力学过程

用自吸法测试了不同放电条件下在He-Kr空心阴极放电的余辉阶段中Hem(2s3S1)态布居密度随时间的变化.进而计算了这一亚稳态原子和氪基态原子彭宁电离速率常数,从而更深入地讨论了这一激光振荡的激励机制.     

一种微功耗脉冲气体激光器

以往的研究者都致力于抑制放电驰张振荡以降低噪声。文章描述了一种新颖器件,激光管极间电容与放电通道类似负阻特性的动态阻抗组成了一个振荡回路,在发生放电驰张振荡的同时产生激光振荡,输出激光脉冲,放电振荡由准直流高压电源的高压脉动所同步。脉冲氦-氖激光器输出峰值功率大于1mW、频率为10~2～10~5Hz的激光脉冲,电源总功耗最低可小于     

圆柱形空心阴极CuII紫外激光器

研究了圆柱形空心阴极CuII激光器的紫外特性。测得输出功率与氖的压力及放电电流有关。把分段阴极和电源断开能使放电的激活长度改变，测出阈值和饱和电流与激活介质的长度有关。最低阈值电流为7安培。在每平方厘米0.4安培的电流密度下激光器发射饱和。     

用辐射测量法研究CuⅡ激光振荡的增益特性

本文在自行设计的全金属铜空心阴极激光器上获得了CuⅡ740.4nm（6S3D3-5P3P20）谱线的激光振荡.为了研究最佳的激光运行条件,用辐射测量方法测量了该谱线在不同的激发条件下的增益特性.对测量结果进行了讨论,得出结论:在He-Ar-Cu放电、He:Ar为4:1时,CuⅡ740.4nm谱线增益最大.所得结论和实际的激光输出特性基本一致.     

气体激光器

在紫外波段的高功率连续振荡的离子激光器中，有使用氧化铍等高耐热放电管，由数十安培的强电流进行激励的氩III激光器(波长364，351毫微米，输出为数瓦）和由数十毫安的空心阴极放电进行激励的氦-镉激光器(波长325毫微米，输出功率为十毫瓦)，都能作为紫外区域的相干光源。近来，使用多层介质膜反射镜(波长在160毫微米处反射率为96%)，采用500毫微秒的脉宽，10千安/厘米2的强电流进行脉冲激励的氖、氩、氪、氦等1价到4价的离子，获得了从紫外区域到真空紫外区域的许多条新的激光振荡谱线。其最短波长为氪IV的176毫微米，峰值输出为0.1~1千瓦。此外，在稀有气体-金属离子激光器中，由于空心阴极放电时的电极溅射作用，放电管内蒸气压较低的金属铜II(270~249毫微米)、银(383~224毫微米)、金II(296~253毫微米）以及铝II(359毫微米)可得到连续及准连续振荡，并将可能具有较高的效率。     

自加热空心阴极氦-镉激光器

本文介绍采用放电加热方法获得空心阴极氦—镉激光器,并给出各种参数。当放电器电流为1.1安培时,蓝色激光和绿色激光输出均可达5毫瓦以上,红色激光输出为2毫瓦。     

微空心阴极放电与准分子光源

微空心阴极放电是一种新颖的、非平衡、高气压辉光放电.综述了微空心阴极放电的基本原理;详细论述了微空心阴极放电中的准分子辐射,以及微空心阴极放电的放电方式(直流放电、脉冲放电、射频放电)对准分子辐射强度和效率的影响;最后论述了微空心阴极放电的运行方式(串联运行、并联运行)对准分子辐射的影响.     

空心阴极放电的研究

空心阴极放电是因为空心的阴极包围着放电阴极区域而得名的。这种放电特征和特性在某些方面比较接近辉光放电或弧光放电。但是在另一些方面则又与二者有明显的不同,空心阴极放电中的一些特有过程决定了特有的特征和特性,这些牲和特引起了人们的很大兴趣,促使人们对空心阴极放电进行了广泛而深入的研究。 空心阴极放电有如下一些基本特征: 空心阴极从几个方面包围了阴极区,使得空心阴极中形成了重迭的负辉区。负辉区杜来就是一个高带电粒子浓度的等离子区,而任空心阴极中负辉区的带电粒子浓度更高出1-2个数量级。常常可达到10~(14)/cm~3或更高。 在空心阴极放电的负辉区和四周的阴极之间存在着一个离     

真空电子技术

O4612006030162微空心阴极放电自持的辉光放电的理论及实验/王新兵,周俐娜,姚细林(华中科技大学激光技术与工程研究院)//华中科技大学学报(自然科学版).―2005,33(9).―91～93.利用蒙特卡洛方法模拟了微空心阴极放电(MHCD)出射电子的空间以及能量分布,并在此基础上模拟了微空心