中子俘获反应截面测量研究

正建造了一套γ全吸收型4πBaF2探测装置,用于高精度测量中子俘获反应截面。基于HI-13串列加速器提供的脉冲化质子束,通过7Li(p,n)7Be反应产生中子,构建了一个keV能区中子源实验条件。中子源的靶头设计如图1所示。经屏蔽准直后的中子轰击样品,应用4πBaF2装置在线测量(n,γ)反应复合核退激时释放的瞬发γ射线级联,实验布局如图2所示。     

n-Gd俘获测量模拟研究

基于兰州近物所的γ球探测器,利用探测器模拟技术,对测量n-Gd俘获之后的γ能谱和多重数实验方案进行优化,通过对比输入的γ能谱与重建的γ能谱,给出实验条件的最优值,包括放射源的选择,靶物质的尺寸和材料,靶物质中Gd的浓度,以及重建算法中多重数的定义等。     

中子俘获疗法

从1949年起,在国立布鲁克海文实验室医学研究中心就巳进行了采用B~(10)俘获热中子的方法治疗人脑肿瘤的试验。这个方法是以新的治疗恶性肿瘤理论为基础的,即肿瘤组织对高生物效应辐射具有选择作用。辐射是由集中在肿瘤中的适宜的靶物质俘获热中子而产生的。为了获得最有效的系统,应选择在俘获中子时能立刻衰变并放出高能的重粒     

中子俘获反应截面在线测量技术研究

利用γ全吸收型4π BaF₂探测装置,对中子俘获反应截面进行了在线测量。基于HI-13串列加速器提供的脉冲化质子束,通过⁷Li(p,n) ⁷Be反应产生中子,构建了keV能区中子源实验条件,经屏蔽准直后的中子轰击样品,应用4π BaF₂装置在线测量(n,γ)反应复合核退激时释放的瞬发γ射线级联,测量了Au、C、Nb、空白等样品。通过计算⁹³Nb(n,γ)⁹⁴Nb和¹⁹⁷Au(n,γ)¹⁹⁸Au两个反应的截面数据比值并与文献数据比对,检验了4π BaF₂探测装置和(n,γ)反应截面在线测量技术,为在中国散裂中子源（CSNS）上顺利开展(n,γ)反应截面数据测量工作提供了技术支持。     

俘获探测器转换系数刻度方法研究

本文介绍了一种用于裂变率测量的俘获探测器,研究了俘获探测器转换系数刻度方法。结果表明,特征γ射线刻度方法不受冷却时间的影响,有利于保证转换系数的适用性。在贫化铀装置内两个不同位置用裂变室对两个俘获探测器进行了刻度,两个俘获探测器的转换系数在4%的误差范围内一致。     

热中子俘获截面测量

用活化法测量了＾７１Ｇａ（ｎ,γ）＾７２Ｇａ、＾９４Ｚｒ（ｎ,γ）＾９５Ｚｒ、＾１９１Ｉｒ（ｎ,γ）＾１９２Ｉｒ＾ｍ１＋ｇ,ｍ２反应的热中子俘获截面,给出了最终结果,并与国外其他家的实验数据作了比较。     

硼中子俘获治疗

硼中子俘获治疗(BNCT)的基本原理是应用热中子照射靶向聚集在肿瘤部位的^10B，^10B俘获中子后产生α粒子和^7Li，α粒子和^7Li杀灭肿瘤细胞而起到治疗作用。BNCT在临床上主要用于神经胶质瘤和黑色素瘤的治疗。文章主要对有关BNCT的基础及临床研究进行了简要综述，内容包括BNCT的基本原理、^10B在肿瘤细胞的聚集、中子源、实验研究现状以及BNCT面临的挑战与问题等。     

硫中子俘获治疗

<正>在13.5keV能点处,~(33)S(n,α)~(30)Si反应发生共振吸收,发射能量为3.1MeV的α粒子,反应截面的峰值大于20b,激发函数如图1所示。研究表明一些~(33)S的载体具有很好的靶向选择作用,因此,寄希望于~(33)S(n,α)~(30)Si在肿瘤治疗中发挥作用。硫中子俘获治疗可行与否,关键是能否构建合适的中子源,它的能谱和通量等主要性能指标符合肿瘤治疗的要求。     

电子俘获检测器的研制

本文介绍了自行设计制造的三类电子俘获检测器的结构与性能。检测器装在上分-100型层析仪上,用直流电压、普通氮做载气,并用氚-钛放射源。仪器噪声为(2.0—5.0)×10~(-11)安,对CCl_4的敏感度为(2.0—6.3)×10~(-12)克/秒。检测器拆洗方便,气密性、绝缘性好。     

中子俘获治疗的进展

近十多年来中子俘获治疗的实验和临床研究取得了令人满意的结果，这是由于中子束的质量提高和新的用于中子俘获治疗的化合物合成成功。此外，中子俘获的生物物理学研究将是今后的重点之一。本文就这３方面及中子俘获治疗的新方案、设想、发展规划等加以介绍。     

高俘获效率电子直线加速器的设计研究

加速管是加速器设计的核心部分。常规设计加速器的俘获效率只能达50%左右,1/2的电子都损失在加速管内,丢失的电子会轰击加速管管壁,产生轫致辐射、腔体发热量增加、真空变坏等许多负面影响。采用等梯度加速结构,相速沿加速管呈线性增加,调整相速变化规律及加速管腔体的尺寸参数     

正电子直线加速器俘获节加速场梯度对俘获率的影响

一、引言在正电子直线加速器中,正电子在靶上生成,经过一段匹配段,进入加速管。通常称这根加速管为俘获节。俘获节的加速场梯度如何影响正电子的俘获率,是在加速器设计和运行过程中很感兴趣的一个问题。所谓俘获,指的是,粒子在横向不碰到系统管壁,在纵向聚到一定相位范围,且在俘获节末端的能散度不超过某个限度。这样,正电子在以后的加速过程中,一定相宽内粒子数的多少将决定最终束流能谱的好坏。     

硼中子俘获治疗癌症的基础性实验研究

分别利用²⁴¹Am放射源和HI-13串列加速器产生的α粒子和⁷Li离子来模拟硼中子俘获治疗中的核反应产物，对DNA水溶液进行辐照，然后利用原子力显微镜(AFM)对DNA碎片进行观测，最后通过大量的统计分析获取DNA碎片长度、DNA形态的实验数据。实验结果表明：DNA碎片的平均长度随剂量的增大逐渐减小；线性和开环的DNA分子所占的比例随着剂量的增大逐渐增多；⁷Li离子比α粒子具有更强的相对生物学效应。      

共振区中子辐射俘获截面测量技术研究

<正>中子辐射俘获反应截面是一类重要的核数据。在共振区,中子核反应截面随中子能量变化剧烈,需要通过实验测量才能确定各种核反应截面。在中国散裂中子源反角白光中子束线上建立了一套C_6D_6探测器系统,用于开展共振区的中子辐射俘获反应截面测量。开展了~(197)Au、~(169)Tm和     

硼-11质子辐射俘获反应的实验研究

在大爆炸原初核合成(Big Bang Nucleosynthesis,BBN)反应网络中,11B(p,γ)12C反应是合成12C核素的最主要反应之一,对该反应进行精确测量有重要意义。由于库仑势垒的作用,天体物理感兴趣的低能区11B(p,γ)12C反应截面极低,直接测量比较困难,一般可以采用谱因子方法进行间接测量。实验使用HI-13串列加速器Q3D磁谱仪和二维位置灵敏半导体探测器(Two-dimensional Position Sensitive Silicon Detector,2D-PSSD),测量了12C(11B,12C)11B弹性转移反应的角分布,并利用扭曲波波恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)理论对实验角分布进行分析,得到了12C的质子谱因子,进而根据辐射俘获理论得到了11B(p,γ)12C直接辐射俘获反应的天体物理S(E)因子及反应率。     

17 高俘获效率电子直线加速器的设计研究

加速管是加速器设计的核心部分。常规设计加速器的俘获效率只能达50％左右，1/2的电子都损失在加速管内，丢失的电子会轰击加速管管壁，产生轫致辐射、腔体发热量增加、真空变坏等许多负面影响。采用等梯度加速结构，相速沿加速管呈线性增加，调整相速变化规律及加速管腔体的尺寸参数，设计的加速管最终俘获效率提高到90％以上，同时平均加速梯度没有因此降低，加速管总长度未增加。     

中子俘获法测定钻孔中铁含量

我队利用中子俘获法测定钻孔中非磁性铁矿中铁元素的品位。从矿区岩石的全分析资料看,岩石中主要含有Fe、Si、Ca、C、O、H、Mn等元素,而Al、Mg、K、N、P等含量少。铁的俘获截面较大,其7.646和7.632MeV峰(统称7.64MeV)的单、双逃逸峰易测、干扰较小。其它元素不致影响铁的测量。对Fe_2O_3试剂、纯大理岩、煤、石蜡和水等样品进行了测定,测得Fe_2O_3试剂的俘获γ能谱见图1。     

多元素中子俘获瞬发γ射线分析方法的研究

进一步提出被测元素瞬发γ射线特征峰的面积与其含量的关系式。经实验证明对各常见元素的仪器分析回归值与化学分析值的均方根偏差皆小于０．５ｗｔ％。在铁矿石的分析实验中发现了慢化体的作用，它可明显地提高分析灵敏度。该套中子俘获瞬发谱仪对Ｈ瞬发γ峰（２．２２３ＭｅＶ）的ＦＷＨＭ为３ｋｅＶ。     

高俘获效率行波加速管研制

通过调整相速变化规律及加速腔体的各尺寸参数，设计出一种俘获效率达90％的高俘获效率的行波加速管。通过对加速管的优化计算，完成了盘片端面优化和耦合器设计，目前，正在进行模型腔的加工。在模型腔加工完成之前，对实验室现有的一些经过粗加工的加速腔进行测量，研究探针长度、耦合孔大小、压力等对测量的影响。根据粗加工的腔体测量结果及HFSS模拟结果，