单光子跃迁过程的线性化稳定性分析

本文应用线性化稳定性分析的方法,对用Max-well-Bloch方程所描述的单光子跃迁过程进行了复振幅分析。分析的结果表明:在对极化量进行绝热消除之后,单光子光学双稳性特性曲线上的合作支和单原子支不存在失稳的问题;而有注入场的单光子激光,随着输出光强的增加,输出光强则可能由不稳定变为稳定。应用线性化稳定性分析的方法可以获得因软模不稳定性而引起的有注入场单光子激光的不稳定输出条件。     

镁对2155.0和4310.0波长激光的共振跃迁研究

镁3 s~(21)S—3 S3d~1D双光子共振跃迁波长为4310.0A,本文报导实验中不仅观察到4310.0。A波长激光的双光子共振跃迁信号,还观察到了其信频光2155.0A波长激光的单光子共振跃迁信号,此跃迁在原子光谱中是禁戒的。通过对共振电离信号及侧向荧光辐射的分析比较,我们认为2155.0A激光的共振跃迁与镁蒸气甲Mg_2准分子的形式有关。     

单光子激光中的原子合作效应

本文采用Huang和Mandel推导的激光场约化密度矩阵主方程和P表示分布函数研究原子相互作用在单光子激光光子统计和线宽两方面的合作效应.除得到在光子统计方面与Zubairy一致的结论外,还获得在激光线宽方面原子相互作用参数没有明显贡献的结论.     

激光跃迁的新体系

寻找新的材料和有效的受激发射的激发方法，对发展晶体稀土激光器具有重要的意义。最近几年，为了这一目的大多数工作是激光选择泵浦。用这种泵浦方法输入激光工作物质的比能量可达到很髙的值。除一些显然的优点外,对于激发稀土镱的高电子态,还发现有可能利用非线性合作过程，对这些元素采用泵浦灯直接泵浦的效率极低。     

转动跃迁的气动激光

本文提出用气动方法使分子的转动态集居数反转,产生连续大功率输出的远红外激光的两个方案。     

激光模拟单粒子效应中单光子与双光子吸收诱导电荷量对比

通过理论推导和模拟试验,研究了单光子和双光子吸收分别占主导时,脉冲激光模拟试验中电荷收集效率之间的定量关系。分析不同光学参数对模拟试验中电离电荷浓度影响,确定具体激光波长、脉宽、能量及束斑等参数。根据脉冲激光在硅中单光子线性吸收和双光子非线性吸收的特点,推导单光子与双光子吸收产生电荷量比值的定量公式。通过1064 nm和1200 nm波长激光的验证试验,发现了响应脉冲及产生电荷量与脉冲激光能量或能量平方具有良好的线性关系,且在单光子吸收和双光子吸收各自占主导时,单光子吸收产生电荷率明显高于双光子吸收,证明了两种波长激光产生电荷量的比值近似等于公式计算结果。结果表明,1200 nm脉冲激光 1 nJ2 诱导电荷量等同于1064 nm脉冲激光 0.039 nJ诱导电荷量。     

基于单光子阵列相机的激光测速

提出一种基于单光子阵列相机的激光测速方法,该方法可以在单光子量级的回波强度下,同时实现对目标横向速度和径向速度的测量。搭建了一套室内阵列测速激光雷达系统,验证了阵列时间相关单光子计数技术对运动目标进行横向和径向测速的可行性。通过信号预处理方法从空间和时间两个维度滤除背景噪声,利用质心检测和峰值检测确定目标的时变三维空间坐标,利用最小二乘法进行数据的线性拟合获得目标的横向和径向速度值。结果表明,帧积累数与最佳的测速性能有关。该方法可以在微弱的光照环境下实现对远距离运动目标的速度测量,未来还有望实现目标速度图像的获取,为远距离复杂运动目标的识别提供技术支撑。     

TEACO_2激光跃迁带选择

理论计算表明,采用法布里—珀罗调制器作为ＴＥＡ ＣＯ２ 激光器的输出耦合反射镜,可以在ＣＯ２ 激光器的四个跃迁带（００°１ １０°０ 带和００°１ ０２°０ 带的Ｐ支和Ｒ 支）之间进行发射激光波长选择。     

氯紫外和可见新激光跃迁

用电感控制放电回路脉冲电源峰值的方法,分别在加电感和不加电感的情况下,获得氯新激光谱线十三条:306.3毫微米,307.7毫微米,365.7毫微米,367.0毫微米,394.3毫微米,441.5毫微米,459.6毫微米,460.8毫微米,477.1毫微米,477.9毫微米,509.9毫微米,517.6毫微米和535.6毫微米。其中394.3毫微米为最强的跃迁,激光强度比已知氯激光谱线392.0毫微米还强,激光脉宽远大于放电脉冲的宽度,因此,它们是复合激光,在脉冲余辉产生激光振荡。另外还发现已知氯激光263.3毫微米具有很高的增益,达海米30％。     

TEA CO2激光跃迁带选择

理论计算表明,采用法布里—珀罗调制器作为TEA CO_2激光器的输出耦合反射镜可以在CO2激光器的四个跃迁带(00(1—10(0带和00(1—02(0带的P支和R支)之间进行发射激光波长选择。     

CW CO激光跃迁的相关作用

报导了连续波CO激光跃迁相关作用的实验结果,发现在低气压下P_(11-10)(21)和P_(12-11)(16)的跃迁分别和R_(17-16)(25)和R_(17—16)(23)重迭而发生共振吸收泵浦,以及由于P-R支重迭往往使得选支CO激光器中P支振荡被抑制。     

自终止跃迁机制和R-M激光

众所周知,以铜蒸气激光器为代表的脉冲放电激励的金属蒸气激光器件属于通常的三能级系统,其激光上能级应是与基态有最强光学联系的共振态,而激光下能级则是与基态光学跃迁禁戒的亚稳态,在玻恩近似得以成立的条件下,同一能级的电子碰撞激发速率与自发跃迁速率正关联,因此共振态有可能优于亚稳态被布居形成粒子数反转导致激光．由于激光下能级与基态之间的光学跃迁禁戒,所以激光跃迁将造成其粒子数堆积,激光最终必将自动终止,因此习惯上称作为“自终止跃迁激光器”． 我们完成了包括铜蒸气激光器在内的脉冲放电激励的多种金属蒸气“…     

原子束激光诱导荧光法测锂原子2~2P←2~2S跃迁的超精细结构和同位素位移

发散角为4.7×10~(-3)弧度,残余多谱勒宽度7兆赫的原子束与线宽6兆赫的可调谐染料激光正交,激光频率在30千兆赫范围扫描,测得~6Li和~7Li的2~2P能级的精细结构分裂分别为9.7±0.4和10.5±0.5千兆赫,2~2P_(1/2)能级的同位素位移为10.7±0.6千兆赫。激光频率作2.5千兆赫扫描,测得~7Li的2~2P_(1/2)←2~2S_(1/2)跃迁的四条超精细结构谱线的间距依次为88±11、730±73和92±7兆赫,当光强为4毫瓦/厘米~2时,记录的谱线宽度为22兆赫。对影响谱线宽度、相对强度及测量精度的一些因素也进行了讨论。     

原子束激光诱导荧光法测锂原子2~2P←2~2S跃迁的超精细结构和同位素位移

我们使用的原子束发散角为4.7×10~(-3)弧度,残余多谱勒宽度7兆赫;一束线宽为6兆赫的可调谐染料激光与它正交。激光诱导荧光信号经调制接收放大后予以记录,使激光频率在30GHz范围扫描。测得~6Li 和~7Li 的2~2P 能级的精细结构分裂分别为9.7±0.4和10.5±0.5GHz;2~2P_(1/2)能级的同位素位移为10.7±0.6GHz。激光频率作2.5GHz 扫描。光强4毫瓦/厘米~2时,测得~7Li 的2~2P_(1/2)←2~2S_(1/2)跃迁的四条超精细结构谱线的间距依次为88±11,730±73,92±7MHz,     

双波长He—Ne激光器3S2→3P4和3S2→3P2跃迁竞争的研究

本文从速率方程出发,对腔内吸收盒充低压纯甲烷和大气压甲烷-空气混合气两种情况下,He-Ne激光器3s_2→3p_4和3s_2→3p_2两条跃迁谱线的竞争作了定量分析,得出双波长振荡所满足的条件,并划分出单波长和双波长振荡区。设计了新的腔结构,使转换效率高达70％以上。     

单光子模式激光测高探测概率模型与精度分析

单光子模式激光测高仪具有灵敏度高、重复频率高、重量轻、体积小等诸多优势,其代表着新一代天基激光雷达的未来发展趋势。对常见的高斯回波波形,基于激光雷达方程、单光子探测器统计特性,建立了单光子回波探测概率模型,基于该模型进一步推导了测距误差的量化关系式,并利用蒙特卡罗方法对所建模型进行了仿真验证。理论分析和仿真计算表明:回波脉宽越窄,测距的系统误差和随机误差越小;回波强度越大,测距的随机误差减小,但系统误差增大。以均方根脉宽为1.5ns的高斯回波为例,忽略噪声影响,当平均信号光子数为1时,单次测距系统误差约6cm,随机误差约22cm。     

FLJ—D1,D2,DC数字程控滤波器

１．概述ＦＬＪ－Ｄ１、ＦＬＪ－Ｄ２、ＦＬＪ－ＤＣ是美国ＤＡＴＥＬ公司生产的一种数字可编程滤波器，它的截止频率和中心频率可通过三个数字ＢＣＤ码控制。具有二阶低通、带通或高通输出功能。用几个滤波器级联，可以得到更高阶的滤波器。通过外加元件调整增益及Ｑ值，...